Caractérisation spatio temporelle

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1 Cours n 5 Caractérisation spatio temporelle Manuel Joffre E x, y, t iϕ x, y, E x, y, = E x, y, exp

2 Plan du cours 1. Détection aux fréquences optiques. Mesure de l intensité 3. Mesure de la phase spatiale 4. Mesure de la phase spectrale

3 1. Détection aux fréquences optiques 1.1 Détection linéaire = = π exp d t i E R t E t R t S π 1. Détection quadratique + = π π exp, d d t i E E R t S π π

4 1.1 Détection linéaire S t = R t E t S = R E R Détection électro-optique /π 1 MHz 10 MHz 100 MHz 1 GHz 10 GHz 100 GHz 1 THz 10 THz 100 THz 1 PHz 10 PHz 100 PHz λ 100 cm 10 cm 1 cm 100 mm 10 mm 1 mm 100 µm 10 µm 1 µm 100 nm 10 nm 1 nm Radio µ-ondes IR Visible UV RX

5 Détection électro-optique χ Séparateur de polarisations + - C. Kubler, R. Huber, S. Tubel, A. Leitenstorfer Ultrabroadband detection of multi-terahertz field transients with GaSe electro-optic sensors: Approaching the near infrared Appl. Phys. Lett. 85,

6 Détection d impulsion femtosecondes visibles à l aide d impulsions attosecondes X-UV R /π 1 MHz 0 MHz 0 MHz 1 GHz GHz GHz 1 THz 10 THz THz 1 PHz 10 PHz PHz Radio µ-ondes IR Visible UV RX E. Goulielmakis et al., Science 305,

7 Détection quadratique S d = 1 d t R 1, E 1 E exp i 1 + t π π E 1 E a Impulsion courte 1 S = S t dt = R S d π R 1, b Impulsion longue S t = RS t 0 Un détecteur quadratique est insensible à la phase du champ.

8 .1 Mesure de l intensité spatiale Laser I x, y = x, y

9 . Mesure de l intensité spectrale a Utilisation d un spectromètre à réseau Le réseau de diffraction permet d établir une correspondance entre composante spectrale et coordonnée spatiale, ce qui permet de mesurer le spectre E ² à l aide d une caméra CCD.

10 . Mesure de l intensité spectrale b Utilisation d un spectromètre par transformée de Fourier 10 fs 3 µm τ E t + E t τ s τ = dt = Cste + E t E t τ dt Autocorrélation du champ TF E τ L autocorrélation du champ ou autocorrélation du premier ordre fournit l intensité spectrale :c estla spectroscopie par transformée de Fourier.

11 1. Détection aux fréquences optiques. Mesure de l intensité 3. Mesure de la phase spatiale 3.1 Interférométrie 3. Méthode de Shack-Hartmann 3.3 Interférométrie à décalage 4. Mesure de la phase spectrale

12 3.1 Mesure de la phase spatiale : interférométrie ϕ0 x, y ϕ ϕ x, y

13 Traitement de Fourier des franges d interférence T.F. ik x x e y x y x y x S 0,,, 0 + = x ik x ik x x e y x y x e y x y x y x y x 0 0,,,,,, * 0 * = M. Takeda, H. Ina, S. Kobayashi, J. Opt. Soc. Am. 7, ,, 0 y x y x ϕ ϕ

14 Du disque de Scheiner au Hartmann - Shack Christoph Scheiner 1619 Hartmann 1900 Shack and Platt 1971 Hartmann-Schack x x dϕ/dx

15 Interférométrie à décalage J.-C. Chanteloup, Appl. Opt. 44, ϕ x, y ϕ x δx, y r ϕ x, y

16 1. Détection aux fréquences optiques. Mesure de l intensité 3. Mesure de la phase spatiale 4. Mesure de la phase spectrale 4.1 Spécificité du domaine spectro-temporel 4. Interférométrie 4.3 Autocorrélation 4.4 FROG 4.5 SPIDER

17 Est-il possible de mesurer la phase d une impulsion isolée à l aide d un dispositif linéaire et stationnaire? E t E' t Dispositif Dispositif linéaire linéaire S = + E' t + d dt = E' π Dispositif linéaire et stationnaire : + + E ' t = R t, t E t dt = R t t E t dt E ' = R E S = + R d E π Réponse : NON!!

18 Corrélation linéaire du premier ordre 10 fs 3 µm τ E t + E t s τ = dt 0 τ = Cste + E t E0 t τ dt Produit de corrélation TF Et E 0 t f = * 0 τ Si l impulsion de référence est connue, on peut en déduire l amplitude et la phase spectrale de l impulsion inconnue.

19 Interférométrie spectrale Analogue spectro-temporel de l expérience des fentes d Young E E 0 Spectromètre τ τ i e S + = 0 τ τ τ i i i e e e e S = + * 0 * * τ τ τ i i i e f e f e = * 0 * 0 * 0 t t t f f = = Produit de corrélation C. Froehly et al., Nouv. Rev. Optique 1973 F. Reynaud et al., Opt. Lett. 14, E. Tokunaga et al., Opt. Lett. 18, E. Tokunaga et al., Opt. Lett. 18, J.-P. Geindre et al., Opt. Lett. 19, A. P. Kovacs et al., Opt. Lett. 0,

20 Interférométrie spectrale par transformée de Fourier S Autocorrélation linéaire * Transformée f t τ de Fourier f t τ t f ϕ = = = f * 0 exp i ϕ ϕ 0 Transformée de Fourier inverse Corrélation linéaire f t τ t L. Lepetit, G. Chériaux, M. Joffre, J. Opt. Soc. Am. B 1, C. Dorrer, N. Belabas, J.P. Likforman, M. Joffre, J. Opt. Soc. Am. B 17,

21 Illustration expérimentale Spectromètre Projet scientifique collectif X008 : Pierre Desjardins, Amaury Dumoulin, Catherine Gasnier, Benjamin Grena, Alexandre Hudavert Encadrement LOB : Guillaume Labroille, Jean-Marc Sintès, Manuel Joffre

22 Méthodes auto-référencées 1. Détection aux fréquences optiques. Mesure de l intensité 3. Mesure de la phase spatiale 4. Mesure de la phase spectrale 4.1 Spécificité du domaine spectro-temporel 4. Interférométrie 4.3 Autocorrélation 4.4 FROG 4.5 SPIDER

23 Caractérisation d une impulsion isolée L autocorrélation intensimétrique : une méthode stationnaire non-linéaire P t = χ t t 0 τ τ + + S τ P t dt I t I t τ dt Autocorrélation de l intensité χ Si la forme de l impulsion est déjà connue, sa durée à mi-hauteur peut être déduite de la largeur de l autocorrélation. Gaussienne : facteur Sécante hyperbolique carrée : facteur S τ τ S τ dτ = t t I t I t dtdt = Δt τ L autocorrélation permet de déterminer la durée RMS d une impulsion sans hypothèse préalable sur sa forme temporelle.

24 Caractérisation complète d une impulsion limitée par transformée de Fourier Impulsion limitée par transformée de Fourier de durée à mi-hauteur égale à 16 fs Spectre Autocorrélation Mesure Calcul Longueur d onde [nm] Retard [fs] Le bon accord entre l autocorrélation ti mesurée et l autocorrélation ti calculée lé à partir du spectre mesuré en supposant une phase nulle indique que Δt = Δt. Or, de manière générale, On en déduit que τ = 0. Δ g Δ t = Δtϕ = 0 + Δτ. g ϕ = 0 La phase spectrale varie donc linéairement avec la fréquence.

25 Méthodes spectrographiques Méthodes de mesure de la phase spectrale inspirées de la méthode de Hartmann pour la phase spatiale S t, = t ' g t ' t exp it ' dt ' t

26 Frequency resolved optical gating FROG Polarization-gating FROG τ WP χ 3 Spectro S τ, = t t τ exp it dt Algorithme itératif ϕ R. Trebino, D.J. Kane Using phase retrieval to measure the intensity and phase of ultrashort pulses - frequency-resolved optical gating J. Opt. Soc. Am. A 10, R. Trebino et al., Rev. Sci. Instr. 68,

27 Frequency resolved optical gating FROG SHG FROG second harmonic generation τ χ Spectro S τ, = t t τ exp it dt Algorithme itératif ϕ J. Paye, M. Ramaswamy, J.G. Fujimoto, E.P. Ippen Measurement of the amplitude and phase of ultrashort light-pulses from spectrally resolved autocorrelation Opt. Lett. 18, R. Trebino et al., Rev. Sci. Instr. 68,

28 Quelques exemples de traces FROG Impulsion limitée par transformée de Fourier de durée 10 fs.

29 Quelques exemples de traces FROG Impulsion présentant une phase spectrale quadratique ϕ = 00 fs².

30 Quelques exemples de traces FROG Impulsion présentant une phase spectrale cubique ϕ 3 = 000 fs 3.

31 4.5 SPIDER non itératif tif!

32 Interférométrie spectrale à décalage SPIDER τ E-Ω e iτ Spectromètre χ E-ΩΩ 1 ϕ ϕ-ω -ϕ-ω Ω 1 dϕ/d E*-ΩΩ Ω 1 E-Ω e iτ C. Iaconis and I. A. Walmsley, Opt. Lett. 3,

33 SPIDER : mesure d une impulsion de 6 fs L. Gallmann, D.H. Sutter, N. Matuschek, G. Steinmeyer, U. Keller, C. Iaconis, I.A. Walmsley Characterization of sub-6-fs optical pulses with spectral phase interferometry for direct electric-field reconstruction Opt. Lett. 4,

34 Conclusion La photodétection aux fréquences optiques se fait le plus souvent à l aide d un détecteur quadratique, qui n est pas sensible à la phase. La phase peut être mesurée par interférométrie entre le champ à mesurer et un champ de référence, dans le domaine spatial ilcomme dans le domaine spectral. Dans le cas où un champ de référence n est pas disponible, on utilise une méthode auto-référencée. Dans le domaine spatial : Hartmann-Shack ou interférométrie à décalage Dans le domaine spectral : FROG ou SPIDER