Les oscillateurs en électrocinétique.
|
|
|
- Robert Meloche
- il y a 6 ans
- Total affichages :
Transcription
1 Les oscillateurs en électrocinétique. P. Ribière Collège Stanislas Année Scolaire 2016/2017 P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
2 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
3 Introduction. Les oscillateurs en électrocinétique sont des circuits susceptibles de générer un signal de période stable, de caractéristiques spectrales choisies, à partir d une alimentation continue (dans notre cas, l alimentation ±15 V de l ALI), sans autre signal d entrée. L intérêt des oscillateurs est diverse : Réalisation de signaux de forme et période variable. (Traitement du signal, génération de fonction,...) Réalisation d horloge électronique. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
4 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Etude des oscillations. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
5 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Un oscillateur est dit quasi sinusoïdal si le signal qu il délivre est d apparence sinusoïdal bien que son analyse spectrale puisse révéler la présence d autres harmoniques. Nous étudierons un exemple d oscillateur quasi sinusoïdal : le montage à résistance négative. L autre exemple très classique est l oscillateur à filtre de Wien, étudié en TD. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
6 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Etude des oscillations. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
7 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Figure Montage à résistance négative. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
8 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Faisons l hypothèse du régime linéaire (ALI idéal de gain infini). V + = V = u e r R +r us ε = 0 donne r R us = ue +r Or u e R.i e = u s. D où u e = αri e Figure Montage à résistance négative. Rôle du montage L impédance d entrée du circuit est αr. u e = αri e Le montage simule une résistance négative. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
9 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Faisons l hypothèse du régime linéaire (ALI idéal de gain infini). u e = αri e L impédance d entrée du circuit est αr. Le montage simule une résistance négative. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
10 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Faisons l hypothèse du régime linéaire (ALI idéal de gain infini). u e = αri e L impédance d entrée du circuit est αr. Le montage simule une résistance négative. Ce modèle est valable tant que la tension de sortie n atteint pas la valeur de saturation V sat. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
11 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Faisons l hypothèse du régime linéaire (ALI idéal de gain infini). u e = αri e L impédance d entrée du circuit est αr. Le montage simule une résistance négative. Ce modèle est valable tant que la tension de sortie n atteint pas la valeur de saturation V sat. Pour la saturation haute u e = R.i e + Vsat et i max = Vsat R+α.r P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
12 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Faisons l hypothèse du régime linéaire (ALI idéal de gain infini). u e = αri e L impédance d entrée du circuit est αr. Le montage simule une résistance négative. Ce modèle est valable tant que la tension de sortie n atteint pas la valeur de saturation V sat. Pour la saturation haute u e = R.i e + Vsat et i max = Vsat R+α.r Tous ces éléments peuvent être résumé sur le graphique de la caractéristique u e = f (i e) ci-contre Figure Graphique courant tension de la résistance négative. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
13 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Etude des oscillations. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
14 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Figure Oscillateur à résistance négative. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
15 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. L équation différentielle devient : d 2 u c dt 2 + R 1 αr L du c dt + 1 LC uc = 0 Figure Oscillateur à résistance négative. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
16 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. L équation différentielle devient : d 2 u c dt 2 + R 1 αr L du c dt + 1 LC uc = 0 Conditions d oscillations : première approche. Pour une valeur α = α c = R 1 r, l équation différentielle est celle d un oscillateur harmonique. Figure Oscillateur à résistance négative. Le système peut osciller sans signal d entrée, à sa pulsation propre ω 0, les pertes dans la résistance R 1 sont compensées par l apport d énergie via l alimentation de l ALI. (Facteur de qualité infini). P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
17 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Etude des oscillations. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Etude des oscillations. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
18 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Etude des oscillations. Certes, les oscillations sont possibles. Mais il faut qu elles soient amorcées. Tant que u c(0 ) = 0 et i(0 ) = 0 les oscillations n apparaissent pas, par continuité des grandeurs citées. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
19 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Etude des oscillations. Certes, les oscillations sont possibles. Mais il faut qu elles soient amorcées. Tant que u c(0 ) = 0 et i(0 ) = 0 les oscillations n apparaissent pas, par continuité des grandeurs citées. L amorçage des oscillations se fait sur un parasite, un bruit électronique présent dans l environnement. Le bruit (blanc) contient, par définition même, toutes les harmoniques donc il en est une à la fréquence propre f 0 du circuit. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
20 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Etude des oscillations. Certes, les oscillations sont possibles. Mais il faut qu elles soient amorcées. Tant que u c(0 ) = 0 et i(0 ) = 0 les oscillations n apparaissent pas, par continuité des grandeurs citées. L amorçage des oscillations se fait sur un parasite, un bruit électronique présent dans l environnement. Le bruit (blanc) contient, par définition même, toutes les harmoniques donc il en est une à la fréquence propre f 0 du circuit. Néanmoins, les oscillations ainsi créées sont d amplitude très faible et doivent donc être amplifiées. Conditions d oscillations. La condition d oscillation précédemment énoncée doit être revue et réécrite α α c. L amplitude des oscillations croient donc jusqu à ce que la saturation en tension de l ALI soit atteinte. Mais alors le montage à ALI cesse de se comporter comme une résistance négative. Et l amplitude des oscillations décroît. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
21 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Etude des oscillations. Certes, les oscillations sont possibles. Mais il faut qu elles soient amorcées. Tant que u c(0 ) = 0 et i(0 ) = 0 les oscillations n apparaissent pas, par continuité des grandeurs citées. L amorçage des oscillations se fait sur un parasite, un bruit électronique présent dans l environnement. Le bruit (blanc) contient, par définition même, toutes les harmoniques donc il en est une à la fréquence propre f 0 du circuit. Néanmoins, les oscillations ainsi créées sont d amplitude très faible et doivent donc être amplifiées. Conditions d oscillations. La condition d oscillation précédemment énoncée doit être revue et réécrite α α c. L amplitude des oscillations croient donc jusqu à ce que la saturation en tension de l ALI soit atteinte. Mais alors le montage à ALI cesse de se comporter comme une résistance négative. Et l amplitude des oscillations décroît. Il est en effet possible de vérifier que, dans le cas de la saturation, ε = V + V = V sat + R 1.i e r R.Vsat au départ positif (saturation haute) décroît puisque ie +r décroît. Donc le système sort bien spontanément du régime saturé. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
22 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Etude des oscillations. En conclusion, Conditions d oscillations : Bilan. Les oscillations démarrent à partir de la composante spectrale du bruit à la fréquence de résonance du filtre passe bande. La condition d amplification doit être α α c. L amplitude des oscillations est alors limitée par la saturation en tension de sortie de l ALI, saturation qui ne dure pas car le système en sort spontanément. Néanmoins ce passage par la saturation fait que le signal n est pas parfaitement sinusoïdal. Il présente des harmoniques, faibles mais visibles, dans le spectre de Fourier. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
23 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Etude des oscillations. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
24 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. Structure d un oscillateur quasi-sinusoïdal. Pour obtenir un oscillateur quasi sinusoïdal, comme dans l oscillateur à résistance négative ou l oscillateur de Wien, trois éléments sont nécessaires 1 présence d une double rétroaction sur l entrée + et - de l ALI. 2 un filtre passif passe bande. (Étude en courant dans le RLC série, de fréquence de résonance f 0, ou le filtre passe bande de Wien) 3 un montage amplificateur (à ALI) pour compenser les pertes dans le filtre passif. Si ces trois conditions sont réunies, il est possible d obtenir sous certaines conditions (choix judicieux des paramètres d amplification) un signal quasi sinusoïdal à la fréquence de résonance du filtre passe bande. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
25 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Le multivibrateur astable. Structure générale des oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
26 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Faisons l hypothèse du régime linéaire (ALI idéal de gain infini). (C est la mauvaise hypothèse et il ne faut la faire que si l énoncé le demande explicitement.) Figure Oscillateur à relaxation à un ALI. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
27 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Faisons l hypothèse du régime linéaire (ALI idéal de gain infini). (C est la mauvaise hypothèse et il ne faut la faire que si l énoncé le demande explicitement.) V + = 0 + Vs R 1 R R 1 1 R 2 V = U C = = Vs 1+k 0.jCω+ Vs R jcω+ 1 R = Vs 1+jRCω ε = 0 donne Vs 1+k = Vs 1+jRCω Figure Oscillateur à relaxation à un ALI. Soit V s.(1 + jrcω) = V s.(1 + k) RC dvs kv dt S = 0 équation différentielle instable. V S augmente et sature. L hypothèse n est pas bonne. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
28 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Faisons l hypothèse du régime saturé. Figure Oscillateur à relaxation à un ALI. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
29 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Faisons l hypothèse du régime saturé. Supposons donc la saturation haute : V s = +U sat Quelle est alors la condition sur U C pour que cette hypothèse soit vérifiée? ε > 0 V + = Vs 1+k = Usat 1+k V = U c Donc U C < Usat 1+k Figure Oscillateur à relaxation à un ALI. Reste à trouver l équation de U C (t) Par la loi des mailles : U C (t) + U R (t) = U S = U sat U C + RC du C = U dt sat En supposant le condensateur déchargé : U C (t) = U sat(1 exp( t/τ)) D où U sat(1 exp( t/τ)) < Usat 1+k t < τ. ln( 1+k k ) P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
30 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Faisons l hypothèse du régime saturé. Supposons donc le régime saturé : V s = +U sat Quelle est alors la condition sur U C pour que cette hypothèse soit vérifiée? ε > 0 U C < Usat 1+k t < τ. ln( 1+k k ) Figure Début des scillations à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
31 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Faisons l hypothèse du régime saturé. Supposons la saturation passe : V s = U sat Quelle est alors la condition sur U C pour que cette hypothèse soit vérifiée? ε < 0 V + = Vs 1+k = Usat 1+k V = U c Donc U C > Usat 1+k Figure Oscillateur à relaxation à un ALI. Reste à trouver l équation de U C (t) Par la loi des mailles : U C + U R = U S = U sat U C + RC du C = U dt sat En supposant le condensateur à Usat 1+k à t=0 : U C (t) = U sat + kusat 1+k exp( t/τ)) Le basculement se produit donc pour : U sat + kusat Usat exp( T /(2.τ))) = 1+k 1+k Soit un temps (correspondant à la demi période) : T 2+k = τ. ln( ) (le régime est établi) 2 k P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
32 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Faisons l hypothèse du régime saturé. Supposons la saturation basse : V s = U sat Quelle est alors la condition sur U C pour que cette hypothèse soit vérifiée? ε < 0 U C > Usat 1+k T 2 = τ. ln( 2+k k ) (le régime est établi) Figure Oscillations à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
33 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Le multivibrateur astable. Structure générale des oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
34 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Figure Oscillateur à relaxation à deux ALI. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
35 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Supposons le régime saturé, en saturation haute : V s 2 = +U sat Figure Oscillateur à relaxation à deux ALI. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
36 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Supposons le régime saturé, en saturation haute : V s 2 = +U sat Donc V s 1 = 1 RC Vedt = 1 RC Usatdt = Usat RC t Hypothèse du condensateur déchargé. Figure Oscillateur à relaxation à deux ALI. Quelle est alors la condition sur V + 2 pour que cette hypothèse soit vérifiée? ε 2 > 0 soit V + 2 = V s 1 R R 1 1 R 2 + Vs R 2 = k.v s 1+U sat 1+k = k. Usat RC t+usat 1+k > 0 Finalement t < RC k. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
37 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Supposons le régime saturé, en saturation haute : V s 2 = +U sat Donc V s 1 = 1 RC Vedt = 1 RC Usatdt = Usat RC t Hypothèse du condensateur déchargé. Quelle est alors la condition sur V + 2 pour que cette hypothèse soit vérifiée? V + 2 = k. U sat RC t+usat > 0 1+k Finalement t < RC k. Figure Début des oscillations à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
38 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Supposons donc le régime saturé, en saturation basse : V s 2 = U sat Donc V s 1 = 1 RC Vedt = 1 RC Usatdt = Usat RC t Usat k Par continuité dans le condensateur. Figure Oscillateur à relaxation à deux ALI. Quelle est alors la condition sur V + 2 pour que cette hypothèse soit vérifiée? ε 2 < 0 soit V + 2 = V s 1 R R 1 1 R 2 + Vs R 2 = k.v s 1 U sat 1+k = k. Usat RC t 2Usat 1+k > 0 Finalement t < 2. RC k Donc T 2 = 2. RC k. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
39 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Supposons donc le régime saturé, en saturation basse : V s 2 = U sat Donc V s 1 = 1 RC Vedt = 1 RC Usatdt = Usat RC t Usat k Par continuité dans le condensateur. Quelle est alors la condition sur V + 2 pour que cette hypothèse soit vérifiée? V + 2 = k. U sat RC t 2Usat > 0 1+k Figure Début des oscillations à relaxation. Finalement t < 2. RC k Donc T 2 = 2. RC k. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
40 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Figure Oscillateur à relaxation à deux ALI, dissymétrique. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
41 Les oscillateurs à relaxation. Le multivibrateur astable. Figure Oscillateur à relaxation à deux ALI, dissymétrique. Figure Oscillations à relaxation disymétrisée. Le rapport cyclique α est tel que V s 2 soit positive sur t [0, αt ] et négatif sur le reste de la période (pour un signal symétrique α = 0,5 ). Ici le rapport cyclique est α = R R+R P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
42 Les oscillateurs à relaxation. Structure générale des oscillateurs à relaxation. Plan 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Le multivibrateur astable. Structure générale des oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
43 Les oscillateurs à relaxation. Structure générale des oscillateurs à relaxation. Structure d un oscillateur quasi-sinusoïdal. Un oscillateur à relaxation est donc un oscillateur qui bascule entre deux états, sans jamais parvenir à sa stabiliser dans l un. Il présente deux composantes : 1 un comparateur à hystérésis (2 états de saturation). 2 un intégrateur qui va forcer le basculement de l ALI d un état à l autre. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
44 Les oscillateurs à relaxation. Structure générale des oscillateurs à relaxation. 1 Introduction. 2 Les oscillateurs quasi sinusoïdaux. Présentation des oscillateurs quasi sinusoïdaux. Montage à résistance négative. Circuit RLC associé au montage à résistance négative. Etude des oscillations. Structure des oscillateurs quasi-sinusoïdaux. 3 Les oscillateurs à relaxation. Oscillateur à relaxation compact à un ALI. Le multivibrateur astable. Structure générale des oscillateurs à relaxation. P. Ribière (Collège Stanislas) Les oscillateurs en électrocinétique. Année Scolaire 2016/ / 30
Equipement. électronique
MASTER ISIC Les générateurs de fonctions 1 1. Avant-propos C est avec l oscilloscope, le multimètre et l alimentation stabilisée, l appareil le plus répandu en laboratoire. BUT: Fournir des signau électriques
Filtres passe-bas. On utilise les filtres passe-bas pour réduire l amplitude des composantes de fréquences supérieures à la celle de la coupure.
Filtres passe-bas Ce court document expose les principes des filtres passe-bas, leurs caractéristiques en fréquence et leurs principales topologies. Les éléments de contenu sont : Définition du filtre
INTRODUCTION A L ELECTRONIQUE NUMERIQUE ECHANTILLONNAGE ET QUANTIFICATION I. ARCHITECTURE DE L ELECRONIQUE NUMERIQUE
INTRODUCTION A L ELECTRONIQUE NUMERIQUE ECHANTILLONNAGE ET QUANTIFICATION I. ARCHITECTURE DE L ELECRONIQUE NUMERIQUE Le schéma synoptique ci-dessous décrit les différentes étapes du traitement numérique
LES CARACTERISTIQUES DES SUPPORTS DE TRANSMISSION
LES CARACTERISTIQUES DES SUPPORTS DE TRANSMISSION LES CARACTERISTIQUES DES SUPPORTS DE TRANSMISSION ) Caractéristiques techniques des supports. L infrastructure d un réseau, la qualité de service offerte,
Donner les limites de validité de la relation obtenue.
olutions! ours! - Multiplicateur 0 e s alculer en fonction de. Donner les limites de validité de la relation obtenue. Quelle est la valeur supérieure de? Quel est le rôle de 0? - Multiplicateur e 0 s alculer
L3-I.S.T. Electronique I303 Travaux pratiques
Université Paris XI 2010-2011 L3-I.S.T. Electronique I303 Travaux pratiques 1 2 Séance n 1 : introduction et prise en main Résumé. L objectif de ce premier TP est de se familiariser avec les appareils
Chapitre 1 Régime transitoire dans les systèmes physiques
Chapitre 1 Régime transitoire dans les systèmes physiques Savoir-faire théoriques (T) : Écrire l équation différentielle associée à un système physique ; Faire apparaître la constante de temps ; Tracer
ÉVALUATION FORMATIVE. On considère le circuit électrique RC représenté ci-dessous où R et C sont des constantes strictement positives.
L G L G Prof. Éric J.M.DELHEZ ANALYSE MATHÉMATIQUE ÉALUATION FORMATIE Novembre 211 Ce test vous est proposé pour vous permettre de faire le point sur votre compréhension du cours d Analyse Mathématique.
Mini_guide_Isis.pdf le 23/09/2001 Page 1/14
1 Démarrer...2 1.1 L écran Isis...2 1.2 La boite à outils...2 1.2.1 Mode principal...3 1.2.2 Mode gadgets...3 1.2.3 Mode graphique...3 2 Quelques actions...4 2.1 Ouvrir un document existant...4 2.2 Sélectionner
Intérêt du découpage en sous-bandes pour l analyse spectrale
Intérêt du découpage en sous-bandes pour l analyse spectrale David BONACCI Institut National Polytechnique de Toulouse (INP) École Nationale Supérieure d Électrotechnique, d Électronique, d Informatique,
1 Démarrer... 3 1.1 L écran Isis...3 1.2 La boite à outils...3 1.2.1 Mode principal... 4 1.2.2 Mode gadget...4 1.2.3 Mode graphique...
1 Démarrer... 3 1.1 L écran Isis...3 1.2 La boite à outils...3 1.2.1 Mode principal... 4 1.2.2 Mode gadget...4 1.2.3 Mode graphique... 4 2 Quelques actions... 5 2.1 Ouvrir un document existant...5 2.2
LYCEE TECHNIQUE PIERRE EMILE MARTIN - 18 026 BOURGES ETUDE D UN TRAITEMENT DE SURFACE
TP. TET LYCEE TECHNIQUE PIERRE EMILE MARTIN - 18 026 BOURGES GENIE ELECTROTECHNIQUE Durée : 3 heures Tp relais statique 10-11 RELAIS STATIQUE S.T.I. Pré-requis : Laboratoire des systèmes Cours sur les
Contribution à la conception par la simulation en électronique de puissance : application à l onduleur basse tension
Contribution à la conception par la simulation en électronique de puissance : application à l onduleur basse tension Cyril BUTTAY CEGELY VALEO 30 novembre 2004 Cyril BUTTAY Contribution à la conception
TABLE DES MATIÈRES 1. DÉMARRER ISIS 2 2. SAISIE D UN SCHÉMA 3 & ' " ( ) '*+ ", ##) # " -. /0 " 1 2 " 3. SIMULATION 7 " - 4.
TABLE DES MATIÈRES 1. DÉMARRER ISIS 2 2. SAISIE D UN SCHÉMA 3! " #$ % & ' " ( ) '*+ ", ##) # " -. /0 " 1 2 " 3' & 3. SIMULATION 7 0 ( 0, - 0 - " - & 1 4. LA SOURIS 11 5. LES RACCOURCIS CLAVIER 11 STI Electronique
Transmission de données. A) Principaux éléments intervenant dans la transmission
Page 1 / 7 A) Principaux éléments intervenant dans la transmission A.1 Equipement voisins Ordinateur ou terminal Ordinateur ou terminal Canal de transmission ETTD ETTD ETTD : Equipement Terminal de Traitement
Le transistor bipolaire
IUT Louis Pasteur Mesures Physiques Electronique Analogique 2ème semestre 3ème partie Damien JACOB 08-09 Le transistor bipolaire I. Description et symboles Effet transistor : effet physique découvert en
Amplificateur à deux étages : gains, résistances "vues", droites de charges, distorsion harmonique
Problème 6 Amplificateur à deux étages : gains, résistances "ues", droites de charges, distorsion harmonique Le circuit analysé dans ce problème est un exemple représentatif d'amplificateur réalisé à composants
TABLE DES MATIERES CHAPITRE 1 OSCILLATEURS LINÉAIRES...3
TABLE DES MATIERES CHAPITRE 1 OSCILLATEURS LINÉAIRES...3 I. OSCILLATEURS HARMONIQUES AMORTIS...3 II. ANALYSE QUALITATIVE...5 1. Energétique...5. L'espace des phases...5 3. Visualisation de l'espace des
Didier Pietquin. Timbre et fréquence : fondamentale et harmoniques
Didier Pietquin Timbre et fréquence : fondamentale et harmoniques Que sont les notions de fréquence fondamentale et d harmoniques? C est ce que nous allons voir dans cet article. 1. Fréquence Avant d entamer
Mini_guide_Isis_v6.doc le 10/02/2005 Page 1/15
1 Démarrer... 2 1.1 L écran Isis... 2 1.2 Les barres d outils... 3 1.2.1 Les outils d édition... 3 1.2.2 Les outils de sélection de mode... 4 1.2.3 Les outils d orientation... 4 2 Quelques actions... 5
I- Définitions des signaux.
101011011100 010110101010 101110101101 100101010101 Du compact-disc, au DVD, en passant par l appareil photo numérique, le scanner, et télévision numérique, le numérique a fait une entrée progressive mais
Université Mohammed Khidher Biskra A.U.: 2014/2015
Uniersité Mohammed Khidher Biskra A.U.: 204/205 Faculté des sciences et de la technologie nseignant: Bekhouche Khaled Matière: lectronique Fondamentale hapitre 4 : Le Transistor Bipolaire à Jonction 4..
SIGNAUX NUMERIQUES ET MODULATIONS NUMERIQUES
SIGNAUX NUMERIQUES ET MODULATIONS NUMERIQUES ----------------------------------------------------------------------------------------------------------------- LES SIGNAUX NUMERIQUES Un signal numérique
Introduction : Les modes de fonctionnement du transistor bipolaire. Dans tous les cas, le transistor bipolaire est commandé par le courant I B.
Introduction : Les modes de fonctionnement du transistor bipolaire. Dans tous les cas, le transistor bipolaire est commandé par le courant. - Le régime linéaire. Le courant collecteur est proportionnel
Module d Electricité. 2 ème partie : Electrostatique. Fabrice Sincère (version 3.0.1) http://pagesperso-orange.fr/fabrice.sincere
Module d Electricité 2 ème partie : Electrostatique Fabrice Sincère (version 3.0.1) http://pagesperso-orange.fr/fabrice.sincere 1 Introduction Principaux constituants de la matière : - protons : charge
Systèmes de transmission
Systèmes de transmission Conception d une transmission série FABRE Maxime 2012 Introduction La transmission de données désigne le transport de quelque sorte d'information que ce soit, d'un endroit à un
TD 11. Les trois montages fondamentaux E.C, B.C, C.C ; comparaisons et propriétés. Association d étages. *** :exercice traité en classe.
TD 11 Les trois montages fondamentaux.,.,. ; comparaisons et propriétés. Association d étages. *** :exercice traité en classe ***exercice 11.1 On considère le montage ci-dessous : V = 10 V R 1 R s v e
Circuits RL et RC. Chapitre 5. 5.1 Inductance
Chapitre 5 Circuits RL et RC Ce chapitre présente les deux autres éléments linéaires des circuits électriques : l inductance et la capacitance. On verra le comportement de ces deux éléments, et ensuite
Les transistors à effet de champ.
Chapitre 2 Les transistors à effet de champ. 2.1 Les différentes structures Il existe de nombreux types de transistors utilisant un effet de champ (FET : Field Effect Transistor). Ces composants sont caractérisés
TD1 Signaux, énergie et puissance, signaux aléatoires
TD1 Signaux, énergie et puissance, signaux aléatoires I ) Ecrire l'expression analytique des signaux représentés sur les figures suivantes à l'aide de signaux particuliers. Dans le cas du signal y(t) trouver
TP Modulation Démodulation BPSK
I- INTRODUCTION : TP Modulation Démodulation BPSK La modulation BPSK est une modulation de phase (Phase Shift Keying = saut discret de phase) par signal numérique binaire (Binary). La phase d une porteuse
Chapitre I La fonction transmission
Chapitre I La fonction transmission 1. Terminologies 1.1 Mode guidé / non guidé Le signal est le vecteur de l information à transmettre. La transmission s effectue entre un émetteur et un récepteur reliés
Guide de correction TD 6
Guid d corrction TD 6 JL Monin nov 2004 Choix du point d polarisation 1- On décrit un montag mttur commun à résistanc d mttur découplé, c st à dir avc un condnsatur n parallèl sur R. La condition d un
Manipulation N 6 : La Transposition de fréquence : Mélangeur micro-ondes
Manipulation N 6 : La Transposition de fréquence : Mélangeur micro-ondes Avant Propos : Le sujet comporte deux parties : une partie théorique, jalonnée de questions (dans les cadres), qui doit être préparée
P1PY7204 Acquisition de données Cours
ANNEE 2012-2013 Semestre d Automne 2012 Master de Sciences, Technologies, Santé Mention Physique- Spécialité Instrumentation P1PY7204 Acquisition de données Cours Denis Dumora denis.dumora@u-bordeaux1.fr
La conversion de données : Convertisseur Analogique Numérique (CAN) Convertisseur Numérique Analogique (CNA)
La conversion de données : Convertisseur Analogique Numérique (CAN) Convertisseur Numérique Analogique (CNA) I. L'intérêt de la conversion de données, problèmes et définitions associés. I.1. Définitions:
Projet de synthèse de l'électronique analogique : réalisation d'une balance à jauges de contrainte
J3eA, Journal sur l enseignement des sciences et technologies de l information et des systèmes, Volume 4, HorsSérie 2, 20 (2005) DOI : http://dx.doi.org/10.1051/bibj3ea:2005720 EDP Sciences, 2005 Projet
La polarisation des transistors
La polarisation des transistors Droite de charge en continu, en courant continu, statique ou en régime statique (voir : le transistor) On peut tracer la droite de charge sur les caractéristiques de collecteur
PRODUCTION, CONVERSION OU DISTRIBUTION DE L ÉNERGIE ÉLECTRIQUE
XXXX H02 PRODUCTION, CONVERSION OU DISTRIBUTION DE L ÉNERGIE ÉLECTRIQUE XXXX APPAREILS POUR LA TRANSFORMATION DE COURANT ALTERNATIF EN COURANT ALTERNATIF, DE COURANT ALTERNATIF EN COURANT CONTINU OU VICE
Glossaire technique Veditec
Glossaire technique Veditec 3D/2D DNR (digital noise réduction) La technologie DNR est un système de réduction numérique de bruit ayant pour but de réduire le bruit sur l image. Elle permet d obtenir des
CONCOURS COMMUN 2010 PHYSIQUE
CONCOUS COMMUN SUJET A DES ÉCOLES DES MINES D ALBI, ALÈS, DOUAI, NANTES Épreuve de Physique-Chimie (toutes filières) Corrigé Barème total points : Physique points - Chimie 68 points PHYSIQUE Partie A :
Communication parlée L2F01 TD 7 Phonétique acoustique (1) Jiayin GAO <jiayin.gao@univ-paris3.fr> 20 mars 2014
Communication parlée L2F01 TD 7 Phonétique acoustique (1) Jiayin GAO 20 mars 2014 La phonétique acoustique La phonétique acoustique étudie les propriétés physiques du signal
DimNet Gradateurs Numériques Evolués Compulite. CompuDim 2000
DimNet Gradateurs Numériques Evolués Compulite La gamme des gradateurs Compulite est conçue autour des technologies les plus récentes et les plus évoluées que ces 20 dernières années ont vu apparaître.
Chapitre 4 : Le transistor Bipolaire
LEEA 3 ème A, C. TELLIER, 28.08.04 1 Chapitre 4 : Le transistor Bipolaire 1. Structure et description du fonctionnement 1.1. Les transistors bipolaires 1.2 Le transistor NPN Structure intégrée d'un transistor
Charges électriques - Courant électrique
Courant électrique Charges électriques - Courant électrique Exercice 6 : Dans la chambre à vide d un microscope électronique, un faisceau continu d électrons transporte 3,0 µc de charges négatives pendant
ELEC2753 Electrotechnique examen du 11/06/2012
ELEC2753 Electrotechnique examen du 11/06/2012 Pour faciliter la correction et la surveillance, merci de répondre aux 3 questions sur des feuilles différentes et d'écrire immédiatement votre nom sur toutes
Étude des Corrélations entre Paramètres Statiques et Dynamiques des Convertisseurs Analogique-Numérique en vue d optimiser leur Flot de Test
11 juillet 2003 Étude des Corrélations entre Paramètres Statiques et Dynamiques des Convertisseurs Analogique-Numérique en vue d optimiser leur Flot de Test Mariane Comte Plan 2 Introduction et objectif
Union générale des étudiants de Tunisie Bureau de l institut Préparatoire Aux Etudes D'ingénieurs De Tunis. Modèle de compte-rendu de TP.
Union générale des étudiants de Tunisie Modèle de compte-rendu de TP Dipôle RC Ce document a été publié pour l unique but d aider les étudiants, il est donc strictement interdit de l utiliser intégralement
Electron S.R.L. - MERLINO - MILAN ITALIE Tel (++ 39 02) 90659200 Fax 90659180 Web www.electron.it, e-mail electron@electron.it
Electron S.R.L. Design Production & Trading of Educational Equipment B3510--II APPLIICATIIONS DE TRANSDUCTEURS A ULTRASONS MANUEL D IINSTRUCTIIONS POUR L ETUDIIANT Electron S.R.L. - MERLINO - MILAN ITALIE
LES MONTAGES D AMPLIFICATION: ANALYSE ET SYNTHESE
1 Guillaume LAMY Fabrice DECROP 1G1 TD1 LES MONTAGES D AMPLIFICATION: ANALYSE ET SYNTHESE A ENSEA 1 ère A Electronique Analogique 2 Introduction A ce point d avancement sur les cours d électronique analogique
Le transistor bipolaire. Page N 6 Tranlin
V. Etude d'un montage à 1 transtor. (montage charge répart ac découplage d'émetteur Pour toute la suite, on utilera comme exemple le schéma suivant appelé montage charge répart ac découplage d'émetteur
Les résistances de point neutre
Les résistances de point neutre Lorsque l on souhaite limiter fortement le courant dans le neutre du réseau, on utilise une résistance de point neutre. Les risques de résonance parallèle ou série sont
Chapitre 7. Circuits Magnétiques et Inductance. 7.1 Introduction. 7.1.1 Production d un champ magnétique
Chapitre 7 Circuits Magnétiques et Inductance 7.1 Introduction 7.1.1 Production d un champ magnétique Si on considère un conducteur cylindrique droit dans lequel circule un courant I (figure 7.1). Ce courant
Instruments de mesure
Chapitre 9a LES DIFFERENTS TYPES D'INSTRUMENTS DE MESURE Sommaire Le multimètre L'oscilloscope Le fréquencemètre le wattmètre Le cosphimètre Le générateur de fonctions Le traceur de Bodes Les instruments
Cours 9. Régimes du transistor MOS
Cours 9. Régimes du transistor MOS Par Dimitri galayko Unité d enseignement Élec-info pour master ACSI à l UPMC Octobre-décembre 005 Dans ce document le transistor MOS est traité comme un composant électronique.
2.1 Le point mémoire statique Le point mémoire statique est fondé sur le bistable, dessiné de manière différente en Figure 1.
Mémoires RAM 1. LOGIUE STATIUE ET LOGIUE DYNAMIUE Le point mémoire est l élément de base, capable de mémoriser un bit. Il y a deux approches possibles. L approche statique est fondée sur la l'utilisation
EMETTEUR ULB. Architectures & circuits. Ecole ULB GDRO ESISAR - Valence 23-27/10/2006. David MARCHALAND STMicroelectronics 26/10/2006
EMETTEUR ULB Architectures & circuits David MARCHALAND STMicroelectronics 26/10/2006 Ecole ULB GDRO ESISAR - Valence 23-27/10/2006 Introduction Emergence des applications de type LR-WPAN : Dispositif communicant
Automatique Linéaire 1 Travaux Dirigés 1A ISMIN
Automatique Linéaire 1 Travaux Dirigés Travaux dirigés, Automatique linéaire 1 J.M. Dutertre 2014 TD 1 Introduction, modélisation, outils. Exercice 1.1 : Calcul de la réponse d un 2 nd ordre à une rampe
Précision d un résultat et calculs d incertitudes
Précision d un résultat et calculs d incertitudes PSI* 2012-2013 Lycée Chaptal 3 Table des matières Table des matières 1. Présentation d un résultat numérique................................ 4 1.1 Notations.........................................................
Compatibilité Électromagnétique
Compatibilité Électromagnétique notions générales et applications à l électronique de puissance Ir. Stéphane COETS 18 mai 2005 Journée d étude en Électronique de Puissance 1 Plan de l exposé La Compatibilité
SYSTEMES LINEAIRES DU PREMIER ORDRE
SYSTEMES LINEIRES DU PREMIER ORDRE 1. DEFINITION e(t) SYSTEME s(t) Un système est dit linéaire invariant du premier ordre si la réponse s(t) est liée à l excitation e(t) par une équation différentielle
Expérience 3 Formats de signalisation binaire
Expérience 3 Formats de signalisation binaire Introduction Procédures Effectuez les commandes suivantes: >> xhost nat >> rlogin nat >> setenv DISPLAY machine:0 >> setenv MATLABPATH /gel/usr/telecom/comm_tbx
Chaine de transmission
Chaine de transmission Chaine de transmission 1. analogiques à l origine 2. convertis en signaux binaires Échantillonnage + quantification + codage 3. brassage des signaux binaires Multiplexage 4. séparation
TP 7 : oscillateur de torsion
TP 7 : oscillateur de torsion Objectif : étude des oscillations libres et forcées d un pendule de torsion 1 Principe général 1.1 Définition Un pendule de torsion est constitué par un fil large (métallique)
Mesures d antennes en TNT
Mesures d antennes en TNT Ce TP s intéresse aux techniques liées à l installation d un équipement de réception de télévision numérique terrestre. Pour les aspects théoriques, on pourra utilement se référer
1. PRESENTATION DU PROJET
Bac STI2D Formation des enseignants Jean-François LIEBAUT Denis PENARD SIN 63 : Prototypage d un traitement de l information analogique et numérique (PSoC) 1. PRESENTATION DU PROJET Les systèmes d éclairage
Conception. de systèmes électroniques. analogiques
Christian JUTTEN Conception de systèmes électroniques analogiques Université Joseph Fourier - Polytech Grenoble Cours de deuxième année du département 3i Janvier 2007 Table des matières Modèle mathématique
Institut Supérieur des Etudes Technologiques de Nabeul
Ministère de l enseignement supérieur, de la recherche scientifique et de la technologie Institut Supérieur des tudes Technologiques de Nabeul Département : Génie lectrique Support de cours : LCTRONIQU
Recherche De Coalescences Binaires Étalonnage Du Détecteur
Recherche De Coalescences Binaires Étalonnage Du Détecteur Fabrice Beauville Journées Jeunes Chercheurs 18/12/2003 Les Coalescences Binaires & VIRGO Système binaire d objets compacts (étoiles à neutrons,
Mesures de temps de propagation de groupe sur convertisseurs de fréquence sans accès aux OL
Mesures de temps de propagation de groupe sur convertisseurs de fréquence sans accès aux Comment mesurer le temps de propagation de groupe sur des convertisseurs de fréquence dans lesquels le ou les oscillateurs
Quantification Scalaire et Prédictive
Quantification Scalaire et Prédictive Marco Cagnazzo Département Traitement du Signal et des Images TELECOM ParisTech 7 Décembre 2012 M. Cagnazzo Quantification Scalaire et Prédictive 1/64 Plan Introduction
Programme Pédagogique National du DUT «Réseaux et Télécommunications» Présentation de la formation
Programme Pédagogique National du DUT «Réseaux et Télécommunications» Présentation de la formation PPN Réseaux et Télécommunications publié par arrêté du 24 juillet 2008 Sommaire 1 Présentation générale
Méthodes de Caractérisation des Matériaux. Cours, annales http://www.u-picardie.fr/~dellis/
Méthodes de Caractérisation des Matériaux Cours, annales http://www.u-picardie.fr/~dellis/ 1. Symboles standards et grandeurs électriques 3 2. Le courant électrique 4 3. La résistance électrique 4 4. Le
Convertisseurs Statiques & Machines
MASTER EEA Parcours CESE Travaux Pratiques Convertisseurs Statiques & Machines EM7ECEBM V. BLEY D. RISALETTO D. MALEC J.P. CAMBRONNE B. JAMMES 0-0 TABLE DES MATIERES Rotation des TP Binôme Séance Séance
Equations différentielles linéaires à coefficients constants
Equations différentielles linéaires à coefficients constants Cas des équations d ordre 1 et 2 Cours de : Martine Arrou-Vignod Médiatisation : Johan Millaud Département RT de l IUT de Vélizy Mai 2007 I
J AUVRAY Systèmes Electroniques TRANSMISSION DES SIGNAUX NUMERIQUES : SIGNAUX EN BANDE DE BASE
RANSMISSION DES SIGNAUX NUMERIQUES : SIGNAUX EN BANDE DE BASE Un message numérique est une suite de nombres que l on considérera dans un premier temps comme indépendants.ils sont codés le plus souvent
WWW.ELCON.SE Multichronomètre SA10 Présentation générale
WWW.ELCON.SE Multichronomètre SA10 Présentation générale Le SA10 est un appareil portable destiné au test des disjoncteurs moyenne tension et haute tension. Quoiqu il soit conçu pour fonctionner couplé
Système ASC unitaire triphasé. PowerScale 10 50 kva Maximisez votre disponibilité avec PowerScale
Système ASC unitaire triphasé 10 50 kva Maximisez votre disponibilité avec Protection de première qualité est un système ASC triphasé de taille moyenne qui offre une protection électrique remarquable pour
GUIDE DE PRISE EN MAIN ISIS PROTEUS V7
GUIDE DE PRISE EN MAIN ISIS PROTEUS V7 1. Lancement d'isis PROTEUS V7:...2 2. Configuration de l'application d'isis PROTEUS V7:...3 3. Présentation de l'interface d'isis PROTEUS V7:...4 a) Barre de menus:...4
Exemple d acquisition automatique de mesures sur une maquette de contrôle actif de vibrations
Exemple d acquisition automatique de mesures sur une maquette de contrôle actif de vibrations Valérie Pommier-Budinger Bernard Mouton - Francois Vincent ISAE Institut Supérieur de l Aéronautique et de
Chapitre 2 Les ondes progressives périodiques
DERNIÈRE IMPRESSION LE er août 203 à 7:04 Chapitre 2 Les ondes progressives périodiques Table des matières Onde périodique 2 2 Les ondes sinusoïdales 3 3 Les ondes acoustiques 4 3. Les sons audibles.............................
8563A. SPECTRUM ANALYZER 9 khz - 26.5 GHz ANALYSEUR DE SPECTRE
8563A SPECTRUM ANALYZER 9 khz - 26.5 GHz ANALYSEUR DE SPECTRE Agenda Vue d ensemble: Qu est ce que l analyse spectrale? Que fait-on comme mesures? Theorie de l Operation: Le hardware de l analyseur de
Moteur DC: Comment faire varier sa vitesse?
Moteur DC: Comment faire varier sa vitesse? Zone d'utilisation Moteur à excitation shunt Influence I e Petite perturbation : e.g. augmentation vitesse À partir de P : couple moteur P'' < couple résistant
EP 2 339 758 A1 (19) (11) EP 2 339 758 A1 (12) DEMANDE DE BREVET EUROPEEN. (43) Date de publication: 29.06.2011 Bulletin 2011/26
(19) (12) DEMANDE DE BREVET EUROPEEN (11) EP 2 339 758 A1 (43) Date de publication: 29.06.2011 Bulletin 2011/26 (21) Numéro de dépôt: 09179459.4 (51) Int Cl.: H04B 1/69 (2011.01) H03K 5/08 (2006.01) H03K
Détection en environnement non-gaussien Cas du fouillis de mer et extension aux milieux
Détection en environnement non-gaussien Cas du fouillis de mer et extension aux milieux hétérogènes Laurent Déjean Thales Airborne Systems/ENST-Bretagne Le 20 novembre 2006 Laurent Déjean Détection en
5.2 Théorème/Transformée de Fourier a) Théorème
. Théorème de Fourier et Transformée de Fourier Fourier, Joseph (788). Théorème/Transformée de Fourier a) Théorème Théorème «de Fourier»: N importe quelle courbe peut être décomposée en une superposition
Convertisseurs statiques d'énergie électrique
Convertisseurs statiques d'énergie électrique I. Pourquoi des convertisseurs d'énergie électrique? L'énergie électrique utilisée dans l'industrie et chez les particuliers provient principalement du réseau
UE 503 L3 MIAGE. Initiation Réseau et Programmation Web La couche physique. A. Belaïd
UE 503 L3 MIAGE Initiation Réseau et Programmation Web La couche physique A. Belaïd abelaid@loria.fr http://www.loria.fr/~abelaid/ Année Universitaire 2011/2012 2 Le Modèle OSI La couche physique ou le
M1107 : Initiation à la mesure du signal. T_MesSig
1/81 M1107 : Initiation à la mesure du signal T_MesSig Frédéric PAYAN IUT Nice Côte d Azur - Département R&T Université de Nice Sophia Antipolis frederic.payan@unice.fr 15 octobre 2014 2/81 Curriculum
- Instrumentation numérique -
- Instrumentation numérique - I.Présentation du signal numérique. I.1. Définition des différents types de signaux. Signal analogique: Un signal analogique a son amplitude qui varie de façon continue au
Champ électromagnétique?
Qu est-ce qu un Champ électromagnétique? Alain Azoulay Consultant, www.radiocem.com 3 décembre 2013. 1 Définition trouvée à l article 2 de la Directive «champs électromagnétiques» : des champs électriques
Caractéristiques des ondes
Caractéristiques des ondes Chapitre Activités 1 Ondes progressives à une dimension (p 38) A Analyse qualitative d une onde b Fin de la Début de la 1 L onde est progressive puisque la perturbation se déplace
de calibration Master 2: Calibration de modèles: présentation et simulation d
Master 2: Calibration de modèles: présentation et simulation de quelques problèmes de calibration Plan de la présentation 1. Présentation de quelques modèles à calibrer 1a. Reconstruction d une courbe
INTERPRÉTATION ET ANOMALIES DE LA PROSPECTION À RÉSONANCE MAGNÉTIQUE (MRS)
1 Géologie, géotechnique, risques naturels, hydrogéologie, environnement et services scientifico-techniques INTERPRÉTATION ET ANOMALIES DE LA PROSPECTION À RÉSONANCE MAGNÉTIQUE (MRS) INTERPRETATION DES
Chapitre 02. La lumière des étoiles. Exercices :
Chapitre 02 La lumière des étoiles. I- Lumière monochromatique et lumière polychromatique. )- Expérience de Newton (642 727). 2)- Expérience avec la lumière émise par un Laser. 3)- Radiation et longueur
A. N(p) B + C p. + D p2
Polytech Nice ELEC3 T.P. d'electronique TP N 7 S ACTIFS DU SECOND ORDRE 1 - INTRODUCTION Un quadripôle est dit avoir une fonction de transfert en tension, du second ordre, lorsque le rapport tension de
V 1.0 2006 corr. 2009. Jacques Ferber. LIRMM - Université Montpellier II 161 rue Ada 34292 Montpellier Cedex 5
V 1.0 2006 corr. 2009 Jacques Ferber LIRMM - Université Montpellier II 161 rue Ada 34292 Montpellier Cedex 5 Email: ferber@lirmm.fr Home page: www.lirmm.fr/~ferber Problématique: Comment créer des sons
Chapitre 3 Les régimes de fonctionnement de quelques circuits linéaires
Chapitre 3 Les régimes de fonctionnement de quelques circuits linéaires 25 Lechapitreprécédent avait pour objet l étude decircuitsrésistifsalimentéspar dessourcesde tension ou de courant continues. Par
Infos. Indicateurs analogiques encastrables pour installation à courants forts. Série M W/P/ LSP BWQ BGQ TP TG WQ /0S WQ /2S FQ /2 W BI BIW DFQ
Infos Série M 200.U.003.05 encastrables pour installation à courants forts Série M W/P/ LSP pour montage sur rail normé BWQ BGQ TP TG WQ /0S WQ /2S FQ /2 W BI BIW SY Compteurs horaires Voltmètres partiels