Astigmatisme dans le cas d un système optique non

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1 Astigmatisme dans le cas d un système optique non centré Hippolyte Violette To cite this version: Hippolyte Violette. Astigmatisme dans le cas d un système optique non centré. J. Phys. Theor. Appl., 1914, 4 (1), pp < /jphystap: >. <jpa > HAL Id: jpa Submitted on 1 Jan 1914 HAL is a multi-disciplinary open access archive for the deposit and dissemination of scientific research documents, whether they are published or not. The documents may come from teaching and research institutions in France or abroad, or from public or private research centers. L archive ouverte pluridisciplinaire HAL, est destinée au dépôt et à la diffusion de documents scientifiques de niveau recherche, publiés ou non, émanant des établissements d enseignement et de recherche français ou étrangers, des laboratoires publics ou privés.

2 399 Tout au plus peut-on dire qu il s agit probablement d un équilibre dynamique entre des transports électriques et des phénomènes de diffusion : Enfin il me paraît utile en terminant de signaler que l ammoniac liquide soumis à un champ prolongé conduit à un régime limite analogue à ceux dont il vient d être question à propos de l éther et l anhydride sulfureux. Quant aux propriétés photochimiques et photoélectriques de SO?, elles sont absolument spéciales à ce liquide, rien de semblable n ayant été constaté sur aucun des 7 autres corps que j ai étudiés. ASTIGMATISME DANS LE CAS D UN SYSTÈME OPTIQUE NON CENTRÉ; Par M. HIPPOLYTE VIOLETTE. Un faisceau lumineux infiniment mince d axe PL~ est réfracté par un dioptre sphérique S de centre 0, de rayon R, d indice n. Les rayons de ce faisceau s appuient sur les deux éléments rectilignes rectangulaires, Pp, plp, dont l un Pp fait avec le plan ZQP un angle ce quelconque. On connaît les longueurs QP ~ a, QP.- a, et l on pose : /fl 1 étant l angle d incidence moyen ZOP et E l angle de réfraction, correspondant, le faisceau réfracté se trouvera entièrement défini par les valeurs 1, cr, 1;, qui le concernent. C est la question qui se présente dans les systèmes optiques non centrés. On démontre que l on a : En supposant ce = o ou f, on retrouve la relation bien connue : Article published online by EDP Sciences and available at

3 VJT Dé»ionstration. soient : et étant un rayon du faisceau incident, 6, l angle des plans ZOZ et ZQX; w, l angle des plans ZOZ et Z J V ; _ / u, l angle ZOZ, supposé infiniment petit; équatioiis 1 - É/ 1 J ) les équations de la droite VJT. x - Az - B l Comme cette droite passe par J et par T on a : Enfin pour que ce même rayon touche les éléments,de droite Pp

4 . 401 et Plu il faut que : ou bien, si l on se reporte aux notations adoptées et si l on remarque que Bz, D 2, BD peuvent être négligés : Si nous posons : les relations s écrirunt :-. En identifiant (2) et (1 ), on obtiendra : et pour le rayon réfracté : avec la condition : Par l élimination de? on obtient : et cette relation doit subsister quels que soient B et D.

5 402 o Donc : o En tenant compte de ce premier résultat, les égalités relatives à e et, donnent à leur tour la relation : entre les angles moyens lumineux considéré. d incidence et de réfraction du faisceau DISPOSITIF PERMETTANT D ACCROITRE LA SENSIBILITÉ DE LA MÉTHODE DU MIROIR POUR LA MESURE DES FAIBLES DÉVIATIONS; Par M. F. MICHAUD. i. Lorsqu on utilise la méthode du miroir sous la forme dite objective (celle où l on observe les déplacements d un spot sur une échelle divisée), et que l on désire amplifier les déplacements du spot, on peut se trouver embarrassé. Il est en effet impossible, pour des raisons d encombrement, d accroître la distance de l échelle au miroir au delà de quelques mètres. On est ainsi amené à utiliser un dispositif amplifiant les déplacements du spot en laissant constante la distance de la règle au miroir., Les divers procédés proposés jusqu ici ont l inconvénient d être compliqués et de nécessiter un réglage minutieux ( ). Il semble que l on n ait pas songé au dispositif suivant, qui est. beaucoup plus simple. Disposons sur le trajet du faisceau réfléchi par le miroir mobile 1B1: une lentille divergente L et rétablissons la mise au point en interposant une lentille convergente 1/ suer le trajet du faisceau incident. Nous obtiendrons un nouveau spot dont les déplacements seront amplifiés par rapport à ceux du spot primitif. La théorie de ce dispositif est immédiate si l on remarque que le faisceau réfléchi par le miroir i~i semble, après la traversée de la (1) On trouvera un exposé de ces procédés dans un article de W. VoLKMANN (Physik. Zeitsch., XII, 183 ; 1912).

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