UNIVERSITE DE CAEN LMNO 6 avril Physique des particules et invariance de jauge C. LONGUEMARE

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1 UNIVERSITE DE CAEN LMNO 6 avril 2010 Physique des particules et invariance de jauge C. LONGUEMARE

2 Quelques repères historiques [1] électricité : Coulomb - Ampère 1827 Faraday-Maxwell 1861 [2] électron - photon : JJ Thomson 1897 Planck 1900 Rutherford 1910 & 1919 [3] proton - neutron - neutrino Chadwick 1932 [4] positron - anti-proton Pauli - Fermi 1932 Anderson 1936 Segré 1955 Rayons cosmiques T ev Accélérateurs... 5 T ev T ev = ev 1

3 Quantique et Relativiste [1] quantique : 6, MeV.s = 1 [2] relativiste : c 2, m/s c = 1 L'énergie d'une particule libre E 2 = p 2 + m 2 ou E 2 p 2 = m 2 La limite non-relativiste, avec une interaction E = p2 2m + m + U 2

4 K + p ( 15 GeV ) 3

5 [1] les interactions : Particules et interactions portée couplage Gravitation Electromagnétiques 10 2 faibles cm 10 2 fortes cm 1 [2] classication des particules (du modèle standard) : spin EM et faible forte fermions 1/2 leptons et quarks quarks bosons 0 ou 1 W, Z, γ g 4

6 Electromagnétisme classique Le mouvement classique : p = m v l'action classique : d p = F dt la force électromagnétique de Lorentz F = q E + q v B 5

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8 Equations de Maxwell : rayonnement du champ E, B D = ɛ 0 E div(d) = ρ H = µ 1 0 B rot(h) = j + D t B div(b) = 0 B = rot(a + grad(α)) E rot(e) + B t = 0 E + A t = grad(v α t ) remarques [1] c 2 = (ɛ 0 µ 0 ) 1 [2] les charges sont électriques ; pour passer aux charges magnétiques? E B B E 6

9 Equations relativistes avec g µν = 1, 1, 1, 1 Le potentiel électromagnétique A µ (x) une fonction dénie dans R 4 Le tenseur associé au champ de force F µν = µ A ν µ A ν F µν = ɛ µνρσ F ρσ µ ( F µν ) = 0 [a] µ F µν = (ɛ 0 ) 1 J ν [b] m dv µ dτ = (F µν. J ν ) = q (F µν. V ν ) [c] L'invariance de jauge classique : F µν A µ A µ + µ α 7

10 Le lagrangien L EM et le principe de moindre action A = L dt En principe : l'action A est minimum entre un état initial et nal physiquement acceptables. La particule libre L 0 = m 1 v 2 = p µ dx µ Le champ libre L 0 = ɛ 0 4 F µν F µν + m2 2 Aµ A µ L'interaction L int = q A µ v µ = q A µ dx µ Les équations de Lagrange - Euler avec L L = L 0 + L 0 + L int Eqs de Maxwell avec m 2 = 0 8

11 Le changement de jauge : Le lagrangien est invariant de jauge A µ A µ + µ α 1 Le photon est de masse nulle m = 0 2 Prescription pour construire l'interaction p µ p µ + q A µ L'action est stable car δa = q µ α dx µ = q [α] f i = Cte 9

12 La formulation quantique L'onde électromagnétique ν = λ c photon e = hν relation de Planck La particule ponctuelle p = mv onde λ = h p relation de de Broglie 10

13 Les fonctions d'ondes ψ(x) < x ψ > C prob = ψ(x) 2 photons et vecteurs : A µ (x) W µ (x)... fermions : spineur ψ i (x) scalaires : B(x) Les opérateurs quantité de mouvement : p = i x soit p µ = i µ Les états propres avec valeur propre p ψ(x) exp(ip x) soit exp( i p µ x µ ) 11

14 QED : l' électromagnétisme quantique L'électron est représenté par un champ de spineurs (spin 1/2 2) de Dirac tel que ψ(x) est la fonction d'onde quantique associée à une densité de courant de charges électroniques (q = e) J µ = e ψ(x)γ µ ψ(x) Le champ électromagnétique est classique A µ (x) F µν = µ A ν ν A µ = i e [i µ ea µ, i ν ea ν ] La densité de lagrangien dans l'espace temps est : L(x) = ψ(γ µ i µ m)ψ ɛ 0 4 F µνf µν A µ J µ 12

15 QED : l'interaction L'interaction électron-photon est construite en utilisant le principe d'interaction minimal (minimal coupling) p µ = i µ i µ e A µ ou µ µ + ie A µ Le lagrangien d'interaction s'écrit alors L int (x) = e A µ (x) ψ(x)γ µ ψ(x) Le lagrangien complet avec un champ relativiste de spin 1/2 (électrons) et le champ A µ (photons) : L(x) = 1 4 F µν. F µν + ψ{γ µ (i ea) µ m}ψ (1) 13

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17 L'invariance de jauge locale U(1) de QED La transformation de jauge agit sur les champs laissant la dynamique invariante. ψ(x) exp ( ieα(x)) ψ(x) A µ (x) A µ (x) + µ α(x) 1. La transformation de phase locale sur ψ engendre un groupe de transformations unitaires continu commutatif agissant sur les champs de particules chargées. U = exp( ie α(x)) Le générateur du groupe de Lie est la charge électrique Q = e 2. L'existence de cette symétrie est associée à la conservation de la charge électrique. 14

18 Généralisation à SU(2) : Yang-Mills Un fermion est représenté par un champ à plusieurs états (internes) tel que ( ) ( ) a ψ(x) = b exemple ν e La transformation SU(2) locale agit sur les états internes. ψ(x) exp( ig T j α j (x)) ψ(x) (2) 1. La transformation engendre un groupe unitaire continu non-commutatif. 2. Les générateurs du groupe de Lie sont les T j avec j = 1, 2, 3. T j = 1 2 σ j 3. g est la constante de couplage. 15

19 Yang-Mills : l'interaction L'interaction fermion-boson est construite en utilisant le principe d'interaction minimal : dérivation covariante µ D µ = µ + ig T j W jµ (x) (3) Le lagrangien d'interaction s'écrit alors L int (x) = g W µ j (x) ψ(x) γ µ T j ψ(x) Le Lagrangien total des fermions et des bosons L tot = 1 4 ( G µν a G µνa ) + ψ (( i µ g T j W µ j g est l'unique constante de couplage G µν = i g [ id µ, id ν ] W + gw.w ) γµ m ) ψ 16

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22 L'unication électrofaible 1. La symétrie SU(2)*U(1). 2. Les constantes de couplage g et g' La masse des W M W 10 2 GeV et le Higgs??. 4. La violation de parité : ψ L ψ R 17

23 1. La symétrie SU(3) cachée. 2. La constante de couplage α. 3. Le connement L'interaction forte 18

24 Conclusion 1. La grande unication, exemple SU(5). 2. Les aspects quantiques. 3. Les générations ou saveurs. 4. Les neutrinos massifs ψ = ( qc l ) 19