LA DIFFUSION RAMAN. Yann Gallais. MPQ, Université Paris Diderot
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- Nathalie Laviolette
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1 LA DIFFUSION RAMAN Yann Gallais MPQ, Université Paris Diderot
2 Plan de l exposé Introduction à la diffusion Raman Diffusion de la lumière Approche macroscopique du Raman / Règles de sélections Dispositifs expérimentaux Phonons transitions de phase onde de densité de charge couplage électron phonon couplage spin-phonon Magnons Onde de spin dans les (anti)ferromagnetiques Magnétisme frustré Electrons Gaz d électrons 2D / Drude Supraconducteurs
3 Diffusion de la lumière réflection spéculaire Ι R diffusion I s Ι I (ω) Diffusion: inhomogénéités spatiales (gaz: particules, molécules) 1871: Loi de Rayleigh: I s ~ω 4 ~1/λ 4 (ciel bleu)
4 Diffusion de la lumière diffusion fluctuations réflection ΙR diffusion Is ΙI (ω) Fluctuation de la densité λ~500 nm hexane - méthanol
5 Diffusion inélastique de la lumière réflection Ι R (ω I ) 1914: Brillouin diffusion par les ondes sonores diffusion I s (ω S ) ω ω I = ω s : diffusion élastique ω I ω s : diffusion inélastique Ι I (ω I ) Conservation de l énergie: ω = ω I ω S Conservation du vecteur d onde: q = k I - k S création/destruction d une excitation (ω, q) phonon électron magnon λ>>a vecteur d onde transféré q < m -1 q 0
6 C.V. Raman (1928) Lampe mercure sur Benzene Energie transférée: mode de vibration des liquides et des cristaux (Landsberg et Mandelstam: phonon dans le quartz)
7 Laser Raman Diffusion Raman spontanée/stimulée (optique non-linéaire)
8 Un spectre Raman Raie élastique Intensité Raie inélastique Stokes ω Raie inélastique anti-stokes ω Stokes ω S =ω I ω (création excitation) anti-stokes ω S =ω I +ω (destruction excitation) Energie / nombre d onde (ω s ) Intensite: nombre de photon diffusés par unité de temps Energie: cm -1 (8 cm -1 = 1 mev) Généralement: origine des énergies = raie élastique
9 Un spectre Raman Intensité anti-stokes Stokes ω = ω I ω s déplacement Raman ω 0 ω déplacement Raman (cm -1 ) Intensite: nombre de photon diffusés par unité de temps Energie: cm -1 (8 cm -1 = 1 mev) Généralement: origine des énergies = raie élastique
10 Raman et émission (luminescence) PL ω ω PL ω S ω I 0 PL ω ω PL ω S ω I Fréquence absolue 0 Déplacement Raman excitation (Raman) vs transition optique de bande à bande (émission)
11 Raman et émission (luminescence) GaAs (puit quantique) Intensity [A.U.]! L [mev] Energy Shift [mev] B T = T S T = 1.25 K 1 " = T! B c ω i Intensity [A.U.] ω = ω I ω s S 1 déplacement Raman T B x Outgoing Energy [mev]
![335 T! B c 1541.7 1541.6 ω i 1541.5 Intensity [A.U.] 1541.4 1541.](/docs-images/46/17072890/images/page_11.jpg "3 ω = ω I ω s S 1 déplacement Raman T B x5 1523 1524 1525 Outgoing")
12 Vision macroscopique (Maxwell) onde electromag. incidente Polarisation induite Modulation susceptibilité par fluctuations E (ω I ) P(ω s ) P(ω l ) P(ω s ) Diffusion élastique ω I Fluctuations Diffusion inélastique ω s Stokes P s ω S = ω I ω anti-stokes P as ω S = ω I + ω onde incidente modulée par les fluctuations temporelles Q(ω) déplacements atomiques (phonons) fluctuations de charge électronique fluctuations d aimantation (ondes de spin) Fluctuations spatiales: diffusion élastique (Rayleigh) Fluctuations temporelles: diffusion inélastique (Raman)
13 Ce qu on mesure: l intensité Raman champ électromagnétique E s (ω s ) généré par la polarisation Stokes (anti-stokes) P s E s (ω s ) E (ω I ) P(ω s ) Intensité diffusée (<> moyenne sur un cycle) Section efficace (m 2 /fréq.) «taux de perte/gain d énergie du système» S: facteur de structure
14 Ce qu on mesure: l intensité Raman champ électromagnétique E s (ω s ) généré par la polarisation Stokes (anti-stokes) P s E s (ω s ) E (ω I ) P(ω s ) Intensité diffusée (<> moyenne sur un cycle) ω tenseur Raman: «filtre» (couplage lumière-matière: dépend de Q!) Règles de sélection (théorie des groupes) fluctuations associées à une excitation phonons magnons paires électron-trous
15 Ce qu on mesure: l intensité Raman champ électromagnétique E s (ω s ) généré par la polarisation Stokes (anti-stokes) P s E s (ω s ) E (ω I ) P(ω s ) Polarisations des photons ω tenseur Raman: «filtre» (couplage lumière-matière: dépend de Q!) Règles de sélection (théorie des groupes) fluctuations associées à une excitation phonons magnons paires électron-trou
16 Les excitations «vues» en Raman PrBa 2 Cu 4 O 8 20 Intensité diffusée(u.a.) Intensité diffusée (a.u.) 10 0 phonons (q=0) double phonons continuum électronique T=50K double magnons q=(!,!) Pr Raman shift cmω=ω -1 i -ω d cm -1 8 cm -1 = 1 mev q 0: centre de zone ordre 2: q 0 (densité d état) Nombreuses excitations: importance des règles de sélection
17 Phonons: Brillouin et Raman Phonon optique q Raman <<π/a fréquence Phonons optiques: Raman Phonons acoustiques: Brillouin Phonon acoustique vecteur d onde q
18 Phonon optique et centre d inversion invariant par les opérations de symétrie du cristal inversion Phonon polaire (u) Phonon non-polaire (g) Si centre d inversion: - mode polaire: inactif en Raman car brise le centre d inversion (IR) - mode non-polaire: actif en Raman (inactif en IR) Sinon: pas de restriction
19 Polarisations et règle de sélection: phonons optiques Filtre sélectif des phonons optiques
20 Le filtre Sr(FeAs) 2 tenseur: symétrie du cristal ex. D 4h : B 1, B 2, E, A 2, A 1 (représentation ou symétries irréductibles) Ex: Sr(FeAs) 2 (D 4h ): A 1g, B 1g, 2E g, 2A u, 2E u non-polaires polaires tétragonal centre d inversion Raman IR
21 Le filtre Sr(FeAs) 2 tenseur: symétrie du cristal ex. D 4h : B 1, B 2, E, A 2, A 1 (représentation ou symétries irréductibles) Ex: Sr(FeAs) 2 (D 4h ): A 1g, B 1g, 2E g Tenseurs associés (th. groupes)
22 Le filtre Polarisations des photons incidents et diffusés e S e I B 1g =0 1 1 e S e I 1 1 Les symétries peuvent être sélectionnées via les polarisations! =2c
23 Un exemple polarisations incidente et diffusée Ex: Sr(FeAs) 2 (D 4h ): A 1g, B 1g, 2E g Litvinchuk et al. PRB 2008
24 Un exemple polarisations incidente et diffusée e I, e S Ex: Sr(FeAs) 2 (D 4h ): A 1g, B 1g, 2E g Litvinchuk et al. PRB 2008
25 Un exemple polarisations incidente et diffusée e I, e S Ex: Sr(FeAs) 2 (D 4h ): A 1g, B 1g, 2E g Litvinchuk et al. PRB 2008
26 Comment mesurer un spectre? Une source monochromatique et un spectromètre (à réseau) Intensité! Energie spectromètre ω i ε d laser ω d, ε d ω! =! i "! d Historiquement: solides transparents dans le visible (isolant) et liquides Depuis 1970: solides opaques et métaux
27 Comment mesurer un spectre? Laser: source monochromatique (1eV-4eV) NIR-visible-UV - Puissance (important historiquement) - Largeur spectrale (<0.001 mev) - Accordabilité (gaz mélangé, Ti-saph) Spectromètre: Dispersif à réseau (FTIR pour le NIR) - Détection monocanale: photomultiplicateur, InGaAs -Détection multicanale: caméra CCD 2 dates clefs: 1961: laser He-Ne, 1980: caméra CCD
28 De petits signaux 1 photon diffusé inélastiquement pour (phonons, isolants) à (éléctrons métaux) photons incidents par mev et str. La diffusion Rayleigh (état surface) plus intense que la diffusion Raman! Détection à haut rendement quantique Pouvoir de résolution/réjection: triple monochromateur (ν/δν=10 5 ) R 1 R 2 R 3 f 2 f 3 CCD Intensité Le «must»: triple monochromateur et CCD refroidie à l azote
29 Géométrie de diffusion Mesure transmission: transparent Mesure réflexion: opaque δ: profondeur de pénétration du champ électromagnétique incident visible δ: épaisseur sondée. Bulk si transparent, nm pour métaux! Taille du spot: limitée par la diffraction (1 micron à 100 microns) Monocristaux (règles de sélection) de petite taille
30 Comment mesurer un spectre?
31 Comment mesurer un spectre? peu de photons = noir
32 Plan de l exposé Introduction à la diffusion Raman Diffusion de la lumière Approche macroscopique du Raman / Règles de sélections Dispositifs expérimentaux Phonons transitions de phase onde de densité de charge couplage électron phonon couplage spin-phonon Magnons Onde de spin dans les (anti)ferromagnetiques Magnétisme frustré Electrons Gaz d électrons 2D / Drude Supraconducteurs
33 Phonons Si, diamant. cubiques, homopolaires
34 Phonons LO et TO dans les cristaux polaires Transverse TO Longitudinal LO q Levée de dégénérescence LO TO LO: champ électrique macroscopique Image du condensateur
35 Phonons LO et TO dans les cristaux polaires Transverse TO Longitudinal LO q Levée de dégénérescence LO TO LO: champ électrique macroscopique Image du condensateur
36 Phonons et transitions de phase: SrTiO 3 Un classique: transition structurale du 2 nd ordre avec mode mou dans SrTiO 3 Théorie de Landau des transitions structurales du second ordre: fréquence ω du déplacement associé ω T c T
37 Phonons et transitions de phase: SrTiO 3 cubique à tétragonal π/2a π/a Déplacement des O Doublement cellule élémentaire Repliement (folding) du phonon acoustique Nouveau(x) phonon(s) optique(s)
38 Phonons et transitions de phase: SrTiO 3 tétragonal cubique Doublement de la cellule élémentaire: activation de phonons en bord de zone de Brillouin («folding») - paramètre d ordre Fleury et al., PRL 1968
39 Phonons et transitions de phase: SrTiO 3 Phonon associé à la déformation mode mou de SrTiO 3 π/2a π/a Mode mou acoustique en bord de zone
40 Phonons et transitions de phase: SrTiO 3 Phonon associé à la déformation mode mou de SrTiO 3 Shirane et al., Phys. Rev Observé en neutrons (sous les bons conseils des Ramanistes )
41 Phonons et transitions de phase: SrTiO 3 Raman Neutrons
42 Mode Ferroélectrique LiTaO 3 Transition Ferroélectrique du 2 nd ordre Mode mou: Phonon optique (Ta) polaire T<T c Actif en Raman dans la phase ferroélectrique Brisure de la symétrie d inversion (pas de folding) I. Johnston et al., Phys.Rev. 1967
43 Mode Ferroélectrique SrTiO 3 Para-électrique jusqu à 0 K mais instabilité Ferroélectrique Phonon optique du Ta mou Actif en Raman sous champ électrique (brisure du centre d inversion) P. Fleury et al. PRL, 1967
44 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans NbSe 2 NbSe 2 : ODC incommensurable à 33K Distorsion du réseau associé Mallet et al. J. Vac. Sci. and Technol., B14(2), 1070, (1996)
45 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans NbSe 2 NbSe 2 : ODC incommensurable à 33K Distorsion du réseau associé: mode d amplitude du paramètre d ordre ODC (couplage ODC-réseau) En centre de zone («folding») pour T<T c J.C Tsang et al. PRL 1976
46 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans NbSe 2 NbSe 2 : ODC incommensurable à 33K Distorsion du réseau associé: mode d amplitude du paramètre d ordre ODC En centre de zone («folding») pour T<T c J.C Tsang et al. PRL 1976
47 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans NbSe 2 NbSe 2 : ODC incommensurable à 33K Distorsion du réseau associé: mode d amplitude du paramètre d ordre ODC En centre de zone pour T<T c Anomalie du phonon LA pour T>T c Moncton et al., PRL 1975 Processus du 2 nd ordre: 2 phonons LA (-q, q)
48 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans TiSe 2 TiSe 2 : ODC commensurable à 220K 6 nouveaux modes de phonons sous T ODC Snow et al. PRL 2003
49 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans TiSe 2 TiSe 2 : ODC commensurable à 220K 2 modes amplitudes du paramètre d ordre Snow et al. PRL 2003
50 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans TiSe 2 TiSe 2 : ODC commensurable à 220K Destruction de l ODC sous pression Snow et al. PRL 2003
51 Onde de densité de charge et mode d amplitude dans TiSe 2 TiSe 2 : ODC commensurable à 220K Barath et al. PRL 2008 Ramollissement avec x(~t): Transition du 2 nd ordre à T=0K?
52 Intéractions et phonons Profil lorentzien FWHM: inverse du temps de vie ω 0 : fréquence (renormalisée) ω ω 0 Anharmonicité (interaction phonon-phonon) Couplage electron-phonon Couplage spin-phonon
53 Couplage électron-phonon Intéraction entre un mode (phonon) et un continuum (paires électron-trous) Ex: annihilation d un phonon et création d une paire électron-trou Lorenzienne Renormalisation de la fréquence/ temps de vie du phonon Asymétrie (Fano-Feshbach) Forme «Fano» Information sur les excitations électroniques au niveau de Fermi ω 0 E F
54 Couplage électron-phonon Intéraction entre un mode (phonon) et un continuum (paires électron-trous) Ex: annihilation d un phonon et création d une paire électron-trou Lorenzienne Renormalisation de la fréquence/ temps de vie du phonon Asymétrie (Fano-Feshbach) Forme «Fano» Information sur les excitations électroniques au niveau de Fermi ω 0 E F
55 Couplage électron-phonon Intéraction entre un mode (phonon) et un continuum (paires électron-trous) Ex: annihilation d un phonon et création d une paire électron-trou Renormalisation de la fréquence/temps de vie phonon Asymétrie (Fano-Feshbach) YBCO Information sur les excitations électroniques au niveau de Fermi ω 0 2Δ EuBCO Pic densité d état dans l état supra Couplage exhalté si ω phonon =2Δ Friedl et al. PRL 1991
56 Couplage électron-phonon Intéraction entre un mode (phonon) et un continuum (paires électron-trous) Ex: annihilation d un phonon et création d une paire électron-trou Renormalisation de la fréquence/temps de vie du phonon Asymétrie (Fano-Feshbach) ω 0 2Δ Substitutions pour changer ω phonon
57 Couplage spin-phonon Couplage spin-phonon: modulation de l échange par les phonons ω=ω 0 + λ<s i S j > MnF 2 VI 2 Lockwood et al., J. App. Phys Anomalie de la fréquence à T N «Folding» due à la périodicité magnétique G. Guntherodt, PRL 1979
58 Plan de l exposé Introduction à la diffusion Raman Diffusion de la lumière Approche macroscopique du Raman / Règles de sélections Dispositifs expérimentaux Phonons transitions de phase onde de densité de charge couplage électron phonon couplage spin-phonon Magnons Onde de spin dans les (anti)ferromagnetiques Magnétisme frustré Electrons Gaz d électrons 2D / Drude Supraconducteurs
59 Magnons: comment se couple t on? Approche quantique de la diffusion Raman: un processus en 2 étapes Transitions dipolaires (E.R) préservent le spin! état intermédiaire virtuel Importance du couplage spin-orbite pour sonder les magnons en Raman
60 Magnons: comment se couple t on? Importance du couplage spin-orbite pour sonder les magnons en Raman
61 Magnons AF: NiFe 2 Magnon en centre de zone: anisotropie Fleury et al., PR 1969 Lockwood et al., PRB 2010
62 Magnons AF: NiFe 2 Magnon en centre de zone: anisotropie
63 Double magnons AF 2 magnons Processus à 2 magnons en bord de zone q=0 et S=0: pas de spin-orbite règles de sélection différentes sensible à la densité d état de magnon ordre courte portée, k bord de zone: T>T N estimation de J
64 2-Magnons: sonde des corrélations AF dans les cuprates Persistence des corrélations AF à courte portée Estimation de J Interaction magnon-magnon Asymétrie? Lyon et al., PRL 1988, Sugai et al. PRB 2003
65 Magnons multiples dans la cycloïde BiFeO 3 Multiférroïque: AF et ferroélectrique Cycloide magnetique de période 62nm Magnons multiples Cazayous et al. PRL 2008
66 Magnons multiples dans la cycloïde BiFeO 3 Multiférroïque: AF et ferroélectrique Cycloide magnétique de période 62nm Magnons multiples: «folding» du à la cycloïde Intéraction avec phonon? Cazayous et al. PRL 2008 De Sousa et al. PRB 2008
67 Etats liés de spin dans SrCu 2 (BO 3 ) 2 Frustration magnétique (Shastry-Sutherland) Etat fond. dimères de spin: gap de spin Δ Excitation triplet localisés Suchkov et al. PRL 1998 Kagayama PRL 1999
68 Etats liés de spin dans SrCu 2 (BO 3 ) 2 Frustration magnétique (Shastry-Sutherland) Etat fond. dimères de spin: gap de spin Δ Excitation triplet et singulet (liés) singulet (S=0) multiples (2 particules) Lemmens et al. PRL 2000
69 Excitations singulet et triplet Gozar et al. PRB 2005 Levée de dégénérescence en champ: S=1 T 1 : S=1 élémentaire (gap spin) T 2,T 3 : S=1,2 multiples Règles de sélection incomprises
70 Excitations singulet et triplet Gozar et al. PRB 2005 T 1 : S=1 élémentaire (gap spin) T 2,T 3 : S=1,2 multiples Règles de sélection incomprises
71 Plan de l exposé Introduction à la diffusion Raman Approche macroscopique de la diffusion Raman Règles de sélections Dispositifs expérimentaux Phonons transitions de phase couplage électron phonon couplage spin-phonon Magnons Onde de spin dans les (anti)ferromagnetiques Magnétisme frustré Electrons Gaz d électrons et métaux Supraconducteurs
72 Raman électronique: approche quantique ε Création de paires électron-trou balistique: limité par q (petit!) diffusif: limité par Γ (Drude) E F # k + q "# k! q r. v r q F ω k
73 Raman électronique: approche quantique Création de paires électron-trou # k + q "# k! q r. v r qv F F balistique: limité par q (petit!) GaAs diffusif: limité par Γ (Drude) Pinczuk et al. (1971)
74 Régime diffusif: Drude Facteur de structure: fluctuations dissipation: Réponse Raman Th. de fluctuation dissipation
75 Réponse de Drude: cuprates? Γ 0 Venturini et al. PRL 2003 Drude: continuum électronique dans les cuprates Impact des intéractions? Drude généralisé
76 Gap supraconducteur I ω i 2Δ ω d «pic de paires brisées» (q=0) Prédiction par Abrikosov en Δ ω
77 Gap supraconducteur: NbSe 2 2Δ CDW ω i 2Δ ω d «pic de paires brisées» (q=0) Prédiction par Abrikosov en 1961 Observé par Sooryakumar et Klein en 1980! Sooryakumar et al. PRL 1980
78 Gap supraconducteur: NbSe 2 2Δ CDW ω i 2Δ ω d «pic de paires brisées» Prédiction par Abrikosov en 1961 Observé par Sooryakumar et Klein en 1980! Compétition SC/CDW dans NbSe 2 Sooryakumar et al. PRL 1980
79 Gap supraconducteur: cuprates Redistribution de poids spectral pas de règle de somme a priori Gap anisotrope d E Raman =2Δ 0,tunnel
80 Gap supraconducteur: cuprates Bi2212 8Raman Response (cts/s.mw) opt90k B 1g ω Raman Shift!(cm -1 ) Gap anisotrope avec nœuds: excitations de basse énergie Règles de sélection: différentes zones de surface de Fermi Raman Response OPT90K ~ω B 2g Sonde de la symétrie du gap Devereaux et al PRL 1994 Blanc et al. PRB 2009! (en cm -1 )
81 Supraconductivité multibande dans MgB 2 2 gaps correspondant à 2 bandes Quilty et al. PRL 2002
82 Supraconductivité multibande dans MgB 2 2 gaps correspondant à 2 bandes Mode collectif de Leggett? Mouvement en opposition de phase des 2 condensats Blumberg et al. PRL 2007
83 Ce que j ai dit et ce que je n ai pas dit Versatilité: Phonons, Magnons et Electrons Effets de résonance Excitations de champ cristallin Pics quasi-élastiques
84 Gap de spin DM dans LaSrCuO 4 Gozar et al. PRL 2005
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