Plan du cours d électrochimie L3 ChimiePhysique et M1 materiaux concours 2006/2007 I) Introduction et rappels : Rappel des liens fondamentaux entre électrochimie et thermodynamique: affinité chimique et électrochimique, degrés d avancement et vitesse de réaction II) Systèmes hors d équilibre Création d entropie et Surtension, Loi empirique de Tafel, Etude de la vitesse d un processus électrochimique (faradique) simple (modèle fondé sur les courbes d enthalpie libre), Loi de ButlerVolmer, réaction lente et rapide III) Interface Electrode/Solution Processus non faradique, double couche et couche diffuse, Représentation de l'interface par un circuit RC équivalent et cinétique de relaxation associée, Réactions contrôlées par le transfert de masse: courant limite, Spectrométrie d Impédance Complexe : un outil de choix pour étudier les phénomènes interfaciaux. IV) Electrochimie appliquée I : accumulateurs primaires (piles) et secondaires (batteries) L'accumulateur électrochimique: une machine (complexe) pour transformer l'énergie chimique en énergie électrique, et vice versa, Principe de fonctionnement et architectures, Caractéristiques et critères de performance, Cas des piles : piles salines et alcalines, Electrodes à gaz : couples Zn/air et piles à combustible, Cas des accumulateurs rechargeables: batteries au plomb, Ni(OH) 2, Liions V) Electrochimie appliquée II : corrosion La corrosion : un phénomène thermodynamiquement inévitable (conséquence sur notre économie), Corrosion sèche, Corrosion humide, Piles de corrosion/corrosion différentielles, Facteurs thermodynamiques (diagramme potentiel/ph Pourbaix), Facteurs cinétiques (diagrammes d Evans) Janvier 2006 1
Chapitre I: Introduction et Rappels retour plan A) Introduction Générale On aborde généralement l électrochimie en associant réaction d'oxydoreduction et thermodynamique des états d'équilibre. Cette approche conduit à la loi de Nernst qui relie le potentiel d'une électrode à la concentration des espèces impliquées. (nb: c'est une façon de mesurer des constantes d'équilibre!). On applique alors cette électrochimie des états d'équilibre à l étude des potentiels d électrode puis à l analyse des solutions ioniques diluées (et aux différentes méthodes de titration). Si ces aspects sont très importants, ils ne représentent qu une partie de l électrochimie; cette science va bien audelà. Voici quelques exemples : études des sels fondus (milieux ioniques en fusion) et/ou des milieux fortement concentré: étude des systèmes réels (mesure des coefficients d'activité) réactivité en milieux aqueux/non aqueux : catalyse, synthèse organique et toute réaction faisant intervenir des transferts d électrons application aux solides : 1) corrosion (nouveaux alliages dans l aéronautique, l automobile, le bâtiment, l électronique,....) (sera vue au chapitre V) 2) accumulation électrochimique de l énergie (piles et batteries): développement récent miniaturisation (éléments portables), véhicules électriques ou hybrides (sera vue au chapitre IV) 3) capteur (miniaturisation : microélectrodes pour application médicale ou environnementale détection de certains ions dans les eaux, les sols.) Toutes ces applications mettent en jeu des réactions d oxydoréduction, c est à dire de transfert électronique entre composés d'affinité électronique (ou d'électronégativité) différente. On peut donc appliquer toutes les notions thermodynamiques connues à ce type de réaction chimique : définition des conditions d équilibre, loi d action de masse,..etc.. Nous comprenons très facilement, à travers les exemples suscités, que l électrochimie est une science pluridisciplinaire qui nécessite également des compétences en : cinétique, électricité, science des interfaces, phénomène de transport de matière, mécanismes réactionnels (transfert d électron).notons aussi que le développement récent des nanotechnologies joue un rôle important en électrochimie (nanoressource d énergie, nanocapteur(électrodes), nanoréacteurs ) Arrêtonsnous, dans un premier instant, sur l aspect thermodynamique (que vous connaissez mieux). Vous avez étudié l électrochimie des états d équilibre (ex loi de Nernst et diagramme Potentiel/pH). Mais pour comprendre les phénomènes qui ont cours dans la plupart des domaines d application de l électrochimie, cela ne suffit pas. Tant que l on mesure des Janvier 2006 2
échanges d électrons (c est à dire du courant = flux de charges), cela signifie que des réactions ont lieu et que l on est par conséquent dans des conditions hors d équilibre. La notion de potentiel d électrode est intimement liée à la notion d équilibre. Les conditions hors d équilibre se caractérisent (2 ème principes de la thermo) par la production constante d entropie interne. En électrochimie, cette croissance d entropie est caractérisée par des surtensions, c'est à dire par l'écart qui apparaît entre le potentiel au repos (i=0) donné par la loi de Nernst et le potentiel de fonctionnement (i 0). Nous reviendrons en détails sur cette notion fondamentale de surtension. Une partie importante de l'électrochimie fondamentale essaie de modéliser le phénomène de surtension. Nous verrons dans la suite de ce cours que cela fait intervenir un grand nombre de processus différents et complexes qui se superposent les uns aux autres: cinétique de transfert électronique, effet joule, transfert de matière, effets non faradiques (capacitif). La plupart de ces phénomènes ne sont pas linéaires ; c'estàdire qu ils ne dépendent pas linéairement du courant qui circule dans la cellule électrochimique. B) Rappels : liens avec la thermodynamique des états d équilibres Electrochimie : Etude des réactions d oxydoréduction lorsqu'il y a échange de charges électroniques à l interface d'une électrode 1 Red Ox nf e On peut considérer l électron comme une espèce chimique et exprimer alors le degrés d avancement ξ à partir des relations déjà définies en thermodynamique: dne dξ = nf où n e est le nombre d électrons échangé par unité de surface, F ( Faraday : charge d une mole d électron) et n le coefficient stœchiométrique associée à cette espèce. Alors la vitesse de réaction v devient : dξ dn i v e 1 = =. = et i. dt = nf. dξ dt dt nf nf i est une densité de courant (par unité de surface A/m 2 ). Le courant passant dans le circuit est donc directement lié à la vitesse de la réaction. Notons aussi que i et dξ sont de même signe. 1 Si l'échange de charge électronique s'effectue directement d'une espèce à l'autre au sein d'une solution (liquide ou solide), la reaction d'oxydoreduction est alors traitée comme toute réaction chimique (ex acide/base) et le recours à la mesure des potentiels n'est pas necessaire (autant passer par le G de la réaction et les constantes d'équilibre) Janvier 2006 3
Affinité Electrochimique d une cellule galvanique 2 Schéma : Métal/matière active/électrolyte//électrolyte/matière active/métal Cas de la pile Daniell : Zn/Zn 2 //Cu 2 /Cu/Zn (avec E 0 (Zn/Zn 2 )= 0.76eV E 0 (Cu/Cu 2 )=0.34V) Naturellement le système évoluera dans le sens d'une oxydation du zinc et d'une réduction du cuivre. (Rappel: le courant circule dans le sens des cations et dans le sens opposé a celui des électrons) Zn/Zn 2 constitue donc l'anode et Cu/Cu 2 la cathode L énergie interne U d une telle cellule (plusieurs phases en contact) peut être définie de la manière suivante : c a du = dqe dw E i dt = dqe pdv ( E E ) i dt c a où E E est la tension E au borne de la cellule et dqe la chaleur échangée. Le système est hors d équilibre : TdS = de Q diq d où deq = Tds diq Sachant que la fonction enthalpie libre G=UPVTS, on aboutit à : dg = sdt Vdp diq E i dt dg = sdt Vdp diq E nf dξ qui finalement en conditions isobare et isotherme se réduit à : dg = diq E nf dξ or nous savons que A (l affinité) est égale à ( G ) ξ p, T. Si l on divise l expression de dg par dξ, on arrive à : d i Q dg = E nf dξ dξ on en déduira l affinité électrochimique à comme : ~ d Q A = i = A E nf d ξ à joue le même rôle que A (cas d un système purement chimique) Les conditions de repos (i=0) (partie électrochimique de la réaction) imposent Ã=0 soit : ou A = EnF = E nf = r ( Gr ) 2 Il existe 2 types de cellules électrochimiques (constituées de 2 couples redox) : galvaniques et électrolytiques 1) Galvanique : la réaction entre les 2 systèmes est spontanée : cas des piles primaires, piles à combustible, des protections galvaniques (anticorrosion) 2) Electrolytique : le courant passe dans le circuit parce qu on applique un potentiel aux électrodes (on place le système de manière à ce qu il s écarte de l équilibre). Electrolyse de l eau, dépôt de revêtement métallique Nb : les piles secondaires (ou rechargeables) se comportent comme des cellules galvaniques en décharge (on récupère spontanément l énergie du système) ou comme des cellules électrolytiques lorsqu on les recharge Janvier 2006 4
où Er est le potentiel aux bornes du système lorsqu'il est au repos i=0. Il en découle c a A directement : Er = Er Er = (cathode/anode) 3 nf a c avec Er potentiel de l'anode (siège de l'oxydation) et Er potentiel de la cathode (siège de la réduction) On peut ainsi écrire que l affinité A du système est la somme des affinités de 2 sous systèmes correspondant respectivement à l anode et la cathode tel que A=A c A a C est de cette manière que l on relie l évolution du système à la différence de potentiel entre les deux couples et que l on peut calculer le potentiel d équilibre (ou de repos en circuit ouvert) Loi de Nernst. retour plan 3 C'est une autre forme de la relation de Nernst Janvier 2006 5
Chapitre II : Système hors d équilibre retour plan A) Entropie et surtension Nous avons vu en introduction que lorsqu un courant circule dans la cellule galvanique, le système est nécessairement hors d équilibre. La tension d équilibre E r =A/nF. Hors d équilibre la tension sera E. L affinité électrochimique s écrit, A ~ = A E nf, c est à dire : A ~ = nf(e Er ) (puisque A=nFE r ) A l équilibre E=E r et Ã=0. L affinité électrochimique est donc directement liée à la différence entre le potentiel en fonctionnement (un courant circule) et le potentiel de repos. Cette différence EE r est appelée surtension. On la note η. On peut maintenant démontrer sans difficulté que η est directement associée à la création d entropie interne par l équation: ~ A = nf( E Er ) = nfη d où ~ A η = nf d Q T = = nfdξ nf i. d i S est toujours positive (2 nd principe de la thermodynamique) η est de même signe que dξ, qui lui est de même signe que le courant i. dξ>0 en charge (fonction electrolyseur), dξ<0 en décharge (fonction générateur) On peut aussi écrire : c a E = E E et une somme de surtensions anodique et cathodique η a et η c E dis dξ c a r = Er Er, et ainsi séparer la surtension globale en c η = η η Sachant que η est négatif si le système libère des électrons et positif dans le cas opposé, alors η a >0 et η c <0 seront toujours de signe opposé. Leurs valeurs s'ajoutent donc en valeur absolue et on peut écrire: c η = η η a E (en charge dξ>0 et η>0) Er E (en décharge dξ<0 et η<0) a Janvier 2006 6
Chute Ohmique Lorsqu un courant circule dans la cellule, une partie de la surtension peut être directement reliée au fait que cette cellule présente une résistance, dite interne, R int non nulle. Une différence de potentiel E Ω égale à R int.i apparaît nécessairement. La chute de potentiel ou surtension, η, contient alors un terme qui n est pas directement dépend des processus irréversibles électrochimiques. Ce terme R int.i n est du qu au montage. Ce terme correspond à de l énergie (chaleur) dissipée par effet joule qui est toujours positive et irréversible. On écrira donc de la manière la plus générale : η a c = η η R int. i On suppose implicitement que R int n est pas une fonction de i (R int =cste) ce qui n est pas le cas de η a * et de η c *. Autrement dit R int est une résistance ohmique pure. Avec cette définition η a * et de η c * ne sont associés qu aux phénomènes irréversibles directement liés aux réactions redox. η a * et de η c * sont aussi appelées polarisation d électrodes (anodique ou cathodique). B) Cinétique d un processus électrochimique simple Nous avons vu que la vitesse des réactions électrochimiques est directement reliée au courant i. Nous savons aussi qu une réaction ne peut se produire que dans un domaine de potentiel. Il doit donc exister une relation entre la vitesse et le potentiel, ou entre le courant et le potentiel. C est sur l étude des courbes intensité/potentiel qu une très grande partie de l électrochimie repose. Ces courbes donnent des informations sur les potentiels de réaction (autrement dit les paramètres thermodynamiques) et sur les cinétiques. C est un moyen très puissant pour appréhender les mécanismes réactionnels, mais aussi pour comprendre, par exemple, les performances des couples redox qui sont utilisés dans les accumulateurs. Revenons aux notions élémentaires de cinétique B1) cinétique homogène (rappels) Soit la réaction : ox k Re d Ox nf. e k red A l équilibre la vitesse nette (ou globale) est nulle, donc : v ox =v red =v 0. v 0 est la vitesse d échange (très important en électrochimie). Les constantes de vitesses sont thermiquement activées (modèle du complexe activé) telle que : act G kx = A.exp( ) kt où G act est la différence d enthalpie libre entre l état initial et l état activé. Janvier 2006 7
(nb : cette expression dérive en réalité de la loi d action de masse) B2) Elément de cinétique électrochimique le potentiel d équilibre de la réaction décrite plus haut est donné par la relation de Nernst : Er = E0 RT nf ox a ln red a La question fondamentale à laquelle nous devons répondre est : Comment i varie avec le potentiel (η 0; E E r ) appliquée à l électrode? On va, dans un premier temps considérer que le courant n est pas limité par les phénomènes de transport de matière au sein de la solution > concentration faible et agitation de la solution. Alors le courant i ne sera limite que par les phénomènes interfaciaux, c est à dire par la cinétique de la réaction redox considérée. On constate expérimentalement que le courant croit avec la surtension : η = a b ln i Cette loi est connue sous le nom de loi de Tafel (1905). a et b sont des paramètres caractéristiques de la réaction et de l électrode. Elle est analogue à la loi d'ohm (η=ri) qui relie aussi la surtension (η=e, puisque dans ce cas E r =0) au courant i. Cette loi expérimentale montre cependant que le comportement d'une électrode siège d'une réaction électrochimique est plus complexe que le comportement d'un résistance ohmique. Comment retrouver cette loi à partir de la théorie cinétique? On pose l'hypothèse d une cinétique du 1 er ordre. Alors, si a ox (x,t) est l activité de l oxydant au temps t et à la distance x de l électrode, la vitesse de réduction s écrit : ox red red da red ox i v = = k.a (O, t) = dt nf x=0 car on considère que seule les espèces présentent à la surface de l électrodes réagissent de la même manière on écrira : red ox ox da ox red i v = = k.a (O, t) = dt nf (nb : i red est aussi appelé courant cathodique (il est par définition négatif), i ox courant anodique par definition positif) Le courant global, i sera égale à i= i ox i red, d où Janvier 2006 8
i = nfv net ox red red ox = nf( k. a (0, t) k. a (0, t)) si la forme réduite est un métal, a red =1 et si la forme oxydée est un ion en solution diluée idéale : net ox red ox i = nfv = nf( k k. C (0, t)) Ce courant est le courant maximum délivrée à l électrode. Rien ne le limite sinon la cinétique propre de la réaction. Tout l intérêt de l électrochimie est que l on peut contrôler le potentiel (ou η) imposé à l électrode (potentiel de fonctionnement) et qu on peut agir sur les courants, en sachant qu il y aura toujours une limite. B3) Modèle fondé sur la représentation de l enthalpie libre (parce qu on travaille en contrôlant P et T qui sont souvent maintenus constants) (voir schéma distribué en cours) Si on impose un potentiel E différent de E r, l énergie libre des électrons devient nfe si bien que la nouvelle énergie libre du système oxnfe devient G ox nfe = G ox nfe r nf(e E r ) = G ox nfe r nfη et celle du système red n'est pas modifiée: red G = G On pose un paramètre α telle que l énergie libre du complexe activé G act devient : red r G act act r = G (1 α) nfη α est appelé coefficient de transfert. Il caractérise la symétrie des puits de potentiel. Il n'a pas de signification physique particulière. C'est un paramètre phénoménologique. Les barrières d énergie libre correspondant à l activation de la réaction sont donc : G d'où act (red) = G act G Ox nfe = G act G G act Ox nfe r (red) = G nfη = G act r αnfη act r (1 α)nfη G Ox nfe r nfη de la même manière on démontre: G (ox) = G (1 α) nfη Si on applique ces relations aux constantes de vitesse, on arrive à : act Janvier 2006 9 act r
ox ox (1 α) nfη k = kr. exp RT et red k = red αnfη kr. exp RT ox red et le courant i associé à la réaction redox ( i = i i ): ox (1 α) nfη red red αnfη ox i = nf kr. exp. a (0, t) kr.exp. a (0, t) RT RT Si nous considérons le cas d un système maintenu à l équilibre ( i = 0 ) dans les conditions red ox standards et homogènes telle que a ( 0, t) = a (0, t) = 1 et E = Er = E0, on aboutit alors à: ox red ox red k r kr = 0 d où kr = kr = k0 On peut ainsi reécrire l équation du courant en fonction du nouveau potentiel E : red (1 α) nfη ox αnfη i = nfk0 a (0, t).exp a (0, t).exp RT RT Cette relation est très importante, très souvent utilisée et connue sous le nom de Butler Volmer (BV) (une des formes, elle peut s exprimer de façon différente). Elle donne la relation entre le courant, c est à dire la cinétique de la réaction et le potentiel appliquée E. Sens physique du paramètre k 0 : k 0 est directement relié à la vitesse de transfert des électrons entre le red et l ox. Certains couples sont caractérises par k 0 des élevés (110 1 cm.s 1 ) (couple rapide) d autres par des valeurs beaucoup plus faibles (couples lents) (10 10 cm.s 1 ). Les premières sont généralement des réactions élémentaires et les secondes font intervenir des mécanismes complexes (succession des réactions élémentaires avec rearrangement moléculaire) B4) Application de la relation courantpotentiel ox red A l équilibre électrochimique ( i = i i = 0) et en conditions standard de concentration, on peut écrire : ox i red = i = i 0 et d après l équation de BV a ox red ( 0, t) = a (0, t) = 1 D où finalement une nouvelle forme de BV: Janvier 2006 10
(1 α) nf( E E ) nf( E E ) i = i exp 0 α exp 0 0 RT RT Courant anodique ( i ox red ) courant cathodique ( i ) avec i 0 = nfk0 Cette équation qui donne la relation entre le courant et le potentiel appliqué E. Elle est composée respectivement d un terme cathodique (associé à la réduction) et d un autre anodique (associé à l oxydation). Si l on considère maintenant des conditions non standard, on aura toujours : D où, par exemple, et d après Nernst : ox i ox RT a (0, t) = a Er E0 ln c'estàdire : nf red a (0, t) a qui permet d écrire : red = i = i 0 ox αnf( E E i = nfk a t r ) ( 0, ).exp 0 0 0 RT ox red = e nf( Er E0 ) RT α ox ox a (0, t) i0 = nfk 0 a (0, t). = nfk0. t red a (0, t) Puis finalement dans les conditions d un système homogène : ox(1 α) red α i0 = nfk0. a. a (0, t) ox (1 ( ) α ) red a (0, t).( a (0, )) α Simplification des équations : cas des systèmes homogènes Sous agitation énergique et lorsque les concentrations sont faibles, alors l équation précédente se réduit à : (1 α) nfη αnfη i = i0 exp exp RT RT qui est la forme la plus usitée de la relation de ButlerVolmer. Janvier 2006 11
On vérifie que lorsque η tend vers 0, i tend vers zéro aussi. Pour les valeurs de η>0, c est le terme anodique qui est prépondérant (i>0), et inversement pour η<0, le terme cathodique (i<0) Liens avec les équations de Tafel Considérons uniquement le courant anodique (i ox ). Pour les valeurs de η très faibles, i peut s écrire : (1 ) nf i ox α η i0 ( 1) puisque exp( x ) 1 x. Cela démontre qu un comportement linéaire RT du courant avec la surtension η c'estàdire avec le potentiel E. Pour les valeurs de η plus importantes i ox ou i red dominent, on montre alors très facilement, dans le cas de i ox que: (1 α) nfη i i0 exp ce qui est strictement équivalent à : RT (1 α) nfη Ln( i) = ln( i0) d où RT ln( i). RT ln( i ). RT η = 0 αnf αnf ce qui permet de donner aux paramètres a et b de l équation de Tafel : la signification physique suivante : η = a bln(i) ln( i RT a = 0 et (1 α). ) nf RT b = ( 1 α) nf L examen des courbes de Tafel permet donc de déterminer les 2 paramètres fondamentaux qui caractérise la réaction redox : α le coefficient de transfert et i 0 (ou k 0 ) le courant d échange. Le premier caractérise le comportement hors d équilibre, l autre l équilibre. Rappel : c est à partir de ces courbes IE que l on définit toutes les méthodes d analyses Janvier 2006 12
i i=i a i c (cas d'un système rapide) i c 0 E (ou η ) E r i (cas d'un système lent) i a retour plan Janvier 2006 13
Chapitre III) : Interface Electrode/Solution. Phénomènes non Faradiques retour plan A) Introduction Que se passetil à l interface Electrode/Solution? Comment s effectue globalement la réaction redox? Quels sont les mécanismes physiques qui contrôlent la cinétique de ce phénomène? Pour qu il y ait transfert de charges il faut : 1) une «matière», le collecteur de courant, qui apporte/transporte les électrons vers les reactifs (elle doit être conducteur d électron (métal, graphite ou SC a très faible gap); elle doit aussi être insoluble (ou presque Ks=0), elle ne doit pas se passiver (ne pas former d interface isolante qui bloquerait tout transfert d électron) 2) que l espèce réactive soit au contact du collecteur (elle peut être le collecteur lui même; ex: Zn/Zn2) 3) que les différences de potentiel chimique des électrons soit en «accord» ( G de la réaction). Conséquences : 1) choix du matériau du collecteur : aspect premier 2) il faut un transport de masse (des matières réactives) de la solution vers l électrode. Agitation de la solution ou déplacement de l électrode. Les espèces réactives sont soumises à une somme de force (force de transport, de diffusion ) qui peut évoluer de manière à tendre vers 0 (état stationnaire) si les contraintes sont constantes. 3) Il faut imposer le potentiel des électrons (nfe) de l électrode de manière à rendre possible le transfert d électron dans le sens choisi (red ou ox). Transfert entre les électrons des niveaux les plus élevés vers la bande de conduction du collecteur ou transfert des électrons du collecteur vers le niveau vacant le plus bas de l espèce considérée. B) Processus faradique et non faradique Janvier 2006 14
Un processus faradique est un processus qui fait intervenir un transfert l électron entre l électrode et l espèce réactive : il y a réaction redox. Par opposition, un processus non faradique correspond à aucun transfert d électron à l interface. Att : il peut y avoir transfert de charge et création d un courant sans transfert d électron B1) Processus Faradiques Si le système étudié ne présentait aucun processus non faradique, il n y aurait aucune surtension due au phénomène d interface et on pourrait appeler alors l électrode idéalement non polarisée. La cinétique serait alors uniquement gouvernée par la réaction redox : celle que nous avons déjà vue au chapitre précèdent (lois de Tafel, ButlerVolmer) B2) Processus non Faradiques Les processus faradiques sont toujours associés à des processus non faradiques : soit parce que le système est dans des conditions de potentiel qui ne permettent pas le transfert (instantané) d'électron soit parce que la cinétique de la réaction est très lente. Ces derniers peuvent constituer une grande partie de l irréversibilité, c est à dire qu ils sont responsables de la surtension. En absence de processus Faradique, on dira que l électrode est idéalement polarisée. Le système se comporte alors comme un circuit qui associe un condensateur et une résistance: La double couche : En absence de champ électrique : répartition homogène des charges En présence d un champ électrique : répartition inhomogène des charges aux interfaces collecteur/électrolyte : Force= qe r Electrolyte Double couche Collecteur de courant Janvier 2006 15
La couche diffuse: Plan d Helmotz r r F migration / F diffusion Couche diffuse : C i 0 x Zone homogène : C i x = 0 L épaisseur de la couche diffuse dépend de la concentration, de l ensemble des forces qui s applique aux charges. Elle est de l ordre de quelques dizaines d Angstrom. Les espèces solvatées sur le plan externe d Helmotz ne voient pas le potentiel réellement imposé (effet d'écrantage). Le plan interne se comporte comme une résistance et provoque une chute de potentiel. Voilà par exemple une cause de surtension. potentiel "ressenti" par les especes chargées double couche Φ Φ M couche diffuse solution homogène distance Comment i ou E varient dans un tel système? On peut représenter le système double couche/plan d Helmotz/couche diffuse par un circuit RC en série. Janvier 2006 16
R C d E = E R E Cd E R = R. i q EC d = C d α) Etudions la réponse de ce circuit à un créneau de potentiel q( t) E q( t) dq( t) E q( t) E = R. i( t) i( t) = = Cd R Cd R dt R Cd R Equation différentielle du 1 er ordre dont la solution conduit à : E i. R t RCd = e E E/R E(t) i(t) t=0 temps β) Réponse à un créneau de courant q E = R. i C E = R. i i. t d C d i i/c d i(t) E(t) R.i t=0 temps Janvier 2006 17
χ) Réponse à une rampe de potentiel q( t) dq( t) q( t) E( t) = Ei v. t = R. i( t) = R. Cd dt Cd Equation dont la solution est : t E i RCd i ( t) = v. Cd v. Cd. e R E i /R v i(t) E(t) v.c d E i t=0 temps B3) Cas réels 4 Les surtensions (et les cinétiques) associées à chacun des processus dépendent de tous les phénomènes que nous venons d exposer. Ils se superposent * * η = η RΩi avec η = η* 1 η* 2 η* 3 η* 4 où η 1 est la surtension de transfert de charge, celle liée à la couche diffuse,..etc Pour chaque valeur de courant i, chacune des étapes et des surtensions associées peut être représentée par une résistance non linéaire. 4 (Rappel: Il existe 2 types de cellules électrochimiques (constituées de 2 couples redox) : galvaniques et électrolytiques 3) Galvanique : la réaction entre les 2 systèmes est spontanée : cas des piles primaires, piles à combustible, des protections galvaniques (anticorrosion) 4) Electrolytique : le courant passe dans le circuit parce qu on applique un potentiel aux électrodes (on place le système de manière à ce qu il s écarte de l équilibre). Electrolyse de l eau, dépôt de revêtement métallique Nb : les piles secondaires (ou rechargeables) se comportent comme des cellules galvaniques en décharge (on récupère spontanément l énergie du système) ou comme des cellules électrolytiques lorsqu on les recharge) Janvier 2006 18
C) Réaction contrôlée par transfert de matière On comprend aisément que tous ces processus agissent comme des résistances en série. (les surtensions s ajoutent!). Comme pour tout circuit de résistances en série, c est la résistance la plus grande qui joue un rôle prédominent. On observe experimentalement que plus le potentiel E est éloigné du potentiel de repos, plus la vitesse à laquelle les espèces sont transférées de la solution à l interface devient l étape la plus lente, alors : ilim v globale vtm = < vfaradiqe nf Dans ce cas, il apparaît un courant limite i lim. Cette vitesse, donc le courant, dépend de trois facteurs : r r 1) la migration : force due à la différence de potentiel entre les électrodes : F = qe (n agit que sur les espèces chargées) 2) la diffusion : force due au gradient de concentration (loi de Fick) 3) la convection : transport hydrodynamique (dépend de la viscosité du milieu). Il peut être turbulent, laminaire. L équation qui permettra de calculer le flux de particule arrivant à l interface sera donnée par la relation de NernstPlank (cas d un système linéaire en réalité on est en 3D!!!): Ci qif Φ( x) J i ( x) = Di DiCi Civ( x) x RT x La résolution de cette équation aux dérivées partielles n est pratiquement jamais réalisable de manière analytique. Il faut avoir recours au calcul numérique par ordinateur (méthode des éléments finis). Le résultat montre que lorsque l on fait varier le potentiel E au borne du système (tous les autres paramètres étant fixés par ailleurs C, v, T), il existera des conditions limites au delà desquelles il sera impossible d augmenter le flux de particules. Il apparaîtra un courant limite directement lié à J(x) et l allure que courbe intensité/potentiel sera la suivante ( * ): diffusion migration Vitesse de déplacement d'un élément de volume Janvier 2006 19
i courant mesuré experimentalement * (avec courant limite) i=i a i c i c (en absence de courant limite) i lim 0 E (ou η) i lim E r i a D) Caractérisation des phénomènes interfaciaux : utilisation de l impédance complexe La spectroscopie d impédance complexe (appelée parfois par les électrochimistes EIS : electrochemical impedance spectroscopy) est une technique fondée sur l étude des circuits électriques en mesurant leur réponse à une sollicitation sinusoïdale (courant i * ou tension iωt E * alternatifs E( t) = E0. e où ω = 2πf est la pulsation). L impédance est alors définie par: E *( ω) Z *( ω) =. Z *( ω) est une grandeur initialement définie pour des systèmes (ou i *( ω) circuit électriques) linéaires. Elle possède des parties reélle et imaginaire : Z *( ω) = Z' ( ω) iz"( ω) dont l évolution en fonction de la fréquence du champ ou courant électrique appliqué permet de remonter à des grandeurs caractéristiques du circuit étudié. (nb : est très couramment utilisée dans l industrie électronique pour vérifier l état d un circuit). Nous avons vu dans le chapitre précédent que le comportement d une électrode idéalement polarisable pouvait être schématisé par un circuit équivalent RC, donc relativement simple. Nous avons alors montré que l on pouvait remonter au valeur de R et de C en soumettant ce circuit (cette électrode) à un créneau de tension ou de courant. Il est en fait beaucoup plus simple de remonter à ces valeurs non pas en appliquant ce type de sollicitations continues mais en utilisant des signaux alternatifs sinusoïdaux. Ceci est d autant plus vrai que l électrode n est ni idéalement polarisée ni idéalement non polarisée mais qu elle est le plus souvent le siège d une combinaison de processus faradique et non faradique. Dans ce cas «réel», la représentation par un circuit électrique équivalent simple n est plus possible. Il convient alors d utiliser des circuits beaucoup plus compliqués dont la réponse en fonction du temps (ex I=f(t)) n est pas facilement analysable. Une étude en fonction de la fréquence (ex : Z*=f(ω)) apporte beaucoup plus d information. Montrons sur deux cas simples la réponse attendue en fonction de la fréquence. D1) cas des circuits élémentaires RC série et parallèle Janvier 2006 20
(a) (b) i dc R=1/G R=1/G C i p C I I ~ Source de tension et analyseur Source de tension et analyseur Modèles de circuit équivalent en parallèle (a) et en série (b). Dans les deux cas les éléments strictement identiques. Cdc et R dc sont Une résistance R n introduit aucun déphasage entre la tension et le courant; l impédance complexe ZR * ( ω) correspondant est donc égale uniquement à la composante réelle R: Z * R ( ω ) = R La capacitance C répond systématiquement avec un déphasage de 90 entre le champ et le courant. Elle n est donc caractérisée que par une composante purement imaginaire : * 1 Z C ( ω) = jωc Il suffit ensuite de combiner ces impédances en sachant (suivant les lois simples de l électricité) qu elles s additionnent quand elles sont montées en série alors que ce sont leur 1 valeur inverse, ou admittance ( Y * = ( Z*) ) qui s additionnent en parallèle : Circuit en série : Z Circuit parallèle : Y série para * ( ω) = Z R * ( ω) Z C * ( ω) = R * * * 1 ( ω ) = Y ( ω) Y ( ω) = R R C 1 jωc jωc Dans le premier cas, la mesure de Z ( ) (en pratique le spectromètre mesure la norme de l impédance Z * série * ω et le déphasage ϕ entre la tension et le courant), c est à dire de ses parties réelles et imaginaires conduit directement à la mesure de R et C. ' Z série ( ω ) = R et Z " 1 série ( ω) = ωc Dans le second, un calcul simple montre que : ' G Z para ( ω) = et 2 2 2 G ω C " ωc Z para ( ω) = 2 2 2 G ω C Janvier 2006 21
' On montre alors que Z para = G 1 lim ( ω) = R et la partie imaginaire passe par un maximum ω 0 1 1 pour une valeur de ω correspondant à ωresonance = =. Cela se repère très facilement RC τ sur les diagrammes d impédance complexe (parfois appelés digrammes de Nyquist) : Z"(ω) max pour la valeur de ω=(rc) 1 Z"(ω) (Ω) Z'(ω)==>R Z'(ω) (Ω) D2) cas des cellules électrochimiques simples Dans les systèmes réels, il existe en toute rigueur une superposition de courants faradique et non faradique. On imagine aussi que ces deux contributions ne sont pas indépendantes l une de l autre. Elles ne sont pas séparables (d un point de vue strictement théorique). Il faut, pour simuler de façon très précise ce type de comportement complexe, avoir recours aux calculs par ordinateur. On peut cependant, en première approximation, faire l hypothèse que le courant total observé est la somme des deux contributions : i = i faradique i non faradique Dans de telles conditions, on peut déduire que la représentation la plus simple et la plus probable d une cellule électrochimique est la suivante : Capacité double couche: C d Résistance de l électrolyte: R e Impédance Faradique: Z F Janvier 2006 22
Il reste donc pour avoir une représentation totale du système, à définir la nature exacte de l Impédance Faradique (celle qui caractérisera la réaction redox, cad le transfert de charge à la surface de l électrode). Pour aboutir à ce calcul, il est nécessaire de repartir de BV qui donne i la relation entre i et E, puis de la différencier : pour connaître l effet d une perturbation E de nature sinusoïdale sur l évolution temporelle du courant et de la tension. Nous ne donnerons pas ici ce calcul, mais sachez qu il conduit à mettre en évidence 2 concepts fondamentaux : la résistance de transfert de charge R t et l impédance de Warburg notée W. E Le premier, R t, définie par : R t = correspond à la résistance équivalente I faradique ci,t,... au transfert de charge électronique entre les espèces red et ox si l on suppose que les activités de cellesci sont constantes. Cette résistance informe donc sur les cinétiques redox. Le deuxième, appelé impédance de Warburg, caractérise l évolution du courant faradique en fonction des variations de concentration (ou d activité) des espèces. Il traduit en quelque sorte l influence du transport de matière vers l électrode. Le schéma précédent est alors transformé : Capacité double couche: C d Résistance de l électrolyte: R e Résistance de transfert R t Impédance de Warburg: W La solution mathématique du problème conduit à une équation qui donne l évolution du gradient de concentration ci de l espèce considérée (ox ou red) en fonction de la distance x à l électrode et de son coefficient de diffusion D i : c ( x) = A.exp( x. i jω ) B.exp( x. D i jω ) D Où les constantes d intégration A et B dépendent des conditions limites et d une hypothèse sur l épaisseur de la couche de diffusion. L expression de l impédance de Warburg dépend donc de 2 hypothèses : la couche de diffusion est soit infinie soit finie. Dans le premier cas (couche infinie et processus de diffusion lent), les calculs conduisent à : i Janvier 2006 23
Z * F ( ω) = R t R. y t jω k où red k y = ox Dox Dred * R y le terme complexe W ( ω) = t. est l impédance de Warburg. jω Le tracé de l impédance complexe totale du circuit équivalent : On voit sur ce schéma qu il est alors «facile» de remonter aux grandeurs caractéristiques du circuit ( R t, C D, R int ) et plus particulièrement que le paramétrage de l impédance de Warburg qui domine le signal à basse fréquence peut permettre de déterminer les coefficients de diffusion des espèces considérés. Dans le second (couche finie et processus de diffusion rapide), on obtient ce type de comportement (en considérant le modèle de Nernst ou la concentration des espèces varie linéairement avec la distance): Où l on retrouve l impédance de Warburg à haute fréquence ( ω ) ou à basse fréquence si δ D l épaisseur de la couche de diffusion tend vers aussi vers (cas 1). Janvier 2006 24
Lorsque δ Diff est suffisamment petit (qq Α ) alors l arc de cercle observé est très déformé et il devient possible de remonter à basse fréquence à la valeur du produit conséquent, à δ Diff si k ox et D sont connues par ailleurs. kox. δdiff D et, par retour plan Janvier 2006 25
Chapitre IV) : retour plan Accumulateurs primaires (piles) et secondaires (batteries) Définition : Systèmes qui transforment l énergie chimique en énergie électrique (et vice versa). A) Introduction Les accumulateurs électrochimiques sont des «machines» (comme toute machine, ils transforment l énergie). Ils seront caractérisés par un ensemble de critères techniques : énergie, capacité, rendement (=pertes d énergie=surtension) Nomenclature: Cellule : unité regroupant 2 sousensembles associés chacun à 1 électrodes (un couple redox). Le potentiel de la cellule, E r, est donné par la différence E r c E r a. Il est caractéristique des 2 couples exemple d une cellule (Pb/acide) E r =2,1V Batterie : ensemble associant en série des cellules. Le potentiel d une batterie est E r *nb de cellules. La batterie Pb/Acide : 6 cellules montées en série (E r =12,6V) Janvier 2006 26
Matière active : matière capable de stocker ou de délivrer l énergie sous forme électrochimique la matière associé au couple redox Matière inactive : (tout le reste) le collecteur de courant, l'électrolyte, la boite, le séparateur, les additifs divers et variés. L électrode est constituée de matière active et inactive aussi. (nb : les matières inactives ne sont pas forcement inertes!!!! ex : réactions parasites comme l électrolyse de l eau!!!) Bien que les piles et les batteries aient été l objet de nombreux développements industriels et commerciaux constants depuis plus d un siècle, les besoins en stockage performant d énergie et plus particulièrement en miniaturisation se sont considérablement accrus ces dernières années : électronique, téléphonie portable, ordinateurs, véhicules électriques. Les batteries peuvent répondre à l ensemble des besoins : de qq µwh (courants très faibles pour maintenir les mémoires sur les cartes mères, défibrillateurs cardiaques), à plusieurs dizaine de MWh (sousmarins 200 tonnes de batteries au plomb, régulation en sortie de centrale électrique) en passant par les batteries plus répandues de qq Wh ou KWh (automobile, aviation, sécurité des bâtiments, applications militaires ogive nucléaire). Projet futuriste d une station capable de stocker l énergie (plusieurs MWh) d une centrale électrique (régulation des capacités de production/consommation) Paramètres de choix en fonction de l application: besoins en énergie et/ou en puissance? privilégier le poids ou le volume? durée de vie application sédentaire (sécurité électrique)/mobile? coût : en matière première et en maintenance environnement : recyclage des matières actives et inactives (qui sont souvent dangereuses): métaux lourds, acide/base, solvant organique Pour répondre à tous ces critères (c est à dire pour trouver le meilleur compromis), l utilisateur a le choix entre différents couples et différentes technologies. Diagramme de Ragone 500 Puissance spécifique [W/kg] 400 300 200 Plomb NiMH LiIons USABC objectif à long terme Diagramme qui représente l énergie massique en fonction de l énergie volumique pour les 3 couples rechargeables les plus répandus. 100 0 0 50 100 150 200 250 Densité d énergie [Wh/kg] Janvier 2006 27
Nous allons vous présenter dans la suite de ce chapitre les différentes familles de batterie : quels couples, quels principes de fonctionnement, avantages/désavantages : lien avec les propriétés électrochimiques que nous avons évoquées jusqu à présent. Mais commençons par quelques généralités relatives au fonctionnement des accumulateurs électrochimiques. B) Caractéristiques et critères de performances électrochimiques Les accumulateurs vont être caractérisés selon leur capacité, leur énergie, leur puissance et finalement leur aptitude à la recharge (cyclabilité ; cas des accumulateurs rechargeables) B1) Capacité La capacité théorique délivrée par une électrode C théo est : C théo = x.nf = i. dt (Coulomb) où x est le nombre de mole de matière active et n le nombre d électron échangé théoriquement par mole de matière active La capacité théorique n est pas souvent utilisée, puisqu en pratique l utilisateur sera intéressé par la capacité réelle susceptible d être fournie par l accumulateur. Pourquoi la capacité réelle diffèretelle de la théorique (parfois jusqu à un facteur ½)? 1) tous les électrons ne sont pas toujours extractibles : n extra <n théo 2) les matières actives sont très souvent des solides sous forme de grain et il n est pas toujours possible de faire réagir le cœur du grain par exemple (une couche passivante se forme en cours de réaction et constitue une barrière qui bloquent soit le transfert des e soit celui des ions!) : x util <x théo Ce qui peut s exprimer de la façon suivante : Comment détermineton C réel? C = x n F = i dt réel util. extra.. Dans la plus grande majorité des cas, on fera débiter l électrode dans un circuit de résistance variable, de manière à ce que le courant soit constant. On mesure alors le potentiel de l électrode en fonction du temps et on considère l expérience terminée lorsque celui chute brutalement. C est une mesure en condition galvanostatique. Si i est constant, alors C réel devient : C réel = i. t Janvier 2006 28
i=cste E r chute ohmique η Ω (instantanée) mise en place des surtensions électrochimiques η E travail 0 temps t fin Courbe de décharge «idéale» en condition galvanostatique: C = i. t réel fin La capacité délivrée dépend fortement du régime de décharge i. Plus les courants demandés sont importants, plus les surtensions sont élevées et plus la capacité est faible. E r i 1 <i 2 <i 3 ==> C réel1 >C réel2 <C réel3 et ==> η 1 <η 2 <η 3 i 1 i 2 i 3 0 temps t fin 3 t fin 1 t fin 2 Evolution des courbes de décharge en fonction du régime imposé La capacité réelle d un accumulateur ou d une pile est toujours donnée pour un régime précis. On écrit : I=C /5, C /10, C /20. Cela signifie que la valeur C affichée correspond à la valeur obtenue lorsqu on fait débiter l accumulateur à un courant équivalent à 1/5, 1/10, 1/20 ème de la capacité. Cette capacité est souvent appelée capacité nominale. Ex : C/5 = 20Ah, cela signifie que l accumulateur sera capable de délivrer un courant de 4A pendant 5h. Comme une cellule est composée de 2 électrodes, il faut ajuster la capacité réelle des 2 électrodes. La capacité de l'accumulateur sera imposée par le couple en defaut. D une manière générale, plus on utilise la totalité de la capacité nominale, plus on accélère le vieillissement de l électrode. Il est souvent recommandé de n utiliser que 80% de cette capacité. Janvier 2006 29
Les utilisateurs ne s intéressent pas beaucoup à la valeur brute de la capacité. En fonction de l application, le facteur prépondérant sera soit la capacité massique (Ah//kg) soit la capacité volumique (Ah/l) de la batterie considérée. Il faut alors prendre en compte le poids ou le volume des matières actives, mais aussi le poids et le volume de l ensemble des matières inactives. La fabrication d un accumulateur nécessite par conséquent, tout un ensemble d études matériaux qu il faut systématiquement optimiser. On définit les capacités de recharge de la même manière. La cellule est alors une cellule électrolytique. Ce qui importe dans ce cas, c est d abaisser le coefficient de recharge, autrement dit le rendement de l accumulateur C / C. Ce rapport est toujours ch arg e déch arg e supérieur à 1. Pourquoi? Parce qu il existe des réactions redox parasites qui ne se produisent pas en fonctionnement galvanique, mais qui apparaissent toujours en fonctionnement électrolytique (le système est forcé hors de l équilibre!). Ces réactions redox sont : L oxydoréduction de l électrolyte ( H 2 O H 2 1/2 O 2 ) L oxydoréduction des matériaux inactifs et plus particulièrement l oxydation des métaux qui servent de collecteurs de courant. Les phénomènes de recombinaison gazeuse Toutes ces réactions consomment des électrons qui ne sont pas «rendus» en décharge. De façon identique, lorsque le système est maintenu hors d équilibre ( ex : aucun lien électronique entre les 2 couples redox batterie chargée en circuit ouvert), un certain nombre de réaction d oxydoréduction peuvent se produire entre les différents éléments des électrodes et consommer ainsi des électrons. On dit qu il y a dans ce cas des phénomènes de courtcircuit électrochimique interne. Ils conduisent à une diminution de la capacité disponible. L ensemble de ces phénomènes s appelle «autodécharge». Comme n importe quelle autre cinétique, elle augmente très rapidement avec la température. B2) La Puissance Elle est donnée par le produit I.U à chaque instant t. Pour qu une batterie soit capable de délivrer beaucoup de puissance, il lui faut pouvoir délivrer des courants forts et sous des tensions les plus élevées possibles. La recherche de puissance ne concerne pas toutes les applications Comment optimiser ces facteurs? courants forts : il faut deux couples aux cinétiques rapides et ne présentant pas de courant limite trop faible. Il faut maximiser la surface des électrodes pour pouvoir extraire des courants forts sans augmenter la valeur des densités de courant. Tension élevée : potentiel en circuit ouvert (repos) le plus élevé possible et réduction maximale des surtensions (ohmique et nonohmique) Il s agit encore de trouver des compromis. Par exemple, l augmentation de la surface permet d accroître le courant délivré (pt positif) mais peut contribuer à l augmentation des surtensions (la capacité de double couche est une fonction directe de la surface!!) B3) L énergie Janvier 2006 30
Ce facteur est bien évidemment le facteur le plus important d un point de vue thermodynamique. Il est relié à la puissance par : dw = P. dt Et par consequence: W t' = P. dt = 0 t' 0 E. I. dt Ce qui dans en condition galvanostatique (i=cste) revient à potentiostatique : t' t' W = i E. dt ou en condition W = E i. dt = E. Creel 0 Cette dernière équation montre que les raisonnements déjà évoqués au sujet de la capacité sont directement transposables à l énergie. A ces paramètres vont s ajouter les considérations associées à E, c'estàdire un potentiel de fonctionnement le plus haut possible : E r grand et η faible. Pour augmenter ces facteurs, il faut trouver des couples dont les différences de potentiel sont les plus élevés possibles (batterie Li ), les plus légers et dont les surtensions seront minimum : minimum de baisse de tension en décharge, minimum de hausse en charge. Une fois encore c est l énergie massique (Wh/kg) ou énergie volumique (Wh/l) qui sera prise en compte par l utilisateur. 0 C) Systèmes primaires et secondaires les plus répandus C1) Les accumulateurs primaires 1) Pile Leclanché (1866) (E r 1,5V) (2 millions de cellules produites au début du siècle) Zn(s) / ZnCl2 (aq), NH4Cl(aq) / MnO2,C(s) fonctionne sur les réactions suivantes : Zn(s) Zn 2 (aq) 2e et MnO2 (s) 2H2O 2e 2MnO(OH)(s) 2OH Janvier 2006 31
En réalité les réactions globales sont plus complexes puisque le zinc en solution forme des complexes plus ou moins solubles avec les ligands chlorure et l ammoniac : Zn(NH 3 ) 2 Cl 2 La formation de ce complexe est aussi un exemple de réactions «parasites» d autodécharge : Zn(s) 2NH4 (aq) 2 Cl 1/2 O2 Zn(NH3) 2Cl2(s) H2O (oxydation du zinc par l oxygène dissous dans l électrolyte) (le chlorure d amonium est donc utile car il limite la solubilisation du Zn et les phénomènes d autodécharge ) La présence d oxygène dissous dans l électrolyte est un facteur très important dans beaucoup de systèmes électrochimiques. Il existe aussi des «réactions» parasites conduisant à la production d hydrogène : Zn(s) 2NH4 (aq) 2 Cl Zn(NH3) 2Cl2 H2(g) augmentation de la pression dans la cellule et risque d explosion autre facteur d autodécharge : présence d impuretés métalliques (plus oxydantes que le zinc) comme le Fe, Ni, Cu 2 2 Zn(s) Fe (aq) Zn (aq) Fe(s) Il existe des piles uniquement au chlorure de Zn (élimination du chlorure d ammonium) Inconvénient : pb d autodécharge la fabrication doit être plus soignée Avantage : densité de courant plus élevée (plus de puissance possible) car résistance de l électrolyte est plus faible et absence de couche passivante ( Zn(NH 3 ) 2 Cl 2 ). 2) Piles alcalines : a) Idem Leclanché mais en milieu alcalin (KOH 30%)) Avantages : supporte beaucoup mieux les différents régimes de décharge b) Zn/Hg (1,3V) cas d une pile ou les 2 couples sont à l état solide potentiel beaucoup plus stable en décharge Zn/ZnO(s)/KOH/HgO(s),C(s) Première pile bouton Même principe de fonctionnement pour Zn/Ag Janvier 2006 32
3) MetalAir (oxygène) La plupart des métaux sont oxydables par l oxygène de l air. Beaucoup de piles fonctionnent sur ce principe : 1 électrode «classique»m(s)/m x (OH) x (s) (on est la plupart du temps en milieu alcalin) 1 électrode à air : ½ O 2 /O 2. Cette réaction se fait à l aide d un catalyseur supporté sur du graphite) Avantage : l électrode à air est très légère, le comburant est inépuisable! permet d obtenir des densités d énergie très élevé(200wh/kg) 4) Piles à combustible 1 électrode à air 1 électrode à hydrogène (le combustible) (½H 2 /H ) (fonctionne sur le même principe) Le produit de réaction est l eau si on utilise l'hydrogène (bon pour l environnement) Les piles à combustibles peuvent fonctionner soit avec un électrolyte alcalin, soit en milieu acide (H 3 PO 4 ou H 2 SO 4 ) (il faut assurer le transport des charges ioniques dans l électrolyte soit par conduction protonique (H ) soit par conduction OH. L'électrolyte peut aussi être un solide: à basse température membrane polymère conductrice (Nafion) ou à haute temperature oxyde de type perovskite (conduction protonique en présence d'eau). L'inconvénient des membranes polymères est leur longévité (recherche actuelle sur des membranes hybrides organique/minérale) Avantages: capacité illimitée tant qu on fournit du carburant et du comburant Inconvénients: stockage des gaz (H 2 ou autre: inflammabilité) peut aussi fonctionner avec du méthanol, du méthane de l ammoniaque. (mais dans ce cas production de gaz CO 2, NO x, ) Janvier 2006 33