Mécanique du solide indéformable

Mécanique du solide indéformable Chapitre I. Action mécanique sur un solide. Solide à l'équilibre. 1. Centre de masse G pour ensemble de masse ponctuelles en Pi : m = i O : m OG = i O P i i G P i = 0 (1.1) pour une masse m répartie continûment (masse distribuée) : m solide dm(p) O : m OG solide dm(p) O P i P solide dm G P i = 0 (1.1') pour une distribution de masse linéique λ : dm(p)=λ (P)dl( p) et somme simple... pour une distribution de masse surfacique σ : dm( P)=σ ( P)dS ( p) et somme double... pour une distribution de masse volumique ρ : dm( P)=ρ( P) d τ( p) et somme triple... Remarque : dans le suite de ce formulaire P... veut dire P solide... avec intégrale simple, double ou triple, selon la nature linéique, surfacique ou volumique de la masse distribuée continûment. 2. Force ponctuelle, moment d'une force ponctuelle Soit une force F appliquée en A. Déf. On appelle moment de F en O (moment de F par rapport à O) le vecteur : M O ( F) = OA F (1.2) Déf. On appelle ligne d'action de F, la droite (D F ) passant par A et // F. Prop : O (D F ): M O ( F ) = O Def. : Le bras de levier par rapport à O est la distance entre la ligne d'action (D F ) et le point O. Déf. Moment de la force F par rapport à un axe orienté Δ (orienté dans le direction u Δ ) : O Δ : M Δ ( F ) = M O ( F) u Δ (1.3) On montre facilement que M Δ ( F) ne dépend pas de O, O Δ Le signe du moment par rapport à Δ dit si la force fait tourner dans le sens positif ou négatif (le sens + ou étant défini par le sens de u Δ ). 3. Action mécanique (ensemble de forces) sur un solide 3.1 Résultante R des forces et moment total en O M O : Ensemble de forces ponctuelles F i appliquée en A i : R = i F i (1.4) et M O = i OA i F i 1.5) Ensemble de forces distribuées : d F (P) appliquée en P : R d F (P) (1.4') et M O OP d F (P) (1.5') 1 octobre 2017

prop. : Pour tout O et O' : M O' = M O + R OO' (1.6) 3.2 Force de frottement solide (contact entre 2 solides) a.) Point de contact : Soient deux solides indéformables (S 1 ) et (S 2 ) en contact l'un avec l'autre en un point. Dans un référentiel (R), on définit trois points qui à l'instant t coïncident (les 3 points sont confondus à t) : Point I : lieu géométrique du point de contact. Point I 1 : point du solide (S 1 ) qui coïncide avec I à l'instant t. I 1 est fixe par rapport à (S 1 ). Point I 2 : point du solide (S 2) qui coïncide avec I à l'instant t. I 2 est fixe par rapport à (S 2). b) Vitesse de glissement de (S 1 ) par rapport (S 2 ) : v g ((S 1 )/(S 2 )) = v (R) (I 1 ) v (R) (I 2 ) = v (S 2 ) (I 1 ) (1.7) Avec les formules de changement de référentiel on montre facilement que la vitesse v g est indépendante du référentiel (R) dans lequel on la calcule. v g est parallèle à la surface de contact entre les deux solides. v g ((S 1 )/(S 2 )) = v g ((S 2 )/(S 1 )) c) Action de contact entre solide : La force de contact R de (S 2) sur (S 1) se décompose en deux composantes perpendiculaires : R = N T avec N perpendiculaire à la surface de contact et T parallèle à la surface de contact. T est la force de frottement (S 2) sur (S 1). Deux cas sont à considérer : Si v g = 0, il n'y a pas de glissement, le frottement est statique : T f s N, (1.8) Si v g 0, il y a glissement, le frottement est dynamique («cinétique») : T = f d N (1.9) et T est dans le sens opposé à v g S 1 / S 2. où f s et f d sont, respectivement les coefficients de frottement statique et dynamique. En général : f d f s. Le glissement est dit «parfait» lorsque les frottements peuvent être négligés : f d =0. 3.2 Couple de force Def. : un couple de force est un ensemble de force (ponctuelles ou réparties) dont la résultante est nulle : R= O Prop. : le moment en O d'un couple de force ne dépend pas de O : M O = Γ 4. Solide à l'équilibre statique Loi de la statique : Quelque que soit le système considéré, dans un référentiel R galiléen : la résultante des forces extérieures (actions extérieures) sur le système est nulle : R = 0 le moment total en O de toutes les forces extérieures (actions extérieures) sur le système est nul, quelque soit O fixe dans R : M O (actions extérieures) = 0 2 octobre 2017

Chapitre II. Cinétique d'un solide indéformable 1. Référentiel du solide. Référentiel du centre de masse Déf. Un référentiel du solide indéformable R S est un référentiel dans lequel tous les points du solide sont fixes. Déf. : Soit un référentiel R(0,x,y,z). Un référentiel barycentrique (ou référentiel du centre de masse), noté R*, du solide dans R est un référentiel d'origine G et en translation par rapport à R. Exemple : Le référentiel R*(G,x*,y*,z*) tels que (Ox) // (Gx*), (Oy) // (Gy*) et (Oz) // (Gz*), est un référentiel barycentrique dans R(0,x,y,z). Remarque : Dans R* le mouvement du solide indéformable est toujours un mouvement de rotation autour de G. Remarque : On note v * (P) la vitesse d'un point P du solide dans R*. Il est évident que par construction : v * (G)= 0 2. Distribution des vitesses dans un solide indéformable (rigide) Déf. : Un solide rigide (ou solide indéformable) est un solide tel que : A Solide, B Solide: AB= AB =Constante, c'est à dire indépendant du temps. 2.1. Solide en translation dans R : Déf. : A chaque instant t, tous les points P du solide ont la même vitesse. De même tous les points fixes dans un référentiel du solide ont même vitesse. 2.2. Solide en rotation autour d'un axe fixe Δ dans R : Def. Tous le points du solide ont une trajectoire circulaire centrée sur l'axe Δ et dans un plan perpendiculaire à Δ. P Solide, I Δ : v(p) = Ω IP (2.1) Ω=ω u Δ est le vecteur instantané de rotation dans R. ω est la vitesse angulaire instantanée de rotation. De même pour tous les points P fixes dans un référentiel du solide. 2.3. Mouvement quelconque d'un solide. Un mouvement quelconque d'un solide combine rotation et translation On peut encore définir un vecteur instantané de rotation Ω(t) Déf. : L'axe instantané de rotation : est, à l'instant t, la droite // Ω(t) dont les points ont une vitesse // Ω(t). 3 octobre 2017

Prop. : Les vecteurs rotations instantanés dans R et R* sont égaux, car R* est en translation par rapport à R : Ω(t) = Ω * (t) (2.2) Formule de Varignon : pour un solide indéformable dans un référentiel R : A Solide, B Solide : v(b) v (A ) = d AB = Ω AB (2.3) De même pour tous points A et B fixes dans un référentiel du solide. Prop. : Equiprojectivité des vitesses : en projetant la formule de Varignon sur u= AB, on trouve AB facilement les projections des vitesses de A et B sont égales : v(b) u = v( A) u (2.4) 3. Quantité de mouvement (résultante cinétique) Déf. : La quantité de mouvement d'un système dans R est : p = i v i (2.5) ou p dm(p) v(p) (2.5') Prop. Pour tout système, on montre facilement (en dérivant la définition de G) : p = m v(g) (2.6) 4. Moment cinétique Déf. Moment cinétique en O (par rapport à un point O) : L O = i OP i v i (2.7) ou bien L O dm(p) OP v(p) (2.7') Prop. Quelque soient O et O' : L O' = L O + p OO' (2.8) Déf. Moment cinétique par rapport à un axe orienté Δ (orienté dans le direction u Δ ) : O Δ : L Δ = L O u Δ (2.9) Remarques : L Δ est indépendant de O point de Δ. Le signe de L Δ est +/- si l'objet tourne dans le sens +/- défini par le sens de u Δ. (Cf. règle de la main). Cas d'un solide en rotation autour d'un axe fixe Δ dans R, vecteur instantané de rotation Ω=ω u Δ : L Δ = J Δ ω (2.10) J Δ est le moment d'inertie du solide par rapport à Δ. Déf. : J Δ = P HP 2 dm(p) où H est la projection orthogonale de P sur Δ (2.11) Théorème de Huygens / Steiner : Soient 2 axes Δ et Δ ' parallèles entre eux. Si G Δ alors J Δ ' = J Δ + md 2, où d est la distance entre Δ et Δ '. (2.12) Prop. : Soit un référentiel R. Dans le référentiel barycentrique R* associé à R, le moment cinétique L O * = L *, appelé moment cinétique barycentrique, est indépendant de O. 4 octobre 2017

Théorème de Kœnig : Pour un solide indéformable, référentiel R : L O = L * + OG p (2.13) 5. Energie cinétique Déf. : l'énergie cinétique d'un solide est : E c = i 1 2 v i 2 (si masse ponctuelles) (2.14) ou bien E c 1 2 dm(p) v (P) 2 (2.14') Théorème de Kœnig : Pour un solide indéformable, R : E c = E c * + 1 2 m v(g) 2 (2.15) où E c * 1 2 dm(p) v* (P) 2 est l'énergie cinétique dans le référentiel barycentrique. Prop. : Si le solide est en translation dans R : E c * =0, car le solide est fixe dans R* Si le solide est en rotation dans R autour d'un axe fixe Δ : E c = 1 2 J Δ ω2 (2.16) 5 octobre 2017

Chapitre III. Dynamique des solides indéformables 1) Théorème de la résultante cinétique Loi de Newton : Dans un référentiel R galiléen : d p système : = m d v(g) = F extérieures sur système (3.1) 2) Théorème du moment cinétique D'après (3.1) on peut démontrer le théorème du moment cinétique : Dans un référentiel R galiléen : système, A fixe : d L A = M A ( F extérieures sur système ) (3.2) Remarque : pour un système quelconque : on peut monter que M A ( F intérieure au système ) = 0 Théorème du moment cinétique au centre d'inertie pour solide indéformable Dans un référentiel R galiléen, pour un solide indéformable : Remarque : vrai quelque soit le mouvement de G dans R. d L G = M G ( F extérieures sur système ) (3.3) Théorème de moment cinétique dans le référentiel barycentrique : L * = L G donc Dans un référentiel R galiléen, pour un solide indéformable : d L * = M G ( F extérieures sur système ) (3.4) 3) Théorème du moment cinétique par rapport à un axe En projetant les formules (3.2) (3.3) et (3.4)sur un axe Δ (orienté dans le direction u Δ ) : Dans un référentiel R galiléen : Δ fixe: d L Δ = M Δ ( F extérieures sur système ) (3.5) Cas particuliers Solide en rotation autour d'un axe fixe Δ d L Δ = J Δ d ω = M Δ ( F extérieures sur système ) (3.6) Solide en rotation autour d'un axe Δ, contenant G, dont la direction est fixe : d L Δ = d L * Δ dω = J Δ = M Δ ( F extérieures sur système ) (3.7) 4) Remarque sur les systèmes de masse nulle Certains sous-systèmes d'un système étudié peuvent avoir une masse négligeable devant les autres sous-systèmes : F extérieures sur système de masse nulle = 0 et M A ( F extérieures sur système de masse nulle ) = 0 (3.8) 6 octobre 2017

Chapitre IV. Aspect énergétique de la dynamique des solides indéformables 1. Définition puissance et travail : Déf. : Puissance d'une force appliquée en A : P u = F v (A ) (4.1) Force répartie : P u d F (P) v (P) (4.2) Cas particulier du poids : on montre facilement que P u (poids) ρ d τ g v(p) = m g v(g) (4.3) Travail d'une force appliquée en A entre les temps t 1 et t 2 : W = t1 t 2 P u = A(t 1) A(t 2 ) F d l (4.4) 2. Puissance d'une action mécanique (ensemble de forces) sur un solide indéformable Soit une action mécanique (ensemble de forces) de résultante R La puissance totale P u la puissance de l'action est la somme des puissances de chaque force Pour un solide indéformable : A : P u (action) = R v( A) + M A (action) Ω solide (4.5) Pour solide indéformable : P u (actions intérieures) = 0 (4.6) Cas particulier : pour solide indéformable Couple de force : P u (couple) = Γ Ω solide (4.7) Solide indéformable en rotation autour d'un axe Δ fixe : P u = M Δ (action) Ω solide (4.8) Les fils inélastiques et cordes inélastiques sont comme des solides indéformables : P u (actions intérieures) = 0 Liaison parfaite : Une liaison (contact, rotation autour d'un axe...) entre 2 solides est dite parfaite ssi les forces mises en œuvre dans cette liaison ne travaillent pas (la puissance de ces forces est nulle). 3. Théorème de la puissance cinétique et théorème de l'énergie cinétique Dans un référentiel galiléen R : Théorème de la puissance cinétique : Pour tout système : d E c = P u (actions extérieures) + P u (actions intérieures) (4.9) Pour un solide indéformable : d E c = P(actions extérieures) (4.10) Théorème de l'énergie cinétique : Pour tout système : Δ E c = W (actions extérieures) + W (actions intérieures) (4.11) Pour un solide indéformable : Δ E c = W (actions extérieures) (4.12) Prop. Dans le référentiel barycentrique R* (si R est galiléen), les forces d'inertie ne travaillent pas. Les formules (4.10) et (4.12) peuvent donc être appliquées même si R* n'est pas galiléen (mais il faut que R soit galiléen!). 7 octobre 2017