Modélisation et simulation de la structure élastique d un filet de pêche
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- Odette Martin
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1 Modélisation et simulation de la structure élastique d un filet de pêche R. LEWANDOWSKI 1 1 IRMAR, UMR 6625, Campus Beaulieu, Université RENNES 1, RENNES cedex, FRANCE Roger.Lewandowski@univ-rennes1.fr
2 Participants : Prof. F. CHAGNEAU, IUT Rennes, France Prof. H. LEDRET, University Pierre et Marie CURIE, France Prof R. LEWANDOWSKI, University Rennes 1, France, G. PICHOT, PhD Student, University Rennes 1, France Dr. D. PRIOUR, IFREMER Brest, France
3 H. Le Dret, R. Lewandowski, D. Priour and F. Chagneau Numerical Simulation of a Cod End Net. Part 1 : Equilibrium in a Uniform Flow Journal of Elasticity, Vol. 76, pp , R. Lewandowski and G. Pichot Numerical simulation of water flow around a rigid fishing net In preparation, 2006.
4 H. Le Dret, R. Lewandowski, D. Priour and F. Chagneau Numerical Simulation of a Cod End Net. Part 1 : Equilibrium in a Uniform Flow Journal of Elasticity, Vol. 76, pp , R. Lewandowski and G. Pichot Numerical simulation of water flow around a rigid fishing net In preparation, 2006.
5 Outline 1 2 Tests numériques
6 Outline 1 2 Tests numériques
7 Options Modèle de membrane Question de porosité? modèle direct : réseau de fils élastiques Homogéneisation : Pour le filet : Γ-convergence Pour le flow : Loi de Brinckman. On se limite ici à : La structure seule dans un flot uniforme
8 Options Modèle de membrane Question de porosité? modèle direct : réseau de fils élastiques Homogéneisation : Pour le filet : Γ-convergence Pour le flow : Loi de Brinckman. On se limite ici à : La structure seule dans un flot uniforme
9 Options Modèle de membrane Question de porosité? modèle direct : réseau de fils élastiques Homogéneisation : Pour le filet : Γ-convergence Pour le flow : Loi de Brinckman. On se limite ici à : La structure seule dans un flot uniforme
10 Options Modèle de membrane Question de porosité? modèle direct : réseau de fils élastiques Homogéneisation : Pour le filet : Γ-convergence Pour le flow : Loi de Brinckman. On se limite ici à : La structure seule dans un flot uniforme
11 Options Modèle de membrane Question de porosité? modèle direct : réseau de fils élastiques Homogéneisation : Pour le filet : Γ-convergence Pour le flow : Loi de Brinckman. On se limite ici à : La structure seule dans un flot uniforme
12 Options Modèle de membrane Question de porosité? modèle direct : réseau de fils élastiques Homogéneisation : Pour le filet : Γ-convergence Pour le flow : Loi de Brinckman. On se limite ici à : La structure seule dans un flot uniforme
13 Quelques références Réseaux de cables : Rivlin (1955), Cannarozzi (1985), Green & Shi (1990), Atai & Steigmann (1997), Sur les filets : O Neil (1997), Priour (1999)...
14 Approche directe Description Lagrangienne. Filet = ensemble de noeuds N = {P 1,..., P N } (R 3 ) N. Les fils sont représentés par une matrice A = (a ij ) M N (R) such that a ij = 0 où a ij = 1, avec a ii = 0. Des propriétés supplémentaires peuvent être ajoutées pour décrire la géométrie des mailles : Mailles exagonales, mailles en losange,... Si a ij = 1, on pose u ij = P i P j et lij 0 = u ij qui est la longueur du fil au repos. les conditions aux limites sont ajoutées en fixant la position de certains noeuds. Soit H(N ) = {β : N R 3 } (R 3 ) N. Definition Déformations admissibles V(N ) = {β H(N ); 1 i q 0, β(p i ) = P i }.
15 Approche directe Description Lagrangienne. Filet = ensemble de noeuds N = {P 1,..., P N } (R 3 ) N. Les fils sont représentés par une matrice A = (a ij ) M N (R) such that a ij = 0 où a ij = 1, avec a ii = 0. Des propriétés supplémentaires peuvent être ajoutées pour décrire la géométrie des mailles : Mailles exagonales, mailles en losange,... Si a ij = 1, on pose u ij = P i P j et lij 0 = u ij qui est la longueur du fil au repos. les conditions aux limites sont ajoutées en fixant la position de certains noeuds. Soit H(N ) = {β : N R 3 } (R 3 ) N. Definition Déformations admissibles V(N ) = {β H(N ); 1 i q 0, β(p i ) = P i }.
16 Approche directe Description Lagrangienne. Filet = ensemble de noeuds N = {P 1,..., P N } (R 3 ) N. Les fils sont représentés par une matrice A = (a ij ) M N (R) such that a ij = 0 où a ij = 1, avec a ii = 0. Des propriétés supplémentaires peuvent être ajoutées pour décrire la géométrie des mailles : Mailles exagonales, mailles en losange,... Si a ij = 1, on pose u ij = P i P j et lij 0 = u ij qui est la longueur du fil au repos. les conditions aux limites sont ajoutées en fixant la position de certains noeuds. Soit H(N ) = {β : N R 3 } (R 3 ) N. Definition Déformations admissibles V(N ) = {β H(N ); 1 i q 0, β(p i ) = P i }.
17 Approche directe Description Lagrangienne. Filet = ensemble de noeuds N = {P 1,..., P N } (R 3 ) N. Les fils sont représentés par une matrice A = (a ij ) M N (R) such that a ij = 0 où a ij = 1, avec a ii = 0. Des propriétés supplémentaires peuvent être ajoutées pour décrire la géométrie des mailles : Mailles exagonales, mailles en losange,... Si a ij = 1, on pose u ij = P i P j et lij 0 = u ij qui est la longueur du fil au repos. les conditions aux limites sont ajoutées en fixant la position de certains noeuds. Soit H(N ) = {β : N R 3 } (R 3 ) N. Definition Déformations admissibles V(N ) = {β H(N ); 1 i q 0, β(p i ) = P i }.
18 Approche directe Description Lagrangienne. Filet = ensemble de noeuds N = {P 1,..., P N } (R 3 ) N. Les fils sont représentés par une matrice A = (a ij ) M N (R) such that a ij = 0 où a ij = 1, avec a ii = 0. Des propriétés supplémentaires peuvent être ajoutées pour décrire la géométrie des mailles : Mailles exagonales, mailles en losange,... Si a ij = 1, on pose u ij = P i P j et lij 0 = u ij qui est la longueur du fil au repos. les conditions aux limites sont ajoutées en fixant la position de certains noeuds. Soit H(N ) = {β : N R 3 } (R 3 ) N. Definition Déformations admissibles V(N ) = {β H(N ); 1 i q 0, β(p i ) = P i }.
19 Energy élastique Notation : Pour β H(N ), on pose β(u ij ) pour désigner le vecteur β(p i )β(p j ). Si a ij = 1, β(u ij ) est la longueur du fil en extension. Les trois hypothèses essentielles. 1 Chaque fil en extension reste droit et l extension est uniforme. 2 Dans la déformation, les fils interagissent que par leur noeud commun. 3 Les fils ont une énergie élastique e ij = W ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij, où W ij est une fonction C 1 de R + dans R. où l 0 ij la longueur au repos. On impose W ij (t) = 0 pour 0 t 1.
20 Energy élastique Notation : Pour β H(N ), on pose β(u ij ) pour désigner le vecteur β(p i )β(p j ). Si a ij = 1, β(u ij ) est la longueur du fil en extension. Les trois hypothèses essentielles. 1 Chaque fil en extension reste droit et l extension est uniforme. 2 Dans la déformation, les fils interagissent que par leur noeud commun. 3 Les fils ont une énergie élastique e ij = W ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij, où W ij est une fonction C 1 de R + dans R. où l 0 ij la longueur au repos. On impose W ij (t) = 0 pour 0 t 1.
21 Energy élastique Notation : Pour β H(N ), on pose β(u ij ) pour désigner le vecteur β(p i )β(p j ). Si a ij = 1, β(u ij ) est la longueur du fil en extension. Les trois hypothèses essentielles. 1 Chaque fil en extension reste droit et l extension est uniforme. 2 Dans la déformation, les fils interagissent que par leur noeud commun. 3 Les fils ont une énergie élastique e ij = W ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij, où W ij est une fonction C 1 de R + dans R. où l 0 ij la longueur au repos. On impose W ij (t) = 0 pour 0 t 1.
22 Elastic energy 2 On fait la somme de W ij pour obtenir l énergie élastique totale : E(β) = i<j a ij W ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij, ce qui peut aussi s écrire E(β) = (i,j) J W ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij, où J est l ensemble des i < j tels que a ij = 1.
23 Forces externes On a besoin de forces qui dérivent d un potentiel C 1 noté Φ i : R 3 R. L énergie potentielle du filet vaut F (β) = N Φ i (β(p i )). i=1 Le cas le plus simple est celui de force dites mortes : Φ i (P) = f i OP, où chaque f i R 3 s applique au noeud P i. Les forces s appliquent aux noeuds et non au fils. les forces hydrodynamiques ne sont pas potentielles.
24 Forces externes On a besoin de forces qui dérivent d un potentiel C 1 noté Φ i : R 3 R. L énergie potentielle du filet vaut F (β) = N Φ i (β(p i )). i=1 Le cas le plus simple est celui de force dites mortes : Φ i (P) = f i OP, où chaque f i R 3 s applique au noeud P i. Les forces s appliquent aux noeuds et non au fils. les forces hydrodynamiques ne sont pas potentielles.
25 Forces externes On a besoin de forces qui dérivent d un potentiel C 1 noté Φ i : R 3 R. L énergie potentielle du filet vaut F (β) = N Φ i (β(p i )). i=1 Le cas le plus simple est celui de force dites mortes : Φ i (P) = f i OP, où chaque f i R 3 s applique au noeud P i. Les forces s appliquent aux noeuds et non au fils. les forces hydrodynamiques ne sont pas potentielles.
26 Forces externes On a besoin de forces qui dérivent d un potentiel C 1 noté Φ i : R 3 R. L énergie potentielle du filet vaut F (β) = N Φ i (β(p i )). i=1 Le cas le plus simple est celui de force dites mortes : Φ i (P) = f i OP, où chaque f i R 3 s applique au noeud P i. Les forces s appliquent aux noeuds et non au fils. les forces hydrodynamiques ne sont pas potentielles.
27 Principe de Minimisation L énergie totale de la déformation β vaut I (β) = E(β) F (β) = i<j a ijw ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij N i=1 Φ i(β(p i )), État d équilibre : trouver β V(N ) tel que I (β ) = Existence, OK. Unicité : n a pas lieu en général. inf I (β). β V(N )
28 Principe de Minimisation L énergie totale de la déformation β vaut I (β) = E(β) F (β) = i<j a ijw ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij N i=1 Φ i(β(p i )), État d équilibre : trouver β V(N ) tel que I (β ) = Existence, OK. Unicité : n a pas lieu en général. inf I (β). β V(N )
29 Principe de Minimisation L énergie totale de la déformation β vaut I (β) = E(β) F (β) = i<j a ijw ij ( β(u ij ) /l 0 ij )l 0 ij N i=1 Φ i(β(p i )), État d équilibre : trouver β V(N ) tel que I (β ) = Existence, OK. Unicité : n a pas lieu en général. inf I (β). β V(N )
30 Loi de comportement On prends des lois de la forme : c est-à-dire : E(β) = W (t) = n p=1 n (i,j) J p=1 k p p + 1 ((t 1)+ ) p+1, k p (( β(u ij ) lij 0)+ ) p+1 p + 1 (lij 0. )p
31 Loi de comportement, étude expérimentale Tests faits sur un échantillon de fil en polyamide tressé de diamètre 4mm, avec une machine Lloyd EZ 20. La loi de comportement est déterminée en traction.
32 Loi de comportement, interpolation polynomiale on fait une interpolation polynomiale de la loi expérimentale : T = 2777 l ( l 7884 l 0 l 0 ) 2 ( l qui conduit à une énergie élastique interne de la forme W (t) = ((t 1)+ ) ((t 1)+ ) ((t 1) + ) 4. 4 (unités S.I.) l 0 ) 3
33 Efforts Hydrodynamiques Flot horizontal et uniforme de 1m/s (pas d interaction fluide-structure). La gravité compense la flottabilité. IL reste la portance et la trainée. Pour la trainée on utilise les hypothèses de Landweber et Plotter : la trainée est indépendante de l angle entre les fils : F ij = 1 2 f ρ C d d l 0 ij U U, où U est la vitesse de l eau, f le coefficient de friction, f = 0.08, ρ la densité de l eau (10 3 kg/m 3 ), d le diamètre du fil, et C d le coefficient de friction, 1.2 ou 1.8. On utilise des hypothèses analogues pour la portance (qui devrait prendre en compte les angles...). Nous avons choisit une force simplifiée qui agit radiallement vers l extérieur de norme constante.
34 Efforts Hydrodynamiques Flot horizontal et uniforme de 1m/s (pas d interaction fluide-structure). La gravité compense la flottabilité. IL reste la portance et la trainée. Pour la trainée on utilise les hypothèses de Landweber et Plotter : la trainée est indépendante de l angle entre les fils : F ij = 1 2 f ρ C d d l 0 ij U U, où U est la vitesse de l eau, f le coefficient de friction, f = 0.08, ρ la densité de l eau (10 3 kg/m 3 ), d le diamètre du fil, et C d le coefficient de friction, 1.2 ou 1.8. On utilise des hypothèses analogues pour la portance (qui devrait prendre en compte les angles...). Nous avons choisit une force simplifiée qui agit radiallement vers l extérieur de norme constante.
35 Efforts Hydrodynamiques Flot horizontal et uniforme de 1m/s (pas d interaction fluide-structure). La gravité compense la flottabilité. IL reste la portance et la trainée. Pour la trainée on utilise les hypothèses de Landweber et Plotter : la trainée est indépendante de l angle entre les fils : F ij = 1 2 f ρ C d d l 0 ij U U, où U est la vitesse de l eau, f le coefficient de friction, f = 0.08, ρ la densité de l eau (10 3 kg/m 3 ), d le diamètre du fil, et C d le coefficient de friction, 1.2 ou 1.8. On utilise des hypothèses analogues pour la portance (qui devrait prendre en compte les angles...). Nous avons choisit une force simplifiée qui agit radiallement vers l extérieur de norme constante.
36 Tests numériques Schéma numérique On utilise l algorithme de Polak-Ribière : On part de β 0 puis on calcule g 0 = I (β 0 ) et d 0 = g 0. Ensuite pour k 1, on fait I (β k 1 + λ k d k 1 ) = min λ R + I (β k 1 + λd k 1 ), β k = β k 1 + λ k d k 1, g k = I (β k ), d k = g k + B k d k 1, avec k = g k T (g k g k 1 ) gk 1 T g, k 1 B PR B k = max(b PR k, 0).
37 Tests numériques Description of a net On part de Y Z X et on utilise la transfaormation (x = ρ, 2πy = θ) 1 0 Y Z X
38 Tests numériques Simulations réalistes Filet de la mer du nord : 100 mailles de contour, 52 mailles en longueur, des fils de 4mm de diamètre, de longueur 0.05m. Un trainée de 0.03N par noeud, une portance de 0.016N par noeuds. PowerBook G4 1.25GHz and Xserve G5 2GHz noeuds, on minimise en dimension Première simulation : rayon d ouverture 0.8m Z! !0.0 X Y!0.80 Configuration de départ :
39 Tests numériques Simulations réalistes - 2 Equilibre obtenu après itérations Z X Y 0.
40 Tests numériques Simulations réalistes - 3 Vue en perspective Z X Y
41 Tests numériques Realistic simulations - 4 Energie : e3 4e3 6e3 8e3 10e3 12e3
42 Tests numériques Conclusion La Thèse de Géraldine PICHOT : 1 L écoulement turbulent dans un filet rigide : cas axisymétrique OK, 3D en cours de finalisation, 2 Le couplage d un code fluide avec un code pour la déformation du filet : par Géraldine et pour le prochain CANUM.
Sur l'écoulement turbulent au voisinage d'un filet de pêche. On the turbulent flow around a fishing net
Comptes Rendus Mathematique Vol. 344, Issue 2, 15 January 2007, Pages 141-145 http://dx.doi.org/10.1016/j.crma.2006.11.005 2006 Académie des sciences Published by Elsevier SAS Archimer, archive institutionnelle
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