PC PREMIÈRE ÉPREUVE DE PHYSIQUE

Jean-Marie DEORME delormejean-marie@wanadoofr François-Xavier COQ francoiscoq@ac-orleans-toursfr ycée POTHIER ORÉANS Si vous note des erreurs ou améliorations possibles, merci de nous les signaler 7 Mines-Ponts Filère PC PREMIÈRE ÉPREUVE DE PHYSIQUE Dans ce corrigé, nous notons les vecteurs en gras (sans flèche), par exemple g, et les vecteurs unitaires CORDE PESANTE ET VIBRANTE A:ÉTUDE CINÉMATIQUE D'UN MOUVEMENT BIDIRECTIONNE Première expérience 1 - (G 1 ) = 1 m T A m T = μ, donc (G 1 ) = 1 B μ ' M d ' a contribution de A à C est nulle, il reste (G 1 ) = 1 m T μ ' d ', avec - On dérive cette expression par rapport au temps, en utilisant ż = v Il vient ż (G 1 ) = 1 ż = v, puis (G 1 ) = v = cste 3 - De la même façon (G ) = 1 et cette fois ż = - v, ce qui donne ż (G ) = v, puis (G ) = v = ż (G 1 ) 4 - Dans le premier cas, G 1 monte avec une vitesse qui augmente, dans le deuxième cas, G descend avec une vitesse qui diminue Donc a(g 1 ) = a(g ) e point C (c'est le point de l'espace, pas celui de la corde qui est immobile ni celui de la table lui aussi immobile) de la corde se déplace horiontalement à la même vitesse (en norme) que l'extrémité B le fait verticalement, donc à la vitesse v constante 'accélération de C est donc nulle Seconde expérience 5 - a composante selon de l'accélération de B est - g = cste, donc: ż (B) = - g t + ż (B,t=) = - g t, puis (B) = - 1 g t + (B,t=) = - 1 g t + B atteint la table pour t = et (B) =, ce qui donne = g = x4x1 1 donc =,69 s 1 6 - (G) = 1 avec = (B) = - 1 g t, ż = - g t Donc AG = 1 ( - 1 g t ) En dérivant par rapport au temps, on obtient v(g) = - g ( t - 1 g t3 ), puis a(g) = - g 1 3 g t3 De plus v(t) = - g t t, ou a(g) = -g 1 3 t 7 - On note a(t) = - g 1 3 t a vitesse de G présente un minimum lorsque a(g) s'annule, donc pour t = / 3 t t t = 3 g = -g x4x1 1 d'où: t =,4 s 3x1 Immédiatement après t =, v ; si t, v, donc puisque v < au départ, il existe une valeur minimale 7 Mines Ponts PC Physique 1 page 1 / 5 Delorme-Coq a

de v, pour une date comprise entre et v min = v(t = / 3 ), donc v min = 3 3 1 1 = 4 3 3 v min = 4 4X1 1, donc v min = -,7 ms -1 3 3,69 B:ÉTUDE DYNAMIQUE DE A CHUTE VERTICAE 8 - e principe fondamental de la dynamique (appelé dans la suite PFD) appliqué à la corde donne m T a(g) = m T g + F balance corde e PFD appliqué à la balance (on note ressort le système qui maintient l'équilibre de la balance) donne = F corde balance + F ressort, avec F ressort = - P a, où P a est le poids apparent (indication de la balance) Dans le cas d'une corde statique a(g) =, on en déduit P a = - F ressort = F corde balance = - F balance corde = m T g Donc dans le cas d'une corde statique, le poids apparent est le poids réel Dans cette expérience a(g) = -g 1 3 t = 1 3 t a masse de la corde sur la balance est m(t) = μ ( - (t)) = μ 1 g t, avec m T = μ, ce qui donne m(t) = m T t e PFD (principe fondamental de la dynamique) appliqué à la corde donne m T a(g) = m T g + F balance corde En supposant encore l'équilibre de la balance: = F corde balance + F ressort, avec F ressort = - P a g Donc P a = m T (g - a(g)) = m T g 1 t 1 3 = m T g 3 t, d'où P a = 3 m(t) g 9 - a balance indique le poids total de la corde lorsque m(t) = m T, donc pour t 1 = / 3 = t En effet, pour t = t, la vitesse de G est minimale, donc l'accélération de G est nulle: c'est comme en statique: P a = m T g 1 - a partie de corde [,'] exerce une tension T(') sur la partie [',] e PFD appliqué au morceau de corde compris entre ' et ' + d', de vitesse constante - v, donne = dm a = T(') - T('+d') - μ d' g Donc d T = - μ g et donc: T(') = - μ g ' + cste d ' Or en ' =, T(' = ) =, donc: T(') = - μ g ' De plus en ' = = - v t, - T(') = F, d'où: F = μ g et donc: F = μ ( - v t) g 11 - e PFD appliqué à la corde s'écrit m T a(g) = F + m T g - P a, donc P a = F + m T g - m T a(g) Comme v(b) = - v, la question donne a(g) = v De plus m T = μ, donc P a = - (μ v t g + μ v ) Or le poids réel est P réel = m(t) g = - μ v t g On voit donc que la norme du poids apparent est plus grande que celle du poids réel et la différence vaut P = μ v qui est bien une constante C: CHUTE BIDIRECTIONNEE DE A CORDE 1 - À partir des forces exercées sur la corde, nous n'arrivons pas à établir une équation ayant pour solution l'expression de la question suivante Nous utilisons une méthode énergétique À la date t, tous les points de la corde ont la même norme de vitesse qui vaut g ż= d d t, donc l'énergie cinétique vaut E C = 1 m T d dt = 1 μ d d t 'énergie potentielle vaut E P = - m V g (G V ) = - μ g 1 = 1 μ g Comme la corde est parfaitement flexible et sans frottements, la puissance des actions intérieures est nulles, donc = d E m = μ d t d d d t d t g d d Cette relation est vraie pour tout d t d t, donc: d d t g = 13 - En posant α = g, la solution générale de l'équation est (t) = A ch(α t) + B sh(α t) De plus à t =, 7 Mines Ponts PC Physique 1 page / 5 Delorme-Coq

=, donc A =, et d d t = V, donc B = V α D'où (t) = V α sh(α t) Pour une chute libre, d C = g, donc d C = g t + V d t puis C (t) = 1 d t g t + V t On peut comparer les deux expressions pour des dates petites telles que α t << 1 dans ce cas, (t) V α α t 1 6 α t 3 = V t + 1 6 V α t 3 Donc (t) - C (t) - 1 g t + es deux courbes ont la même allure au départ (même tangente), puis C (t) augmente un peu plus vite que (t) 14 - a partie AC est de longueur - (et homogène de masse m H = μ ( - )), donc AG H = 1 ( - ) x De plus OA = x, donc OG H = 1 ( - ) x + x, soit OG H = 1 ( + ) x a partie CB est de longueur (et homogène de masse m V = μ ), donc AG V = 1 De plus OC = x, donc OG V = x + 1 15 - μ OG = μ ( - ) OG H + μ OG V a projection sur x donne X = ( - ) 1 ( + ) +, celle sur donne Z = 1, donc X = + 1 ( - ) et Z = Ce dernier résultat est bien le même que celui de la question 1 Est-ce une parabole?? NON orsque tend vers, on voit qualitativement que G tend vers le milieu de AB, et que l'asymptote est verticale 16 - Tous les points ayant la même norme de vitesse ż, l'énergie cinétique est E T = 1 m T ż = 1 μ ż 17 - E c (P) = 1 m T v(g) = 1 μ Ẋ Ż, avec Ẋ = ż 1 et Ż = ż, d'où E c (P) = 1 ż μ 1 (H) 18 - E c = 1 m H v(g H ) = 1 μ 1 ż 4 ( - ) et E c (V) = 1 m V v(g V ) = 1 μ 1 ż 4 ż (H) (V) 19 - E T - [E c + E c + E c (P)] = 1 μ 4 Cette différence correspond à l'énergie cinétique de rotation de la corde autour de G D-VIBRATIONS DE A CORDE VERTICAE FIXÉE AUX DEUX EXTRÉMITÉS Position d'équilibre - a tension en M, T(M), est la force exercée par la partie [MA] sur la partie [BM] (ou par la partie [,] sur la partie [,]) On pose T(M) = T() 'équilibre du morceau de corde [,+d] s'écrit T(+d) - T() + dm g = a composante selon s'écrit T(+d) - T() + μ d g =, d'où dt = - μ g et donc T() = - μ g + cste d De plus T(=) = T(A), donc T() = T(A) + μ g ( - ) = T(A) + m T g - μ g Donc T() > T(A) >> m T g On en déduit T(M) T(A) Vibration 1 - e PFD appliqué à l'élément compris au repos entre et + d s'écrit μ d a(g ) = T(+d) - T() + dm g En supposant qu'il n'y a pas de mouvement vertical, la projection sur redonne le résultat de la question précédente, soit T(M) T(A) a projection sur x donne μ d x, t = T(+d) sinθ(+d,t) - T() sinθ(,t) T(A) (sinθ(+d,t) - sinθ(,t)) T(A) (θ(+d,t) - θ(,t)) = T(A), t 7 Mines Ponts PC Physique 1 page 3 / 5 Delorme-Coq d,

avec θ(,t) tanθ(,t) =, ce qui donne x, t = μ x, t T A t C'est bien une équation de propagation (de d'alembert) avec la célérité c = T A μ c = 1 1 donc c = 3 3 ms-1 - On cherche x(,t) = X() A(t) 'équation précédente devient X''() A(t) = 1 c X() A''(t), d'où X ' ' X = 1 A' ' t c e premier membre est indépendant de t, le second indépendant de, on en déduit que At cette expression est une constante qu'on suppose négative (si on la prend positive, on ne peut pas annuler X() en et ) On la note - k Nous obtenons X''() + k X() =, donc X() = X 1 cos(k ) + X sin(k ) Comme la corde est fixée en A et B pour tout t, X() =, donc X 1 =, et X() =, donc X sin(k ) = Comme la solution X = ne nous intéresse pas (elle donne x(,t) =, donc la corde immobile), nous obtenons sin(k ) =, d'où k = p π où p est un entier Donc k = k p = p D'autre part A''(t) + k c A(t) = donne, en posant ω p = k p c, A(t) = A 1p cos(ω p t) + A p sin(ω p t) a solution générale est la somme de toutes les solution, donc x(,t) = [A 1p cos p =1 p c t + A p sin p c t ] sin p Ici, seul le mode 1 est excité, donc il restera x(,t) = [A 1 cos c t + A sin c t ] sin De plus, x(,t=) = a sin, ce qui donne A 1 = a et A =, soit x(,t) = a cos c t sin 3 - x(,t=) = a sin + b sin 4 Comme l'équation différentielle est linéaire, on étudie séparément l'effet des deux termes e premier (mode 1) donne le résultat de la question précédente, le second (mode 4) donne b cos 4 c t sin 4 a solution est donc x(,t) = a cos c t sin + b cos 4 c t sin 4 4 - Sur la courbe proposée, on constate que l'allongement relatif augmente lorsque a / augmente, donc la masse linéique varie (car μ = m T / et m T est supposée constante) On pourra par exemple considérer la masse linéique constante, à moins de 1 % près tant que Δ / <,1, donc pour a / <,5 E:VIBRATIONS DE A CORDE FIXÉE À UNE EXTRÉMITÉ Position d'équilibre 5 - En A la tension est nulle donc T(=) = 'équation d'équilibre de la question est toujours valable Elle donne T() = T(A) + μ g ( - ) = μ g ( - ) Vibration 6 - En négligeant le déplacement vertical de la corde, on peut garder la même valeur de T() qu'à l'équilibre e PFD appliqué à l'élément compris au repos entre et + d, en projection sur x, donne μ d x, t = T(+d) sinθ(+d,t) - T() sinθ(,t) T(+d) θ(+d,t) - T() θ(,t) = (T() θ(,t)) d Donc μ x, t = 7 - En rajoutant df = - α x, t ( μ g ( - ) ), soit d x, il vient x, t x,t = g ( - ) x, t = g ( - ) x, t x, t - g x, t - α μ - g 7 Mines Ponts PC Physique 1 page 4 / 5 Delorme-Coq

8 - En remplaçant par x(,t) = x exp[j(ω t - k )], on obtient la relation de dispersion - ω = g ( - ) (- k ) - g (- j k) - α μ j ω Il y a propagation sans atténuation si k est une constante réelle a partie imaginaire de l'équation précédente donne g k = α μ ω, d'où α = α = g μ k ω a partie réelle donne ω = g ( - ) k g k lorsque << On en déduit ω = g k, puis α = μ g 9 - a vitesse de phase est définie par v φ = ω k Donc v φ = g a vitesse de groupe est définie (pour k réel) par v g = d ω d k, d'où v g = g = v φ Dans ce cas, la vitesse de groupe et la vitesse de phase sont des constantes (indépendantes de la pulsation), donc le milieu est non dispersif 3 - En négligeant le terme de frottement et en supposant <<, la relation de dispersion de la question 8 devient ω = g k - j g k En posant k = k 1 + j k, il vient ω = g (k 1 - k + j k 1 k ) - j g (k 1 + j k ); a partie imaginaire donne g k 1 k = g k 1, donc si k 1 (nécessaire pour avoir propagation), k = 1 x(,t) = a exp[j(ω t - (k 1 + j k ) )] = a exp[k ] exp[j(ω t - k 1 )] e terme d'amplitude a exp[k ] = a exp[ / ( )] augmente bien lorsque augmente (sens de la propagation) Ceci est dû au signe positif de k Ce terme d'amplification peut compenser les éventuels frottements, une propagation avec frottements est donc possible, ce qui est cohérent avec la question 8 31 - a partie réelle de l'équation donne ω = g (k 1 - k ) + g k, d'où, en remplacant k par son expression et en posant ω = g 4, ω = g k 1 + ω, ou encore k 1 = 1 g (ω - ω ) k 1 es fréquences basses correspondant à ω < ω conduisent à k 1 <, donc il n'y a pas de propagation (k 1 serait imaginaire pur) pour les basses fréquences C'est un filtre passe-haut 3 - En différenciant la relation précédente, on obtient k 1 dk 1 = 1 g ω dω et donc ω d ω = g soit v k 1 d k φ v g = g 1 Considérations énergétiques ω ω 33 - a puissance traversant la corde à la cote dans le sens des croissants est P(,t) = T x x, t x, t (produit scalaire entre la force et la vitesse) Donc P(,t) = T() θ(,t) = T() x, t et sont tous les deux proportionnels à l'amplitude de x(,t), donc P(,t) et sa valeur moyenne sont proportionnels au carré de l'amplitude du mouvement x(,t) de la corde Avec x(,t) = a exp[j(ω t - k )], = - j k a exp[j(ω t - k )] et = j ω a exp[j(ω t - k )] * <P(,t)> = 1 Re T [ x, t ] Re(T() j ω a j k* a * ) = - 1 ω a T() Re(k * ), donc <P(,t)> = - 1 ω a T() k 1 Cette puissance reçue est positive Puisque T() = μ g ( - ), T() et donc <P(,t)> diminuent lorsque augmente a puissance moyenne reçue par l'élément de corde situé entre et + d (<P(,t)> - <P(+d,t)>) est donc positive On en déduit que son énergie et donc son amplitude augmentent au cours du temps On demandait en fonction de??? 7 Mines Ponts PC Physique 1 page 5 / 5 Delorme-Coq