Chapitre Introduction

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1 Chapitre 4 Circuits triphasés déséquilibrés Ce chapitre concerne les circuits triphasés déséquilibrés, où une ou plusieurs charges triphasées ne sont pas balancées (l impédance n est pas la même dans les trois phases). 4.1 Introduction Il existe trois types de circuits triphasés déséquilibrés : 1. Charge déséquilibrée : Il peut exister un court-circuit dans la charge, ou une mauvaise répartition des charges monophasées sur le réseau 3φ. 2. Source déséquilibrée : Court-circuit à la source ou dans un transformateur. 3. Combinaison de source et charge déséquilibrées. De façon pratique, on retrouve des charges déséquilibrés plus souvent que des sources déséquilibrées. On conçoit les sources pour qu elles soient le plus équilibrées possible. On peut utiliser l une de deux méthode d étude pour résoudre ces circuits : 1. Utilisation des lois relatives aux circuits électriques (mailles, noeuds, etc..) 2. Méthodes des composantes symétriques. 1

2 4.2 Lois des circuits On commence l analyse en utilisant un circuit simple. Dans le premier cas, on prend un circuit sans neutre, comme à la figure 4.1. Dans ce cas, V N V n 0. v a (t) a I a Z b n v b (t) b I b Z a N v c (t) c I c Figure 4.1 Circuit triphasée en connection Y Y sans neutre En pratique, on connaît les tensions,, et ainsi que les impédances Z a, Z b, et. On veut calculer les courants I a,i b et I c. Il faut trois équations pour trouver ces trois inconnues. On applique la LKans la maille supérieure : Z a I a Z b I b = 0 Z a I a Z b I b = Puis on applique la LKans la maille inférieure : Z b I b I c = 0 Z b I b I c = On applique ensuite la LKC au noeud N : I a I b I c = 0, puis on résout le système d équations pour obtenir : I a = ( ) ( )Z b Z a Z b Z b Z a I b = ( )Z a ( )(Z a ) Z a Z b Z b Z a I c = (I a I b ) Il est donc possible de trouver les courants à l aide des méthodes classiques. Gabriel Cormier 2 GEN1153

3 On reprend les calculs, mais cette fois dans un circuit triphasé avec le neutre (figure 4.2). v a (t) a I a Z b n v b (t) b I b Z a N v c (t) c I c Z n I n = I a I b I c 0 Figure 4.2 Circuit triphasée en connection Y Y sans neutre En pratique, on connaît les tensions,, et ainsi que les impédances Z a, Z b, et Z n. On veut calculer I a, I b et I c. On obtient l équation suivante si on prend la phase a : = Z a I a V nn qu on peut manipuler pour obtenir l équation du courant : De même, I a = V nn Z a I b = V nn Z b I c = V nn I N = I a I b I c On peut combiner ces équations pour obtenir : V nn Z n = V nn Z a V nn Z b V nn Ce qui donne : V nn = ( Va V )( c ) 1 Z a Z b Z a Z b Z N De même, on peut résoudre ce genre de circuit par des méthodes classiques. Gabriel Cormier 3 GEN1153

4 Exemple 1 Soit le circuit triphasé suivant, avec trois charges différentes : 1 moteur triphasé, 1 moteur monophasé, et 1 radiateur monophasé. v a (t) a n v b (t) b I a1 I a2 v c (t) c I b1 I b2 I b3 I c1 I c3 7.5kW f p = 0.8 η=91% 750W f p = 0.69 η=78% 2.2kW La référence est = V. Quels sont les courants I a, I b et I c? Moteur 3φ : n référence de phase = P /η P = V I cosφ I = 3osφ = A φ = arccos(0.8) = On trouve donc que le courant est : I a1 = 27 (37 ) A, I b1 = 27 (157 ) A, I c1 = 27 (83 ) A Moteur 1φ : I ab = P /η V l cosφ = 6.34 A φ = arccos(0.69) = 46.4 I ab = 6.34 (46.4 ) Gabriel Cormier 4 GEN1153

5 On trouve donc que le courant est : I a2 = 6.34 (16.4 ), I b2 = I a2 = 6.34 (163.6 ), I c2 = 0 Radiateur 1φ : P = V l I I = P c = = 10 A I b3 = 10 (90 0 ) = j10 = I c3 Puisque la tension c est déphasée de 90 par rapport à la tension de référence, il faut tenir compte de ce déphasage dans le calcul de la phase du courant. Donc, si on somme les courants : I a = I a1 I a2 = 27 (37 ) 6.34 (16.4 ) = 33 (33 ) A I b = I b1 I b2 I b3 = 27 (157 ) 6.34 (164 ) j10 = 36 (149 ) A I c = I c1 I c3 = 27 (83 ) j10 = 37 (85 ) A 4.3 Composantes symétriques On commence la présentation des composantes symétriques par un développement général de la rotation vectorielle Rotation vectorielle Soit deux vecteurs V 1 et V 2. V 1 R θ V 2 (4.1) R θ est la rotation vectorielle d angle θ, comme à la figure 4.3. V 2 est l image de V 1 par R θ. V 2 = R θ ( V 1 ) (4.2) Propriétés : V 2 = V 1 ; ( V 1 V 2 ) = θ. V 1 a des coordonnées (x 1,y 1 ), et V 2 a des coordonnées (x 2,y 2 ). Gabriel Cormier 5 GEN1153

6 V 2 θ V 1 Figure 4.3 Rotation vectorielle Représentation Complexe V 1 c est l affiche complexe de V 1 = x 1 jy 1. V 2 c est l affiche complexe de V 2 = x 2 jy 2. Une rotation de R θ dans le plan complexe, c est l opérateur e jθ. R θ e jθ (4.3) V 2 = e jθ V 1 (4.4) L opérateur j est une rotation d angle de 90 : j = e j90, comme à la figure 4.6. z 2 z 1 Figure 4.4 Opérateur complexe j On va définir un nouvel opérateur : l opérateur a, où a = rotation d angle de 120. a = e j120 = 1 2 j 3 2 (4.5) z 2 = az z 1 Figure 4.5 Opérateur complexe a Gabriel Cormier 6 GEN1153

7 Propriétés : a 2 = (e j120 ) 2 = e j240 = 1 2 j 3 2 = a 240 z 1 z 2 = a 2 z 1 Figure 4.6 Opérateur complexe a 2 Théorème Tout système triphasé déséquilibré peut être décomposé en une somme d un système direct, d un système inverse et d un système homopolaire. a. Système direct Le système direct est un système triphasé équilibré de séquence directe (abc), comme à la figure 4.7. système direct a b c = a 2 a (4.6) c = (120 ) = a a = 0 b = (120 ) = a 2 Figure 4.7 Séquence directe Gabriel Cormier 7 GEN1153

8 b. Système inverse Le système inverse est un système triphasé équilibré de séquence inverse (acb), comme à la figure 4.8. a système inverse V ib = av i (4.7) c a 2 b = (120 ) = a a = 0 c = (120 ) = a 2 Figure 4.8 Séquence inverse c. Système homopolaire Le système homopolaire est un système triphasé où les tensions sont égales, comme à la figure 4.9. a 1 système homopolaire V ob = 1 (4.8) 1 Dans ce cas, a = b = c =. c a b c Figure 4.9 Séquence homopolaire On combine alors les trois systèmes (direct, inverse, homopolaire) pour obtenir un système complet : Soit un système triphasé déséquilibré, Gabriel Cormier 8 GEN1153

9 1 = a 2 a 1 a a (4.9) 1 Représentation matricielle On peut simplifier la représentation du système : = a 2 a 1 a a 2 1 } {{ } M (4.10) Le calcul des tensions des systèmes se fait à l aide de la matrice M inverse : M 1 = 1 1 a a 2 1 a 3 2 a = [ M 1] 4.4 Composantes symétriques de courant Soit un système triphasé déséquilibré avec des courants : I a I b I c On obtient les relations suivantes : I a I b = [ M ] I c I d I i I o ; I d I i I o = [ M 1] I a I b I c (4.11) Remarque : Le courant homopolaire est : I o = 1 3 (I a I b I c ) (4.12) Dans une charge triphasée quelconque sans neutre, le courant homopolaire I o = 0. Dans une charge triphasée équilibrée avec neutre, I o = 0. Gabriel Cormier 9 GEN1153

10 4.5 Composantes symétriques et impédances Soit un système triphasé déséquilibré avec des impédances : Z a Z b On obtient les relations suivantes : Z a Z b = [ M ] Z d Z i Z o ; Z d Z i Z o = [ M 1] Z a Z b (4.13) Remarque : Dans une charge triphasée équilibrée, Z a = Z b = = Z, et alors Z d = 1 3 (1 a a2 )Z = 0 Z i = 1 3 (1 a2 a)z = 0 (4.14) Z o = 1 (1 1 1)Z = Z Composantes symétriques et tensions ligne-ligne Pour la composante du système direct : composante de phase : a = 0 composante ligne-ligne : l,ab = 3 (30 ) l,bc = 3 (90 ) l,ca = 3 (150 ) Pour la composante du système inverse : composante de phase : a = 0 composante ligne-ligne : l,ab = 3 (30 ) l,bc = 3 (90 ) l,ca = 3 (150 ) Pour la composante homopolaire : l = 1 3 (V l,ab V l,bc V l,ca ) = 0 Gabriel Cormier 10 GEN1153

11 Quel que soit le système (avec neutre, sans neutre, équilibré, déséquilibré), la composante l = 0. Mais on ne peut pas déterminer avec l. 4.7 Loi d Ohm dans le domaine d-i-o Soit une charge triphasée quelconque, montrée à la figure Z a Zb Figure 4.10 Composantes symétriques et loi d Ohm On peut écrire les tensions dans une matrice : Z a 0 0 = 0 Z b I a I b I c bc = [ Z abc ] I abc On peut relier les tensions et courants des trois séquences (directe, inverse et homopolaire) par la relation suivante : Z o Z i Z d = Z d Z o Z i Z i Z d Z o } {{ } Z dio I d I i I o (4.15) 4.8 Calcul de puissance Soit une charge triphasée quelconque, montrée à la figure Gabriel Cormier 11 GEN1153

12 Charge 3φ déséquilibrée Figure 4.11 Calculs de puissance et composantes symétriques La puissance apparente totale est la somme des puissances sur chaque phase : S = I a I b I c (4.16) = [ ] I a I b S = T I a I b I c I c (4.17) En fonction des composantes symétriques, la tension est : V b = [ M ] V i Pour obtenir la transposée : T [ ] = M V i T = T [M ] T Le courant, en fonction des composantes symétriques, est : I a I b = [ M ] I d I i I c I o On combine pour obtenir la puissance S : S = T [M ] T [ M ] I d I i I o Gabriel Cormier 12 GEN1153

13 Si on multiplie les deux matrices M T M : [ ] T [ ] 1 a M M = 2 a a 3 a 3 = a a 2 a a 2 1 = a 2 a Donc si on applique cette matrice : S = T I d I i I o = T 3I d 3I i 3I o (4.18) = 3 I d 3I i 3I o (4.19) De la même façon que les circuits équilibrés, P = R{S} Q = I{S} et f p = P S Mesure de la puissance dans un système déséquilibré 1. La méthode des 2 wattmètres est valide si le neutre n est pas branché. 2. Si le neutre est branché, on utilise la méthode des 3 wattmètres. Exemple 2 On mesure des tensions et impédances dans un système triphasé de : b = Z an = 20 j10 Ω c = (210 ) Z bn = 30 j10 Ω a = 100 (120 ) n = 10 j15 Ω Quelles sont les composantes de séquence directe, inverse et homopolaire des tensions de ligne, des impédances, des courants et des tensions de phase? Quels sont les courants I an,i bn et I cn pris par cette charge? Quelles sont les tensions n,n et n aux bornes de cette charge? Quelle est la séquence de phase? Gabriel Cormier 13 GEN1153

14 On peut obtenir les composantes de tensions en calculant : b V bc = [ M ] l l V il V il = [ M 1] Donc, Tensions de phase? l l l a l l b c a = 1 1 a a (10.9 ) 1 a 3 2 a (210 ) = 57.7 (30 ) (120) 0 l = (10.9 ) = (10.9 ) = (40.9 ) 3 (30 ) l = 57.7 (30 ) = 57.7 (30 ) 3 (30 ) = 33.3 (60 ) l = 0 =? Courant : = [ ] I d Z dio I i où [ ] Z o Z i Z d Z dio = Z d Z o Z i I o Z i Z d Z o Z d Z i = [ M 1] Z a 2.25 (49.1 ) Z b = 13.3 (96.1 ) 20.6 (14 ) Z o Dans une charge sans le neutre, I o = 0. Donc on obtient les équations suivantes : 1. = Z o I d Z i I i = (40.9 ) 2. = Z d I d Z o I i = (60 ) 3. = Z i I d Z d I i Selon l équation 1 et 2, on trouve I d et I i : [ ] Id = [ Z ] [ ] 1 = I i [ 3 (52 ] ) 1.93 (49 ) Et maintenant, puisqu on a trouvé I d et I i, on peut trouver : = Z i I d Z d I i = 37 (145 ) Donc, = [ M ] 72 (43 ) = 155 (161 ) V 37 (85 ) Gabriel Cormier 14 GEN1153

15 et le courant : I a I b I c = [ M ] I d I i I o 3.25 (17 ) = 4.9 (179 ) A 2 (29 ) Exemple 3 Les tensions de ligne aux bornes d une charge en étoile sans fil neutre sont respectivement 200V, 160V et 209V pour b, c et a. Les impédances de chacune des phases de la charge sont : Z an = 6 j0 Ω Z bn = 5.2 j3 Ω n = 5 j12 Ω Déterminer la tension aux bornes de chacune des trois impédances. On doit commencer par trouver les angles des tensions à la source. Puisque les trois sources sont branchées en étoile, sans neutre, les tensions doivent former un système fermé : b θ c θ b a c On prend b comme référence de phase, donc avec un angle de 0. Avec l utilisation de relations trigonométriques, on peut trouver θ b et θ c. cosθ b = b 2 c 2 a 2 2 b c cosθ c = b 2 a 2 c 2 2 b a θ b = θ c = Gabriel Cormier 15 GEN1153

16 Donc les tensions sont : b = V c = 160 ( ) = 160 (110 ) V a = 209 ( ) = 209 (134 ) V La première chose à trouver est la tension de ligne des trois séquences : l V il = [ M 1] b V bc = 1 1 a a a 3 2 a 160 (110 ) l a (134 ) j (8 ) = j26.11 = 29.3 (63.2 ) 0 0 Les tensions de phase sont trouvées avec les relations habituelles : l = (30 ) = (8) 3 (30 ) = (22 ) l = 29.3 (63.2 ) = 29.3 (63.2 ) 3 (30 ) l = 0 =? = 16.9 (33.2 ) On trouve ensuite les impédances du système d-i-o : Z d Z i = [ M 1] Z a 4.85 (17.3 ) Z b = 4.32 (158.9 ) 6.18 (29.1 ) Z o On peut utiliser les équations de l exemple 2 pour obtenir : = Z o I d Z i I i = (22 ) = Z d I d Z o I i = 16.9 (33.2 ) = Z i I d Z d I i Selon l équation 1 et 2, on trouve I d et I i : [ ] Id = [ Z ] [ ] 1 = I i [ 14 (34.3 ] ) 8.4 (93 ) Et maintenant, puisqu on a trouvé I d et I i, on peut trouver : = Z i I d Z d I i = 72.1 (132.4 ) V Gabriel Cormier 16 GEN1153

17 Donc, = [ M ] 66.5 (2.4 ) = (178.7 ) V (117.2 ) Gabriel Cormier 17 GEN1153

18 Exemple 4 Une source triphasée équilibrée de 120/208V, 4 fils, alimente une charge triphasée en étoile. Des mesures ont permis de recueillir les informations suivantes : n = I a = 23 (10 ) Z l = 0.10 j0.24ω n = 120 (120 ) I b = 34 (120 ) Z n = 0.15 j0.36ω n = 120 (120 ) I c = 18 (100 ) On demande d effectuer une analyse exhaustive des tensions, des courants et des puissances et de faire quelques commentaires. v a (t) a I a Z l Z a n v b (t) b I b Z l Z b N v c (t) c I c Z l Z n I n On commence tout d abord en calculant la puissance à la source. En premier, on calcule la puissance de façon normale, puis ensuite avec les composantes symétriques. 1. Tensions de phase : S s = I a I b I c = (120)(23 (10 )) (120 (120 ))(34 (120 )) (120 (120 ))(18 (100 )) = 8828 j1218 VA 2. Composantes symétriques : Il faut premièrement trouver les tensions et courants dans le système d-i-o. = [ M 1] 120 = 0 0 Gabriel Cormier 18 GEN1153

19 I d I i I o = [ M 1] I a I b I c 24.5 j3.38 = 2.71 j j5.24 La puissance complexe est donc : S = T 3I d 3I i 3I o = 8828 j1218 VA On voit qu on obtient la même réponse. Si la source est équilibrée (même si la charge est en déséquilibre), la puissance apparente n est seulement que dans la séquence directe (si la séquence de phase est positive). Dans les lignes : 1. Façon usuelle : Puissance dans le neutre : S l = Z l I a 2 Z l I b 2 Z l I c 2 = j482.2 VA S n = Z n I n 2 = Z n I a I b I c 2 = 38.0 j91.2 VA 2. Composantes symétriques : Chute de tension dans la ligne V ld V li V lo On connaît déjà les courants, donc : V la = Z l I a = 5.98 (57.4 ) V V lb = Z l I b = 8.84 (52.6 ) V V lc = Z l I c = 4.68 (167.4 ) V V ln = Z n I n = 6.21 (13.5 ) V = [ M 1] S ligne = V la V lb V lc V ld V li V lo 3.26 j5.55 = 1.38 j j0.32 T 3I d 3I i 3I o = j482.2 VA Gabriel Cormier 19 GEN1153

20 Et, dans le neutre : S n = V ln I n = 38 j91.2 VA Dans la charge : 1. Façon usuelle : On calcule d abord la tension aux bornes de la charge : La puissance apparente à la charge est : V CHa = V sa V la V nn = (1.86 ) V CHb = (126.8 ) V CHc = (120.5 ) S s = V CHa I a V CHb I b V CHcI c = (110.8 (1.86 ))(23 (10 )) (119.2 (126.8 ))(34 (120 )) (121.1 (120.5 ))(18 (100 )) = 8589 j645 VA 2. Composantes symétriques : On calcule les puissances : V CHd V CHi V CHo = [ M 1] V CHa V CHb V CHc (2.7) = 1.39 (7.8) 7.59 (166.5) S CHd = V CHd I d = 8644 j777 VA S CHi = V CHi I i = 8.6 j20.7 VA S CHi = V CHd I d = 46.4 j111.4 VA Si on fait la somme des trois puissances à la charge, on retrouve le même résultat que celui obtenu de la façon habituelle, soit 8589 j645 VA. Notez bien : Dans les séquences inverses et homopolaires, la charge fournit de la puissance. Si on fait un bilan des puissances, on trouve que la source fournit 8828 W en séquence directe. La charge en consomme 8644 W, et les lignes 184 W. Des 8644 W consommés par la charge, 8589 sont de la puissance utile et 55 W sont retournés dans les lignes pour compléter les pertes globales. Gabriel Cormier 20 GEN1153

21 Un bilan des puissances permet d illustrer ce concept un peu mieux : Façon usuelle Source 8828 j1218 fournit Ligne j482.2 consomme Neutre 38 j91.2 consomme Charge 8589 j645 consomme Composantes symétriques Source d 8828 j1218 fournit i 0 o 0 Ligne d j441.2 consomme i 8.6 j29.7 consomme o 8.4 j20.3 consomme Neutre d 0 i 0 o 38 j91.2 consomme Charge d 8644 j777 consomme i 8.6 j20.7 fournit o 46.4 j111.4 fournit Si on additionne les puissances de la ligne, neutre, et charge, on trouve bien que le total est le même que la source. Gabriel Cormier 21 GEN1153