Chapitre II : Cinématique du point matériel Système de coordonnées

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1 MECANIQUE DU POINT MATERIEL Chapitre II : Cinématique du point matériel Système de coordonnées Pr Fatima BOUYAHIA 1 ère Année Cycle Préparatoire II1 Notations et définitions II Systèmes usuels de coordonnées II 1 Coordonnées cartésiennes II Coordonnées cylindriques II 3 Coordonnées sphériques II3 Mouvements particuliers

2 II1 Introduction 1) La cinématique = branche de la mécanique - Notions de Repère, de Vitesse, d Accélération, Trajectoire, etc - Pas de masse ni de force - Les grandeurs fondamentales sont : la longueur et le temps ) Espace, temps et référentiel : - L espace physique est en mécanique classique assimilé à un espace euclidien de dimension trois - Le temps est un concept lié à la notion d évolution - Le référentiel = repère d espace muni d une horloge II-Systèmes usuels de coordonnées 1)Coordonnées Cartésiennes Soit M un point matériel en mouvement R(O,xyz) M(t) la position du point mobile à l instant t OM noté aussi M est le vecteur position de M dans R(O,xyz) Trajectoire = ensemble des positions occupées par M au cours du temps dans l espace ; c est la courbe décrite par le point M dans son mouvement 1 /La vitesse du point M en coordonnées cartésiennes Par définition : OM xi yj zk v(m / R) xi yj zk et (M / R) xi yj zk La vitesse est portée par la tangente à la trajectoire du mouvement au point M(t) La norme de la vitesse, est la vitesse scalaire, notée v tel que ; v v(m / R) x y z

3 Le déplacement élémentaire est donné par : d OM v(m / R)dt dxi dyj dzk Equation d évolution (ou équation horaire) : c est la relation qui, à tout instant, lie la position du point matériel M au temps t L abscisse curviligne s(t) est la mesure algébrique de l arc de la courbe, il est compté positivement dans le sens du parcours : L arc élémentaire est noté La loi s(t) définit ainsi l équation horaire du mouvement En coordonnées cartésiennes, on a : ds d OM ds d où on a : v v(m / R) dt )Coordonnées cylindriques dx dy dz Vitesse et accélération dans les systèmes cylindrique OM e zk ; v(m / R) e e z k (M / R) ( )e ( )e zk Expressions dans la base locale des coordonnées cylindriques En coordonnées polaires, (,), le vecteur position, la vitesse et l accélération sont :

4 3)Coordonnées sphériques OM e v(m / R) e e (M / R) ( )e ( ) e Vitesse et accélération dans les systèmes shphérique OM re r ; v(m / R) re r e r r sin e (M / R) [r r( sin )]er [r r sin cos)e [r cos r sin r sin ]e 4) Trièdre de Serret-Frenet La vitesse et l accélération dans le repère de Serret-Frenet 1 / Plan osculateur à la courbe (1) Le plan osculateur est le plan tangent à la courbe formée par les vecteurs v (M / R) et (M / R) Dans ce plan, prenons comme axe de coordonnées la tangente et la normale à la trajectoire en M dans le plan osculateur et de vecteurs unitaires respectivement et n ds, on a : v (M / R) v dt où s(t) est l abscisse curviligne du point M à l instant t, on a donc (s) et n n(s) () La normale n à la courbe contenue dans le plan osculateur est dite normale principale (3) La courbure au point M est la quantité K(s) définit par d l équation : K(s) n ds d OM ds d OM D après ce qui précède, on a : d où dt dt ds (4) Rayon de courbure : le rayon de courbure en un point M d abscisse curviligne s(t) est l inverse de la courbure en ce point : 1 R(s) K (s)

5 / Trièdre de Serret-Frenet Pour une courbe, il existe en chaque point M(s) un repère (orthonormé direct) dit repère de Serret-Frenet R' (M,, n, b) : où est le vecteur unitaire porté par la tangente en M, n est le vecteur unitaire porté par la normale principale b est le vecteur unitaire directement perpendiculaire à et à n b est appelé la binormale de la courbe au point M(s) considéré Si le point M est un point mobile dans un référentiel R(O,xyz), son accélération s exprime dans le référentiel R par la relation suivante : dv(m / R) d (M / R) s s dt dt que l on peut encore écrire : s ( M / R) s n R(s) t n somme des accélérations tangentielle et normale II3 Quelques mouvements particuliers 1 / Mouvement rectiligne Mouvement rectiligne si la trajectoire est une droite ; Mouvement rectiligne et uniforme si de plus sa vitesse constante Si v(t) v0 où v 0 est un vecteur constant, la loi du mouvement est OM(t) OM(t 0) (t t 0) v0, La trajectoire est contenue dans une droite parallèle à v 0 Si v(t) (t) u où (t) est une fonction de temps t continue et u un vecteur constant non nul, on a : t OM(t) OM(t 0 ) u (t)dt / Mouvement circulaire t 0 Dans R(O,xyz), R rayon de la circonférence (=cte>0)

6 OM R(cos i sin j) Re r v(m / R) R ( sin i cosj) R e v (M / R) OM et v R cos )i R( cos (M / R) R( sin sin ) j De même on peut avoir ( M / R) R e R e r t n : somme des accélérations tangentielle, t, qui est parallèle à la vitesse et dont la norme est R t et normale, n,qui perpendiculaire à la vitesse et parallèle et de sens opposé au vecteur position, sa norme est R n Remarque : (1) On rencontre très souvent des mouvements circulaires que cela vaut la peine d apprendre définitivement ces formules par cœur () On peut aussi écrire, avec k vecteur vitesse de rotation autour de l axe Oz ; d où v(m / R) OM R e r (3) Si cte, le mouvement circulaire est dit uniforme, son accélération est (M / R) R e r Dans un mouvement circulaire à vitesse constante en norme, l accélération n est pas nulle / Mouvement hélicoïdal Soit un référentiel direct R(O,xyz), on appelle hélice circulaire de pas a et de rayon R (a et R constantes >0) la courbe représentée paramètriquement pour IR par l équation : a OM R cos i R sin j k Si =(t) (fonction de temps) : le mouvement de M est appelé mouvement hélicoïdal Sa trajectoire est donc contenue dans l hélice Avec les vecteurs de base cylindrique (e,e, k), on a : a v(m / R) Re k et a (M / R) R e R e k

7 Si on pose k vecteur vitesse de rotation, et si on pose m la projection orthogonale de M sur l axe de l hélice, Oz, on a aussi : a v(m / R) Om k avec Om Re 53- Exercices : (1) Trouver l expression du rayon de courbure d une courbe définie par ses équations paramétriques : Rép v v dv v v 3 et n, d où v Par exemple le cas dt R R 3 (x y ) d une courbe plane, z=0, on arrive à : R xy yx dy () même question pour la courbe y=y(x), on a : y' et dx 3 R (1 y' ) y' 1 d (3) même question pour =(), on a : ' et d 3 1 R ( ' ) ' ''

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