CH.17 : MECANIQUE DU SOLIDE
|
|
- Vivien Renaud
- il y a 7 ans
- Total affichages :
Transcription
1 COUS CH.7 : Plan (Cliquer sur le titre pour accéder au pararaphe) **********************. CNEMATQUE DU SOLDE..... DSTBUTON DES VTESSES DANS UN SOLDE..... MOMENT CNETQUE D UN SOLDE AYANT UN PONT DE VTESSE NULLE MOMENT D NETE PA APPOT A UN AXE Définition Théorème de Huyens Trois moments d inertie «classiques» ENEGE CNETQUE D UN SOLDE AVEC UN PONT DE VTESSE NULLE MOMENT CNETQUE SCALAE LOS GENEALES DE LA DYNAMQUE DU SOLDE THEOEME DE LA ESULTANTE CNETQUE THEOEMES DU MOMENT CNETQUE Théorème du moment cinétique vectoriel Théorème du moment cinétique scalaire LOS DE CONSEVATON POU UN SOLDE SOLE THEOEME DE L ENEGE CNETQUE ACTONS DE CONTACT ENTE DEUX SOLDES GENEALTES FOTTEMENT DE GLSSEMENT PUSSANCE DES ACTONS DE CONTACT Cas énéral Cas d une liaison lissière Cas d une liaison pivot... 7 V. CONSELS POU LA ESOLUTON D UN POBLEME CNEMATQUE DU SOLDE **********************.. DSTBUTON DES VTESSES DANS UN SOLDE Soient () un référentiel quelconque, M et M deux points d un solide (S) ; on montre que : où : () t S!!!!!! v = v + M M ω M S M S S ω est le «vecteur vitesse instantanée de rotation» de (S) par rapport à (). ω = Exemples : translation : 0 S v = v M M rotation autour d un axe FXE passant par M : v = v = ω!!!!!!! M M M 0 M S Pae Christian MAE EduKlub S.A.
2 COUS.. MOMENT CNETQUE D UN SOLDE AYANT UN PONT DE VTESSE NULLE ω le vecteur rotation Soit O le point fixe ; M est un point quelconque du solide et S instantanée ;en énéralisant la définition du chapitre 4 à une distribution continue de masse, on peut écrire : σ =!!!! OM v dm =!!!! OM!!!! OM dm o M S M M S S ( ω ) Cette relation définit une application LNEAE de l espace vectoriel des rotations dans l espace vectoriel des moments cinétiques. Cette application est susceptible d une représentation matricielle : ( σo ) = [ Jo]( ωo ) où : [ ] J est la «matrice d inertie», symétrique, du solide (S) en O. o q : cette relation montre, qu en énéral, le moment cinétique n est pas colinéaire au vecteur rotation instantanée. q : la notion de matrice d inertie (sa diaonalisation, l existence d axes principaux d inertie ) n est pas au proramme : elle permet cependant de justifier les relations obtenues dans les pararaphes suivants MOMENT D NETE PA APPOT A UN AXE z Définition ( ') a u M r H G (S) On note J le moment d'inertie du solide (S) par rapport à un axe ( ) passant par O. u est un vecteur unitaire de cet axe; on pose: ( ) O y x ( J = HM dm= r dm M S M S J est en k. m ) q : un moment d inertie prend en compte la masse d un solide (par l intermédiaire de dm), mais éalement la manière dont cette masse se répartit (par l intermédiaire de r )..3.. Théorème de Huyens Si l on note J G le moment d inertie de (S) par rapport à un axe ( ), passant par le centre d inertie G du solide, alors on peut en déduire le moment d inertie de (S) par rapport à un axe ( ' ), parallèle à ( ) et distant de ce dernier de a, en écrivant : J J ma ' = G + (où m est la masse totale du solide) q : le théorème de Huyens n est pas explicitement au proramme (mais pas interdit) ; dans la plupart des cas, nous verrons que l on peut s en dispenser et on lui préférera les théorèmes de Köni. Pae Christian MAE EduKlub S.A.
3 COUS.3.3. Trois moments d inertie «classiques» emarque préliminaire : les calculs de moment d inertie ne sont pas au proramme et doivent être fournis par l énoncé ; dans le cas contraire, on se contentera de noter J le moment d inertie du système par rapport à l axe considéré. Les moments d inertie suivants sont donnés à titre indicatif ; on notera M la masse des solides : ( ) ( ) ( ) G L L sphère pleine homoène cylindre plein homoène barre mince homoène J 5 = M J = M J = ML.4. ENEGE CNETQUE D UN SOLDE AVEC UN PONT DE VTESSE NULLE E ( ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) v M dm C S M S v M v M dm M S v M ω OM!!!! = = = dm M S E C S ( ) OM!!!! v = ω M dm ( ω M S peut dépendre du temps, l intération se faisant S selon les variables d espace) ; on reconnaît l expression du moment cinétique, d où : EC = ωs σo = ωs [( Jo) ωs ] En notant u un vecteur unitaire de l axe instantané de rotation ( ) calcul montre que l on a alors :.5. MOMENT CNETQUE SCALAE E C = J ω On s intéresse à la projection du moment cinétique vectoriel o rotation ; avec les mêmes notations que précédemment, on a : σ = u σ o S σ ; le, on a : ω = ω S S u sur l axe instantané de = «moment cinétique scalaire du solide (S) par rapport à l axe ( )» (dans le référentiel ()) () t = J ω () t On montre que : σ S Pae 3 Christian MAE EduKlub S.A.
4 COUS. LOS GENEALES DE LA DYNAMQUE DU SOLDE.. THEOEME DE LA ESULTANTE CNETQUE Pour un solide (S) de centre d inertie G, dans un référentiel (), la quantité de mouvement (ou résultante cinétique) s écrit : p v( M) dm = M S Théorème de la résultante cinétique : dp ; on en déduit : ma ext F dt = = G (pour m = cste) q : si () est non aliléen, il faut prendre en compte les forces d inertie dans les forces extérieures appliquées au solide... THEOEMES DU MOMENT CNETQUE... Théorème du moment cinétique vectoriel Le moment cinétique du même solide, calculé en un point A FXE dans le référentiel (), s exprime ainsi : σ!!!! = AM v( M ) dm A M S Théorème du moment cinétique vectoriel : ; il vient alors : dσ dt = M A ext A (= moment en A des forces ext.) q : si on applique le TMC en G, dans le référentiel barycentrique, les forces d inertie n interviennent pas, même si (*) n est pas aliléen (cf. chapitre 4). q : on rappelle (chapitre 4) la possibilité d utiliser le premier théorème de Köni pour calculer le moment cinétique en un point A quelconque à partir du moment cinétique barycentrique, soit :!!! σ A AG mv G * = σ + ( )... Théorème du moment cinétique scalaire Pour un solide en rotation autour d un axe FXE ( ), on peut projeter le TMC vectoriel sur cet axe pour obtenir : Théorème du moment cinétique scalaire : dσ dt dω = J = M dt S ext q : en pratique, c est ce dernier TMC que nous appliquerons, car la détermination du moment vectoriel des forces de liaison est en énéral incomplète..3. LOS DE CONSEVATON POU UN SOLDE SOLE ext ext F = M A = ; on obtient les deux relations : Pour un système isolé, on a : 0 et : P = cste!!!! σ = cste!!!! q : ces relations sont appelées «intérales premières du mouvement», où n interviennent que des dérivées premières du vecteur position : elles sont en principe plus simples que les théorèmes fondamentaux pour déterminer le mouvement d un solide. A Pae 4 Christian MAE EduKlub S.A.
5 COUS.4. THEOEME DE L ENEGE CNETQUE Dans le chapitre 4, nous avions remarqué que les forces intérieures à un solide ne travaillent pas ; on écrit donc : ext Théorème de l énerie cinétique : E = E () E ( = W ( ) C C C Dans le cas où toutes les forces sont conservatives, le TEC se ramène à la conservation de l énerie mécanique de la forme : ext Eméca = EC + EP = 0 (avec : E = W ( ) ) q : le TEC et la conservation de l énerie mécanique constituent éalement des intérales premières du mouvement. q : si le référentiel d étude est non aliléen, il suffit de prendre en compte le travail de la force d inertie d entraînement (la force de Coriolis, constamment perpendiculaire au déplacement, ne travaille pas). q3 : il sera souvent utile d appliquer le deuxième théorème de Köni, que nous rappelons ici : E = E + mv * C C G P. ACTONS DE CONTACT ENTE DEUX SOLDES.. GENEALTES Considérons deux solides ( S ) et ( S ) en contact ponctuel au point (à l instant t): nous distinuerons ce point purement éométrique, des points et respectivement «ravés» ( S ) et ( S ) ; on se place dans un référentiel () quelconque. sur les solides Nous supposerons qu il existe un plan (P) tanent en aux solides ; nous raisonnerons sur les fiures suivantes : ( S) n ω N ω S (P) v ( S ω T ω est à N ω appartiennent à (P), mais ne sont pas forcément colinéaires. et T v q : (P) ; On appelle «vitesse de lissement» du solide ( S ) par rapport au solide ( S la randeur : On note v = v v = v S S ω le vecteur rotation instantanée de ( ) S (cette vitesse ne dépend pas de ()) S par rapport à ( S ; on peut écrire : Pae 5 Christian MAE EduKlub S.A.
6 COUS!!!!!! vm S S = v S S + M ω S S = v + M ωs S ; par ailleurs : ω S S = ωn + ωt!!!!!! v = v + M ω + M ω M S N T D où : N v traduit le GLSSEMENT de ( S) sur ( S!!! M ω traduit le PVOTEMENT de ( S) sur ( S!!! M ω traduit le OULEMENT de ( S ) sur ( S ) T q : nous rencontrerons souvent le cas particulier du «roulement sans lissement» (SG), v = 0; ω = 0; ω = ω qui correspond à : N S T.. FOTTEMENT DE GLSSEMENT Les actions de contact au point exercées par le solide ( par leur résultante et leur moment résultant en, noté M T «moment de frottement de roulement» (soit M de frottement de pivotement» (soit M N S sur le solide ( S ) se caractérisent ; ce dernier se décompose en un appartenant au plan (P)), et en un «moment perpendiculaire au plan (P)). En pratique, les frottements de roulement et de pivotement sont très souvent nélieables (quelle belle invention que la roue!) ; dans les exercices et les problèmes, nous écrirons donc : M = 0 On décompose à son tour la résultante en : = N + T avec : N = réaction normale (au plan (P)) ; T = réaction tanentielle Les composantes N et T satisfont aux lois phénoménoloiques de Coulomb : Glissement de (S) sur (S : v 0 ; T et v sont COLNEAES, mais de sens CONTAE; T = f N Pas de lissement de (S) sur (S : v = 0 ; T f N q : f est appelé «coefficient de frottement de lissement» ; on distinue parfois un f (pour v = 0 f (pour v 0 coefficient statique S ), d un coefficient cinétique C ) : C S (comme on peut le constater lorsqu on essaie de mettre en mouvement un lourd objet ). q : on dit parfois que pour v = 0, la force T (qui, effectivement, tend à s opposer au lissement) «est de sens contraire à la vitesse v qui apparaîtrait en cas de lissement» ; cette notion est souvent délicate à manipuler, surtout lorsque les conditions initiales du mouvement sont quelconques : on retiendra qu il est préférable de travailler avec une randeur T alébrique, et que le sine de T se découvrira une fois les calculs menés (souvent, ce sine est directement lié à celui de l accélération du solide, qui peut varier au cours des différentes phases du mouvement et dépend des conditions initiales ). f f Pae 6 Christian MAE EduKlub S.A.
7 COUS.3. PUSSANCE DES ACTONS DE CONTACT.3.. Cas énéral On considère le mouvement de solides ( S et ( S ) en contact ponctuel, dans un référentiel () ; avec les mêmes notations que précédemment, la puissance des actions de contact exercées par le solide ( S sur le solide ( S ), calculée dans (), est donnée par : P = v S + ωs M( S) Pour le solide ( S : P = v + ω M ( S S Le principe de l éalité de l action et de la réaction permet d écrire : = et M( S S = M( S) v = v v et ω = ω ω Par ailleurs, on pose: puissance TOTALE des actions de contact entre les solides : S S S P= P + P = v + ω M ( S S ) S ; on peut alors exprimer la q : cette puissance est indépendante du référentiel (), elle ne dépend que du mouvement relatif des solides. q : dans le cas d un roulement sans lissement ( v = 0 (ce que ) où l on peut nélier M l on fera toujours, sauf spécification contraire de l énoncé), on a donc : P = Cas d une liaison lissière Dans ce type de liaison, les points de contact entre les solides seront tels que seuls des mouvements de translation seront autorisés ; les frottements de roulement et de pivotement seront nuls ( M = 0 en chaque point de contact), et l on aura : P= v = v T = v T 0 Liaison lissière parfaite : T = 0 P= Cas d une liaison pivot seront autorisées ; en notant un vecteur unitaire de l axe de rotation et en prenant un point O de cet axe, il vient : Dans ce type de liaison, seules les rotations autour d un axe ( ) u P= ω M = ω u M S O S O P= ω M S q : ( S représente ici le solide autour duquel ( S ) tourne et sur lequel ce dernier est articulé ; M est la projection sur l axe de rotation du moment vectoriel des actions de contact au niveau de l articulation. Liaison pivot parfaite : en l absence de frottement au niveau des surfaces de contact, les forces de contact sont normales à ces surfaces et passent par l axe de rotation ; on a alors : P = M = 0 0 q : ce dernier point est important, car dans ce type de liaison, nous ne sommes renseinés que sur une composante du moment des forces de liaison on devra appliquer le TMC scalaire. Pae 7 Christian MAE EduKlub S.A.
8 COUS V. CONSELS POU LA ESOLUTON D UN POBLEME Avant toute analyse «physico-mathématique», essayer de «sentir», de prévoir «intuitivement» les différentes phases du mouvement (lissement ou non lissement, oscillations, translation ou rotation pure ) ; mais rester prudent quant à ces conclusions intuitives, notamment en cas de «fortes modélisations» (liaisons parfaites par exemple). Définir clairement le système et le référentiel d étude, et trouver le nombre de derés de liberté du système (nombre de paramètres indépendants permettant de caractériser la position du système à tout instant) : on peut trouver un premier nombre «à priori», puis un second qui prend en compte des relations supplémentaires attendues (cas de la SG par exemple). On connaît alors le nombre d équations scalaires indépendantes nécessaires à la détermination des paramètres : dans le cas des systèmes à un deré de liberté, on donnera la préférence aux intérales premières du mouvement (ces dernières conduiront, en énéral, plus rapidement à la position du système, puisqu elles ne comportent que des dérivées premières du vecteur-position). Faire un bilan complet des forces appliquées au système, sans oublier les forces de liaison ; les classer en forces intérieures et extérieures (si des forces intérieures sont inconnues, les théorèmes énerétiques seront inexploitables pour un système qui n est pas un solide) ; remarquer si elles dérivent d un potentiel ou non. Choisir le ou les théorèmes à appliquer en fonction des éléments ci-dessus (dans le cas du TMC, il faut avoir conscience du fait que, le moment vectoriel des forces de liaison étant en énéral inconnu, on appliquera le TMC scalaire, qui ne fournira qu une relation entre les paramètres du système). Choisir la ou les bases de projection, à ne pas confondre avec la notion de référentiel : si le référentiel d étude est aliléen, on ne prendra pas en compte les forces d inertie, même si la base de projection est mobile (base de Frénet, base cylindrique ). Le «meilleur» choix n est pas toujours évident et demande de la pratique ) On peut être amené à appliquer les théorèmes à plusieurs systèmes (certains pouvant être des sous-systèmes du système principal). Dans le cas du TMC, on choisira un point d application (TMC vectoriel) ou un axe (TMC scalaire) par lesquels passent les forces «encombrantes» ; on pensera en premier lieu à l appliquer dans le référentiel barycentrique (même s il est non aliléen, on ne tiendra pas compte des forces d inertie). La relation de SG ( v = 0 ), combinée avec la distribution des vitesses dans un solide (avec le centre d inertie G, elle s écrit : supplémentaire entre vg ( ) relation sera simple si ( inéalité entre T et N. et En revanche, en cas de lissement,!! vg ( S ) = v ( S ) + G ωs ω S S ; en effet : v = 0 v( S ) = v( ) ), fournit une relation (cette S est fixe dans ()). Par ailleurs, toujours en cas de SG, il n y a qu une v n est pas donnée, mais on sait que : T = f N On peut remarquer une «affinité» entre le TEC et le TC (exprimé en coordonnées cylindriques) : pour une rotation autour d un axe fixe, θ par dérivation, puis les reporter dans ( ') EC = J θ on peut obtenir ' a = r r( θ ') et a = rθ + r' θ '. r θ. θ et Enfin, c est la mise en équation qui est essentielle : leur résolution analytique n est pas toujours possible, on peut se contenter d une analyse raphique ou d une résolution numérique. Pae 8 Christian MAE EduKlub S.A.
10 leçon 2. Leçon n 2 : Contact entre deux solides. Frottement de glissement. Exemples. (PC ou 1 er CU)
0 leçon 2 Leçon n 2 : Contact entre deu solides Frottement de glissement Eemples (PC ou er CU) Introduction Contact entre deu solides Liaisons de contact 2 Contact ponctuel 2 Frottement de glissement 2
Plus en détailCHAPITRE IV Oscillations libres des systèmes à plusieurs degrés de liberté
CHAPITE IV Oscillations ibres des Systèmes à plusieurs derés de liberté 010-011 CHAPITE IV Oscillations libres des systèmes à plusieurs derés de liberté Introduction : Dans ce chapitre, nous examinons
Plus en détailSystème formé de deux points
MPSI - 2005/2006 - Mécanique II - Système formé de deux points matériels page /5 Système formé de deux points matériels Table des matières Éléments cinétiques. Éléments cinétiques dans R.......................2
Plus en détailPlan du cours : électricité 1
Semestre : S2 Module Physique II 1 Electricité 1 2 Optique géométrique Plan du cours : électricité 1 Partie A : Electrostatique (discipline de l étude des phénomènes liés aux distributions de charges stationnaires)
Plus en détailChapitre 6: Moment cinétique
Chapite 6: oment cinétique Intoduction http://www.youtube.com/watch?v=vefd0bltgya consevation du moment cinétique 1 - angula momentum consevation 1 - Collège éici_(360p).mp4 http://www.youtube.com/watch?v=w6qaxdppjae
Plus en détailM6 MOMENT CINÉTIQUE D UN POINT MATÉRIEL
M6 MOMENT CINÉTIQUE D UN POINT MATÉRIEL OBJECTIFS Jusqu à présent, nous avons rencontré deux méthodes pour obtenir l équation du mouvement d un point matériel : - l utilisation du P.F.D. - et celle du
Plus en détailMichel Henry Nicolas Delorme
Michel Henry Nicolas Delorme Mécanique du point Cours + Exos Michel Henry Maître de conférences à l IUFM des Pays de Loire (Le Mans) Agrégé de physique Nicolas Delorme Maître de conférences à l université
Plus en détailChapitre 2 : Caractéristiques du mouvement d un solide
Chapitre 2 : Caractéristiques du mouvement d un solide I Rappels : Référentiel : Le mouvement d un corps est décris par rapport à un corps de référence et dépend du choix de ce corps. Ce corps de référence
Plus en détailChapitre 1 Cinématique du point matériel
Chapitre 1 Cinématique du point matériel 7 1.1. Introduction 1.1.1. Domaine d étude Le programme de mécanique de math sup se limite à l étude de la mécanique classique. Sont exclus : la relativité et la
Plus en détailCHAPITRE V SYSTEMES DIFFERENTIELS LINEAIRES A COEFFICIENTS CONSTANTS DU PREMIER ORDRE. EQUATIONS DIFFERENTIELLES.
CHAPITRE V SYSTEMES DIFFERENTIELS LINEAIRES A COEFFICIENTS CONSTANTS DU PREMIER ORDRE EQUATIONS DIFFERENTIELLES Le but de ce chapitre est la résolution des deux types de systèmes différentiels linéaires
Plus en détailModule d Electricité. 2 ème partie : Electrostatique. Fabrice Sincère (version 3.0.1) http://pagesperso-orange.fr/fabrice.sincere
Module d Electricité 2 ème partie : Electrostatique Fabrice Sincère (version 3.0.1) http://pagesperso-orange.fr/fabrice.sincere 1 Introduction Principaux constituants de la matière : - protons : charge
Plus en détailPremière partie. Préliminaires : noyaux itérés. MPSI B 6 juin 2015
Énoncé Soit V un espace vectoriel réel. L espace vectoriel des endomorphismes de V est désigné par L(V ). Lorsque f L(V ) et k N, on désigne par f 0 = Id V, f k = f k f la composée de f avec lui même k
Plus en détailCours 1. Bases physiques de l électronique
Cours 1. Bases physiques de l électronique Par Dimitri galayko Unité d enseignement Élec-info pour master ACSI à l UPMC Octobre-décembre 2005 1 Champ électrique et ses propriétés Ce premier cours introduit
Plus en détailComparaison de fonctions Développements limités. Chapitre 10
PCSI - 4/5 www.ericreynaud.fr Chapitre Points importants 3 Questions de cours 6 Eercices corrigés Plan du cours 4 Eercices types 7 Devoir maison 5 Eercices Chap Et s il ne fallait retenir que si points?
Plus en détailErratum de MÉCANIQUE, 6ème édition. Introduction Page xxi (milieu de page) G = 6, 672 59 10 11 m 3 kg 1 s 2
Introduction Page xxi (milieu de page) G = 6, 672 59 1 11 m 3 kg 1 s 2 Erratum de MÉCANIQUE, 6ème édition Page xxv (dernier tiers de page) le terme de Coriolis est supérieur à 1% du poids) Chapitre 1 Page
Plus en détailValue at Risk. CNAM GFN 206 Gestion d actifs et des risques. Grégory Taillard. 27 février & 13 mars 20061
Value at Risk 27 février & 13 mars 20061 CNAM Gréory Taillard CNAM Master Finance de marché et estion de capitaux 2 Value at Risk Biblioraphie Jorion, Philippe, «Value at Risk: The New Benchmark for Manain
Plus en détailChapitre 0 Introduction à la cinématique
Chapitre 0 Introduction à la cinématique Plan Vitesse, accélération Coordonnées polaires Exercices corrigés Vitesse, Accélération La cinématique est l étude du mouvement Elle suppose donc l existence à
Plus en détailLes indices à surplus constant
Les indices à surplus constant Une tentative de généralisation des indices à utilité constante On cherche ici en s inspirant des indices à utilité constante à définir un indice de prix de référence adapté
Plus en détailDYNAMIQUE DE FORMATION DES ÉTOILES
A 99 PHYS. II ÉCOLE NATIONALE DES PONTS ET CHAUSSÉES, ÉCOLES NATIONALES SUPÉRIEURES DE L'AÉRONAUTIQUE ET DE L'ESPACE, DE TECHNIQUES AVANCÉES, DES TÉLÉCOMMUNICATIONS, DES MINES DE PARIS, DES MINES DE SAINT-ÉTIENNE,
Plus en détailTS Physique Satellite à la recherche de sa planète Exercice résolu
P a g e 1 Phsique atellite à la recherche de sa planète Exercice résolu Enoncé Le centre spatial de Kourou a lancé le 1 décembre 005, avec une fusée Ariane 5, un satellite de météorologie de seconde génération
Plus en détailConcours EPITA 2009 Epreuve de Sciences Industrielles pour l ingénieur La suspension anti-plongée de la motocyclette BMW K1200S
Concours EPIT 2009 Epreuve de Sciences Industrielles pour l ingénieur La suspension anti-plongée de la motocyclette MW K1200S Durée : 2h. Calculatrices autorisées. Présentation du problème Le problème
Plus en détailQuantité de mouvement et moment cinétique
6 Quantité de mouvement et moment cinétique v7 p = mv L = r p 1 Impulsion et quantité de mouvement Une force F agit sur un corps de masse m, pendant un temps Δt. La vitesse du corps varie de Δv = v f -
Plus en détailGéométrie dans l espace Produit scalaire et équations
Chapitre 11. 2ème partie Géométrie dans l espace Produit scalaire et équations Terminale S Ce que dit le programme : CONTENUS CAPACITÉS ATTENDUES COMMENTAIRES 2ème partie Produit scalaire Produit scalaire
Plus en détailSTATIQUE GRAPHIQUE ET STATIQUE ANALYTIQUE
ÉCOLE D'INGÉNIEURS DE FRIBOURG (E.I.F.) SECTION DE MÉCANIQUE G.R. Nicolet, revu en 2006 STATIQUE GRAPHIQUE ET STATIQUE ANALYTIQUE Eléments de calcul vectoriel Opérations avec les forces Equilibre du point
Plus en détailOscillations libres des systèmes à deux degrés de liberté
Chapitre 4 Oscillations libres des systèmes à deux degrés de liberté 4.1 Introduction Les systèmes qui nécessitent deux coordonnées indépendantes pour spécifier leurs positions sont appelés systèmes à
Plus en détailCinétique et dynamique des systèmes de solides
Cinétique et dynamique des systèmes de solides Page 2/30 CINÉTIQUE des systèmes matériels... 3 1.) Notion de masse...3 2.) Centre de masse d'un ensemble matériel...4 3.) Torseurs cinétique et dynamique...6
Plus en détailDM n o 8 TS1 2012 Physique 10 (satellites) + Chimie 12 (catalyse) Exercice 1 Lancement d un satellite météorologique
DM n o 8 TS1 2012 Physique 10 (satellites) + Chimie 12 (catalyse) Exercice 1 Lancement d un satellite météorologique Le centre spatial de Kourou a lancé le 21 décembre 200, avec une fusée Ariane, un satellite
Plus en détailChafa Azzedine - Faculté de Physique U.S.T.H.B 1
Chafa Azzedine - Faculté de Physique U.S.T.H.B 1 Définition: La cinématique est une branche de la mécanique qui étudie les mouements des corps dans l espace en fonction du temps indépendamment des causes
Plus en détailFonctions de plusieurs variables
Module : Analyse 03 Chapitre 00 : Fonctions de plusieurs variables Généralités et Rappels des notions topologiques dans : Qu est- ce que?: Mathématiquement, n étant un entier non nul, on définit comme
Plus en détailOM 1 Outils mathématiques : fonction de plusieurs variables
Outils mathématiques : fonction de plusieurs variables PCSI 2013 2014 Certaines partie de ce chapitre ne seront utiles qu à partir de l année prochaine, mais une grande partie nous servira dès cette année.
Plus en détailCorrection du baccalauréat S Liban juin 2007
Correction du baccalauréat S Liban juin 07 Exercice. a. Signe de lnx lnx) : on fait un tableau de signes : x 0 e + ln x 0 + + lnx + + 0 lnx lnx) 0 + 0 b. On afx) gx) lnx lnx) lnx lnx). On déduit du tableau
Plus en détailExo7. Matrice d une application linéaire. Corrections d Arnaud Bodin.
Exo7 Matrice d une application linéaire Corrections d Arnaud odin. Exercice Soit R muni de la base canonique = ( i, j). Soit f : R R la projection sur l axe des abscisses R i parallèlement à R( i + j).
Plus en détailMATIE RE DU COURS DE PHYSIQUE
MATIE RE DU COURS DE PHYSIQUE Titulaire : A. Rauw 5h/semaine 1) MÉCANIQUE a) Cinématique ii) Référentiel Relativité des notions de repos et mouvement Relativité de la notion de trajectoire Référentiel
Plus en détailCours de Mécanique du point matériel
Cours de Mécanique du point matériel SMPC1 Module 1 : Mécanique 1 Session : Automne 2014 Prof. M. EL BAZ Cours de Mécanique du Point matériel Chapitre 1 : Complément Mathématique SMPC1 Chapitre 1: Rappels
Plus en détailContinuité et dérivabilité d une fonction
DERNIÈRE IMPRESSIN LE 7 novembre 014 à 10:3 Continuité et dérivabilité d une fonction Table des matières 1 Continuité d une fonction 1.1 Limite finie en un point.......................... 1. Continuité
Plus en détailCorrection de l examen de la première session
de l examen de la première session Julian Tugaut, Franck Licini, Didier Vincent Si vous trouvez des erreurs de Français ou de mathématiques ou bien si vous avez des questions et/ou des suggestions, envoyez-moi
Plus en détaildocument proposé sur le site «Sciences Physiques en BTS» : http://nicole.cortial.net BTS AVA 2015
BT V 2015 (envoyé par Frédéric COTTI - Professeur d Electrotechnique au Lycée Régional La Floride Marseille) Document 1 - Etiquette énergie Partie 1 : Voiture à faible consommation - Une étiquette pour
Plus en détailCalcul intégral élémentaire en plusieurs variables
Calcul intégral élémentaire en plusieurs variables PC*2 2 septembre 2009 Avant-propos À part le théorème de Fubini qui sera démontré dans le cours sur les intégrales à paramètres et qui ne semble pas explicitement
Plus en détailDimensionnement d une roue autonome pour une implantation sur un fauteuil roulant
Dimensionnement d une roue autonome pour une implantation sur un fauteuil roulant I Présentation I.1 La roue autonome Ez-Wheel SAS est une entreprise française de technologie innovante fondée en 2009.
Plus en détail1 radian. De même, la longueur d un arc de cercle de rayon R et dont l angle au centre a pour mesure α radians est α R. R AB =R.
Angles orientés Trigonométrie I. Préliminaires. Le radian Définition B R AB =R C O radian R A Soit C un cercle de centre O. Dire que l angle géométrique AOB a pour mesure radian signifie que la longueur
Plus en détailCONCOURS COMMUN 2010 PHYSIQUE
CONCOUS COMMUN SUJET A DES ÉCOLES DES MINES D ALBI, ALÈS, DOUAI, NANTES Épreuve de Physique-Chimie (toutes filières) Corrigé Barème total points : Physique points - Chimie 68 points PHYSIQUE Partie A :
Plus en détailCHOIX OPTIMAL DU CONSOMMATEUR. A - Propriétés et détermination du choix optimal
III CHOIX OPTIMAL DU CONSOMMATEUR A - Propriétés et détermination du choix optimal La demande du consommateur sur la droite de budget Résolution graphique Règle (d or) pour déterminer la demande quand
Plus en détailLes Conditions aux limites
Chapitre 5 Les Conditions aux limites Lorsque nous désirons appliquer les équations de base de l EM à des problèmes d exploration géophysique, il est essentiel, pour pouvoir résoudre les équations différentielles,
Plus en détailLes correcteurs accorderont une importance particulière à la rigueur des raisonnements et aux représentations graphiques demandées.
Les correcteurs accorderont une importance particulière à la rigueur des raisonnements et aux représentations graphiques demandées. 1 Ce sujet aborde le phénomène d instabilité dans des systèmes dynamiques
Plus en détailFONCTIONS DE PLUSIEURS VARIABLES (Outils Mathématiques 4)
FONCTIONS DE PLUSIEURS VARIABLES (Outils Mathématiques 4) Bernard Le Stum Université de Rennes 1 Version du 13 mars 2009 Table des matières 1 Fonctions partielles, courbes de niveau 1 2 Limites et continuité
Plus en détailPremier principe de la thermodynamique - conservation de l énergie
Chapitre 5 Premier principe de la thermodynamique - conservation de l énergie 5.1 Bilan d énergie 5.1.1 Énergie totale d un système fermé L énergie totale E T d un système thermodynamique fermé de masse
Plus en détailChapitre 2 Le problème de l unicité des solutions
Université Joseph Fourier UE MAT 127 Mathématiques année 2011-2012 Chapitre 2 Le problème de l unicité des solutions Ce que nous verrons dans ce chapitre : un exemple d équation différentielle y = f(y)
Plus en détailCours d Analyse. Fonctions de plusieurs variables
Cours d Analyse Fonctions de plusieurs variables Licence 1ère année 2007/2008 Nicolas Prioux Université de Marne-la-Vallée Table des matières 1 Notions de géométrie dans l espace et fonctions à deux variables........
Plus en détailPlanche n o 22. Fonctions de plusieurs variables. Corrigé
Planche n o Fonctions de plusieurs variables Corrigé n o : f est définie sur R \ {, } Pour, f, = Quand tend vers, le couple, tend vers le couple, et f, tend vers Donc, si f a une limite réelle en, cette
Plus en détailLimites finies en un point
8 Limites finies en un point Pour ce chapitre, sauf précision contraire, I désigne une partie non vide de R et f une fonction définie sur I et à valeurs réelles ou complees. Là encore, les fonctions usuelles,
Plus en détailExercices - Fonctions de plusieurs variables : corrigé. Pour commencer
Pour commencer Exercice 1 - Ensembles de définition - Première année - 1. Le logarithme est défini si x + y > 0. On trouve donc le demi-plan supérieur délimité par la droite d équation x + y = 0.. 1 xy
Plus en détail3 Approximation de solutions d équations
3 Approximation de solutions d équations Une équation scalaire a la forme générale f(x) =0où f est une fonction de IR dans IR. Un système de n équations à n inconnues peut aussi se mettre sous une telle
Plus en détailMécanique du point : forces Newtoniennes (PCSI)
écanique du oint : foces Newtoniennes (PCSI Question de cous On admet que, losqu'il est soumis à une foce Newtonienne F K u, la tajectoie d'un cos est lane et décite a mc K +e cosθ où C θ est une constante
Plus en détailLE PRODUIT SCALAIRE ( En première S )
LE PRODUIT SCALAIRE ( En première S ) Dernière mise à jour : Jeudi 4 Janvier 007 Vincent OBATON, Enseignant au lycée Stendhal de Grenoble ( Année 006-007 ) 1 Table des matières 1 Grille d autoévaluation
Plus en détailCorrigé du baccalauréat S Pondichéry 12 avril 2007
Corrigé du baccalauréat S Pondichéry 1 avril 7 EXERCICE 1 Commun à tous les candidats 4 points 1 a Les vecteurs AB et AC ont pour coordonnées AB ; ; ) et AC 1 ; 4 ; 1) Ils ne sont manifestement pas colinéaires
Plus en détail* très facile ** facile *** difficulté moyenne **** difficile ***** très difficile I : Incontournable
Eo7 Fonctions de plusieurs variables Eercices de Jean-Louis Rouget Retrouver aussi cette fiche sur wwwmaths-francefr * très facile ** facile *** difficulté moenne **** difficile ***** très difficile I
Plus en détailCalcul différentiel. Chapitre 1. 1.1 Différentiabilité
Chapitre 1 Calcul différentiel L idée du calcul différentiel est d approcher au voisinage d un point une fonction f par une fonction plus simple (ou d approcher localement le graphe de f par un espace
Plus en détail* très facile ** facile *** difficulté moyenne **** difficile ***** très difficile I : Incontournable T : pour travailler et mémoriser le cours.
Eo7 Fonctions de plusieurs variables Eercices de Jean-Louis Rouget Retrouver aussi cette fiche sur wwwmaths-francefr * très facile ** facile *** difficulté moenne **** difficile ***** très difficile I
Plus en détailCalcul matriciel. Définition 1 Une matrice de format (m,n) est un tableau rectangulaire de mn éléments, rangés en m lignes et n colonnes.
1 Définitions, notations Calcul matriciel Définition 1 Une matrice de format (m,n) est un tableau rectangulaire de mn éléments, rangés en m lignes et n colonnes. On utilise aussi la notation m n pour le
Plus en détailCours Fonctions de deux variables
Cours Fonctions de deux variables par Pierre Veuillez 1 Support théorique 1.1 Représentation Plan et espace : Grâce à un repère cartésien ( ) O, i, j du plan, les couples (x, y) de R 2 peuvent être représenté
Plus en détailRepérage d un point - Vitesse et
PSI - écanique I - Repérage d un point - Vitesse et accélération page 1/6 Repérage d un point - Vitesse et accélération Table des matières 1 Espace et temps - Référentiel d observation 1 2 Coordonnées
Plus en détailSujet proposé par Yves M. LEROY. Cet examen se compose d un exercice et de deux problèmes. Ces trois parties sont indépendantes.
Promotion X 004 COURS D ANALYSE DES STRUCTURES MÉCANIQUES PAR LA MÉTHODE DES ELEMENTS FINIS (MEC 568) contrôle non classant (7 mars 007, heures) Documents autorisés : polycopié ; documents et notes de
Plus en détailAlgorithmes pour la planification de mouvements en robotique non-holonome
Algorithmes pour la planification de mouvements en robotique non-holonome Frédéric Jean Unité de Mathématiques Appliquées ENSTA Le 02 février 2006 Outline 1 2 3 Modélisation Géométrique d un Robot Robot
Plus en détailEspérance conditionnelle
Espérance conditionnelle Samy Tindel Nancy-Université Master 1 - Nancy Samy T. (IECN) M1 - Espérance conditionnelle Nancy-Université 1 / 58 Plan 1 Définition 2 Exemples 3 Propriétés de l espérance conditionnelle
Plus en détailOptimisation non linéaire Irène Charon, Olivier Hudry École nationale supérieure des télécommunications
Optimisation non linéaire Irène Charon, Olivier Hudry École nationale supérieure des télécommunications A. Optimisation sans contrainte.... Généralités.... Condition nécessaire et condition suffisante
Plus en détailThéorème du point fixe - Théorème de l inversion locale
Chapitre 7 Théorème du point fixe - Théorème de l inversion locale Dans ce chapitre et le suivant, on montre deux applications importantes de la notion de différentiabilité : le théorème de l inversion
Plus en détailUtilisation des intégrales premières en mécanique. Exemples et applications.
Sébastien Bourdreux Agrégation de Physique Université Blaise Pascal - Clermont-Ferrand Utilisation des intégrales premières en mécanique. Exemples et applications. septembre 2003 Correcteur : Pascal DELLOUVE
Plus en détailLES LOIS PHYSIQUES APPLIQUÉES AUX DEUX-ROUES : 1. LA FORCE DE GUIDAGE
LES LOIS PHYSIQUES APPLIQUÉES AUX DEUX-ROUES : 1. LA FORCE DE GUIDAGE 2. L EFFET GYROSCOPIQUE Les lois physiques qui régissent le mouvement des véhicules terrestres sont des lois universelles qui s appliquent
Plus en détail5. Les conducteurs électriques
5. Les conducteurs électriques 5.1. Introduction Un conducteur électrique est un milieu dans lequel des charges électriques sont libres de se déplacer. Ces charges sont des électrons ou des ions. Les métaux,
Plus en détailCalcul fonctionnel holomorphe dans les algèbres de Banach
Chapitre 7 Calcul fonctionnel holomorphe dans les algèbres de Banach L objet de ce chapitre est de définir un calcul fonctionnel holomorphe qui prolonge le calcul fonctionnel polynômial et qui respecte
Plus en détailAnalyse statique d une pièce
Analyse statique d une pièce Contrainte de Von Mises sur une chape taillée dans la masse 1 Comportement d un dynamomètre On considère le dynamomètre de forme globalement circulaire, excepté les bossages
Plus en détailNOTATIONS PRÉLIMINAIRES
Pour le Jeudi 14 Octobre 2010 NOTATIONS Soit V un espace vectoriel réel ; l'espace vectoriel des endomorphismes de l'espace vectoriel V est désigné par L(V ). Soit f un endomorphisme de l'espace vectoriel
Plus en détailTRAVAUX DIRIGÉS DE M 6
D M 6 Coection PCSI 1 013 014 RVUX DIRIGÉS DE M 6 Execice 1 : Pemie vol habité (pa un homme) Le 1 avil 1961, le commandant soviétique Y Gagaine fut le pemie cosmonaute, le vaisseau spatial satellisé était
Plus en détailÉtudier si une famille est une base
Base raisonnée d exercices de mathématiqes (Braise) Méthodes et techniqes des exercices Étdier si ne famille est ne base Soit E n K-espace vectoriel. Comment décider si ne famille donnée de vecters de
Plus en détailF411 - Courbes Paramétrées, Polaires
1/43 Courbes Paramétrées Courbes polaires Longueur d un arc, Courbure F411 - Courbes Paramétrées, Polaires Michel Fournié michel.fournie@iut-tlse3.fr http://www.math.univ-toulouse.fr/ fournie/ Année 2012/2013
Plus en détailCommun à tous les candidats
EXERCICE 3 (9 points ) Commun à tous les candidats On s intéresse à des courbes servant de modèle à la distribution de la masse salariale d une entreprise. Les fonctions f associées définies sur l intervalle
Plus en détailI. Polynômes de Tchebychev
Première épreuve CCP filière MP I. Polynômes de Tchebychev ( ) 1.a) Tout réel θ vérifie cos(nθ) = Re ((cos θ + i sin θ) n ) = Re Cn k (cos θ) n k i k (sin θ) k Or i k est réel quand k est pair et imaginaire
Plus en détailÉVALUATION FORMATIVE. On considère le circuit électrique RC représenté ci-dessous où R et C sont des constantes strictement positives.
L G L G Prof. Éric J.M.DELHEZ ANALYSE MATHÉMATIQUE ÉALUATION FORMATIE Novembre 211 Ce test vous est proposé pour vous permettre de faire le point sur votre compréhension du cours d Analyse Mathématique.
Plus en détailAnalyse en Composantes Principales
Analyse en Composantes Principales Anne B Dufour Octobre 2013 Anne B Dufour () Analyse en Composantes Principales Octobre 2013 1 / 36 Introduction Introduction Soit X un tableau contenant p variables mesurées
Plus en détailCours d électricité. Circuits électriques en courant constant. Mathieu Bardoux. 1 re année
Cours d électricité Circuits électriques en courant constant Mathieu Bardoux mathieu.bardoux@univ-littoral.fr IUT Saint-Omer / Dunkerque Département Génie Thermique et Énergie 1 re année Objectifs du chapitre
Plus en détailProblèmes de Mathématiques Filtres et ultrafiltres
Énoncé Soit E un ensemble non vide. On dit qu un sous-ensemble F de P(E) est un filtre sur E si (P 0 ) F. (P 1 ) (X, Y ) F 2, X Y F. (P 2 ) X F, Y P(E) : X Y Y F. (P 3 ) / F. Première Partie 1. Que dire
Plus en détailSUIVI CINETIQUE PAR SPECTROPHOTOMETRIE (CORRECTION)
Terminale S CHIMIE TP n 2b (correction) 1 SUIVI CINETIQUE PAR SPECTROPHOTOMETRIE (CORRECTION) Objectifs : Déterminer l évolution de la vitesse de réaction par une méthode physique. Relier l absorbance
Plus en détailUn K-espace vectoriel est un ensemble non vide E muni : d une loi de composition interne, c est-à-dire d une application de E E dans E : E E E
Exo7 Espaces vectoriels Vidéo partie 1. Espace vectoriel (début Vidéo partie 2. Espace vectoriel (fin Vidéo partie 3. Sous-espace vectoriel (début Vidéo partie 4. Sous-espace vectoriel (milieu Vidéo partie
Plus en détailCalcul différentiel sur R n Première partie
Calcul différentiel sur R n Première partie Université De Metz 2006-2007 1 Définitions générales On note L(R n, R m ) l espace vectoriel des applications linéaires de R n dans R m. Définition 1.1 (différentiabilité
Plus en détail1 Définition. 2 Systèmes matériels et solides. 3 Les actions mécaniques. Le système matériel : Il peut être un ensemble.un sous-ensemble..
1 Définition GÉNÉRALITÉS Statique 1 2 Systèmes matériels et solides Le système matériel : Il peut être un ensemble.un sous-ensemble..une pièce mais aussi un liquide ou un gaz Le solide : Il est supposé
Plus en détailPhysique quantique. Dans l UF Physique Quantique et Statistique. 3ème année IMACS. Pierre Renucci (cours) Thierry Amand (TDs)
Physque quantque Dans l UF Physque Quantque et Statstque ème année IMACS Pee enucc cous They Aman TDs Objectfs UF Nanophysque I : De l Optque onulatoe à la Photonque et aux Nanotechnologes La physque quantque
Plus en détailExercices Corrigés Premières notions sur les espaces vectoriels
Exercices Corrigés Premières notions sur les espaces vectoriels Exercice 1 On considére le sous-espace vectoriel F de R formé des solutions du système suivant : x1 x 2 x 3 + 2x = 0 E 1 x 1 + 2x 2 + x 3
Plus en détailINTRODUCTION. A- Modélisation et paramétrage : CHAPITRE I : MODÉLISATION. I. Paramétrage de la position d un solide : (S1) O O1 X
INTRODUCTION La conception d'un mécanisme en vue de sa réalisation industrielle comporte plusieurs étapes. Avant d'aboutir à la maquette numérique du produit définitif, il est nécessaire d'effectuer une
Plus en détailCorrection du Baccalauréat S Amérique du Nord mai 2007
Correction du Baccalauréat S Amérique du Nord mai 7 EXERCICE points. Le plan (P) a une pour équation cartésienne : x+y z+ =. Les coordonnées de H vérifient cette équation donc H appartient à (P) et A n
Plus en détailCours 02 : Problème général de la programmation linéaire
Cours 02 : Problème général de la programmation linéaire Cours 02 : Problème général de la Programmation Linéaire. 5 . Introduction Un programme linéaire s'écrit sous la forme suivante. MinZ(ou maxw) =
Plus en détailFonctions homographiques
Seconde-Fonctions homographiques-cours Mai 0 Fonctions homographiques Introduction Voir le TP Géogébra. La fonction inverse. Définition Considérons la fonction f définie par f() =. Alors :. f est définie
Plus en détailEnoncé et corrigé du brevet des collèges dans les académies d Aix- Marseille, Montpellier, Nice Corse et Toulouse en 2000. Énoncé.
Enoncé et corrigé du brevet des collèges dans les académies d Aix- Marseille, Montpellier, Nice Corse et Toulouse en 2000. Énoncé. I- ACTIVITES NUMERIQUES (12 points) Exercice 1 (3 points) On considère
Plus en détail1S Modèles de rédaction Enoncés
Par l équipe des professeurs de 1S du lycée Parc de Vilgénis 1S Modèles de rédaction Enoncés Produit scalaire & Corrigés Exercice 1 : définition du produit scalaire Soit ABC un triangle tel que AB, AC
Plus en détailReprésentation géométrique d un nombre complexe
CHAPITRE 1 NOMBRES COMPLEXES 1 Représentation géométrique d un nombre complexe 1. Ensemble des nombres complexes Soit i le nombre tel que i = 1 L ensemble des nombres complexes est l ensemble des nombres
Plus en détailNOTICE DOUBLE DIPLÔME
NOTICE DOUBLE DIPLÔME MINES ParisTech / HEC MINES ParisTech/ AgroParisTech Diplômes obtenus : Diplôme d ingénieur de l Ecole des Mines de Paris Diplôme de HEC Paris Ou Diplôme d ingénieur de l Ecole des
Plus en détailChapitre 1.5a Le champ électrique généré par plusieurs particules
hapte.5a Le chap électque généé pa pluseus patcules Le chap électque généé pa pluseus chages fxes Le odule de chap électque d une chage ponctuelle est adal, popotonnel à la chage électque et neseent popotonnel
Plus en détail1 - Connexion au service de gestion des demandes informatiques du lycée
1 - Connexion au service de gestion des demandes informatiques du lycée http://support.e-lycee-paca.fr Adresse du service en ligne à partir de tout point d accès internet, 24h/24. 1 Les identifiants sont
Plus en détailL ANALYSE EN COMPOSANTES PRINCIPALES (A.C.P.) Pierre-Louis GONZALEZ
L ANALYSE EN COMPOSANTES PRINCIPALES (A.C.P.) Pierre-Louis GONZALEZ INTRODUCTION Données : n individus observés sur p variables quantitatives. L A.C.P. permet d eplorer les liaisons entre variables et
Plus en détailTD 9 Problème à deux corps
PH1ME2-C Université Paris 7 - Denis Diderot 2012-2013 TD 9 Problème à deux corps 1. Systèmes de deux particules : centre de masse et particule relative. Application à l étude des étoiles doubles Une étoile
Plus en détailContexte. Pour cela, elles doivent être très compliquées, c est-à-dire elles doivent être très différentes des fonctions simples,
Non-linéarité Contexte Pour permettre aux algorithmes de cryptographie d être sûrs, les fonctions booléennes qu ils utilisent ne doivent pas être inversées facilement. Pour cela, elles doivent être très
Plus en détail